Портал | Содержание | О нас | Авторам | Новости | Первая десятка | Дискуссионный клуб | Чат Научный форум --> Первая десятка "Русского переплета" Темы дня:

Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад?

| Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

Изложены фундаментальные основы масс-спектрометрии и ее достижения в определении молекулярных масс больших молекул.

И ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАССЫ БОЛЬШИХ МОЛЕКУЛ

Л. Н. СИДОРОВ

Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова

В качестве введения к статье попробуем дать общее представление о современной масс-спектрометрии и том перевороте, который произошел в этой области науки в 80-е годы. Именно в то время был найден метод перевода в газовую фазу нелетучих органических соединений в виде ионов и масс-спектрометрия превратилась в универсальный метод определения молекулярных масс больших молекул, несмотря на то что большинство из них претерпевают деструкцию при термическом нагреве. К 1991 году был осуществлен принципиально новый подход к ионизации нелетучих соединений с сохранением их молекулярной целостности, то есть без термической деструкции больших молекул. Почти все крупнейшие фирмы научного приборостроения заинтересованы в выпуске используемых для этого метода приборов (упомянем "Fisons Instruments", "Hewlett Packard", YEOL, "Varian", "Spectrospin", "Finigan Mat", "Brucker", "Atomika Instruments", M-SCAN, "G\B Scientific Inc."). Возросло число параметров, требующихся при создании этих приборов: точное измерение масс, ультравысокое разрешение, наличие всех методов ионизации - электроискровой, матричной лазерной десорбционной (MALDI), электрораспыление (ESI), электронного удара (EI) и химической (CI). По капиталовложениям в научное приборостроение масс-спектрометрия занимает второе место после оптических спектральных приборов, куда входят и лазеры.

После этого небольшого вступления перейдем к последовательному рассмотрению масс-спектральной аппаратуры. Масс-спектрометр - это устройство, позволяющее разделить пучок заряженных частиц с помощью электрического и магнитного поля на фракции с одинаковым отношением массы к заряду (m / e) и определить массу иона. Первый такой прибор построил Д.Д. Томпсон в 1907 году, второй - Ф. Астон. На приборе Астона был впервые определен изотопный состав большинства элементов Периодической системы и продемонстрировано, что масс-спектрометр является уникальным прибором для определения атомных и молекулярных масс. В настоящее время масс-спектрометрия широко используется в научных исследованиях. Мы остановимся лишь на ее применении для определения молекулярных масс больших молекул, насчитывающих десятки тысяч атомных единиц. Подробно ознакомиться с типами масс-спектрометров, современными методами ионизации и применениями этой техники в исследовании органических соединений можно в [1].

Сначала несколько слов о типах и основных характеристиках современных масс-спектрометров. Рассмотрим простую блок-схему, общую для всех масс-спектрометров. Основной узел масс-спектрометра - масс-анализатор, где под действием электрического и магнитного поля происходит процесс разделения пучка ионов на фракции с одинаковым отношением массы к заряду (m / e). Поскольку анализировать можно только заряженные пучки, а в большинстве случаев нужно исследовать нейтральные частицы, необходимо превратить их в ионы. Для этого служит ионный источник, в котором нейтральные частицы подвергаются ионизации. Существует большое количество методов ионизации, на которых остановимся подробно в следующем разделе. Наконец, третья обязательная деталь - регистрирующее устройство, с помощью которого можно определить количество ионов с данным m / e. Это могут быть фотопластина (масс-спектрограф), электрометр или электронный умножитель (масс-спектрометр). В современном приборе регистрирующее устройство непосредственно связано с компьютером, который производит обработку результатов и управляет экспериментом.

Масс-спектрометр - вакуумный прибор, снабженный специальной системой откачки. В масс-анализаторе заряженные частицы должны проходить расстояние в несколько метров, не сталкиваясь с молекулами остаточных газов. Для этого требуется вакуум #10- 5 Па. На лучших моделях современных приборов достигается разрежение 10- 7 Па. Масс-анализаторы принято делить на статические и динамические. Статические приборы используют постоянное, а динамические - переменное электрическое и магнитное поле. Основные принципы работы масс-спектрометра и его характеристики удобно проиллюстрировать на простейшем масс-спектрометре с магнитным анализатором секторного типа (рис. 1), созданном еще в довоенные годы А.Дж. Демпстером. Пучок ионов из ионизационной камеры проходит постоянную разность потенциалов U = 3-5 кВ и попадает в однородное магнитное поле напряженности H. Здесь на него действует сила Лоренца F = e[H " u], где e - заряд частицы, u - ее скорость. Все ионы одинакового заряда приобретают одинаковую кинетическую энергию Екин = U " e, и их скорость связана с массой известным соотношением u = (2U " e / m)1/2. Сила Лоренца заставляет ион отклоняться от прямолинейного движения и выводит его на круговую орбиту радиуса r : e " uH = m " u2 / r. Подставляя значение u, получаем r = 1/ H(2m " U / e)1/2.

Таким образом, частицы с различными m / e по-разному отклонятся в магнитном поле и окажутся в разных точках детектора. Если детектор - фотопластина, мы получим на фотографии масс-спектр пучка ионов. В большинстве масс-спектрометров используют другой прием: радиус r оставляют постоянным, а сканирование по массам производят изменяя H. Фокусирующее действие секторного магнитного поля проиллюстрировано на рис. 1. Как видно из рис. 1, фокусировка осуществляется по углу, то есть ионы, имеющие одинаковое значение m / e, но входящие под разными углами в магнитное поле, после прохождения этого поля снова собираются в одну точку. На практике происходит некоторое уширение изображения, и последнее получило название "сферическая аберрация". Хроматическая аберрация связана с разбросом ионов по энергии. Приборы, в которых осуществляется фокусировка ионов как по углу, так и по энергии (скорости), называются приборами с двойной фокусировкой. Эти приборы по техническим характеристикам существенно превосходят приборы с одной фокусировкой. Основными характеристиками масс-спектрометров являются диапазон измеряемых масс и разрешающая способность (разрешение). Разрешающая способность 1000 означает, что сигналы, отвечающие m / e, равные 1000 и 1001, будут фиксироваться отдельно на регистрирующем устройстве, и их перекрывание не будет превышать 10% от полусуммы их интенсивностей (уровень фона). В некоторых случаях разрешение указывается для 50% уровня фона. В наиболее распространенных и относительно дешевых статических приборах диапазон измеряемых масс лежит в интервале 500-1500 атомных единиц массы, а разрешение - в интервале 200-800. Более дорогие статические масс-спектрометры с двойной фокусировкой имеют разрешающую способность до нескольких тысяч и диапазон измеряемых масс, превышающий 10 000 а.е.м. В последние десятилетия широкое применение нашли времяпролетные масс-спектрометры и приборы ион-циклотронного резонанса. Во времяпролетном масс-спектрометре (ВПМ, английское сокращение - TOFMS от Time of Flight Mass-Spectrometers) пучок ионов, пройдя ускоряющую разность потенциалов (несколько киловольт), летит в бесполевом пространстве к детектору. Под действием одинакового ускоряющего напряжения ионы с разным m / e приобретают разную скорость и регистрируются в разное время. Таким образом происходит разделение по отношению массы к заряду.

Времяпролетные масс-спектрометры работают в импульсном режиме, длительность импульса около 10- 4 с. Они незаменимы при исследовании процессов, быстро протекающих во времени. В лучших образцах диапазон измеряемых масс и разрешающая способность достигают нескольких тысяч. Именно на времяпролетном масс-спектрометре удалось впервые зарегистрировать фуллерены, полученные при лазерном испарении графита [2].

Приборы ион-циклотронного резонанса имеют рекордно высокую разрешающую способность, достигающую нескольких миллионов. В этих приборах ионы дрейфуют из ионного источника в резонансную полость под действием постоянного магнитного H и электрического E полей, направленных перпендикулярно друг к другу. Траектория движения - циклоида, являющаяся результатом равномерного прямолинейного движения и движения по окружности с циклотронной частотой (угловой скоростью) w = eH / m. В резонансной полости ионный пучок попадает под действие поляризованного радиочастотного поля частоты n. При равенстве w / 2p = n наступает резонанс, происходит поглощение энергии поля ионами. При постоянной n, меняя H, можно достичь резонанса последовательно по различным m / e. Из изложенного легко видеть, что современные масс-спектрометры позволяют определять массы тяжелых молекул вплоть до сотен а.е.м. с точностью до одной массовой единицы. Но здесь следует заметить, что масс-спектрометр работает только с заряженными частицами и определяет именно их массы. Нас же интересует масса самих молекул, поэтому необходимым промежуточным звеном является ионизация молекул.

Рассмотрим существующие методы ионизации и проанализируем возможность их применения для ионизации труднолетучих и термически нестойких (нелетучих) соединений. Наиболее широко применяется до настоящего времени метод электронного удара. Ионизация происходит при столкновении пучка электронов с энергией 40-80 эВ с молекулами исследуемого вещества. Время взаимодействия электрона с молекулой порядка 10-18 с, и в результате образуется молекулярный положительный ион, а избыточная кинетическая энергия уносится двумя электронами. Если время жизни образующегося молекулярного иона меньше 10- 6 с, то он не достигает регистрирующего устройства и отсутствует в масс-спектре. В этом случае фиксируются лишь продукты распада молекулярного иона, время жизни которых превышает 10- 6 с. Этот процесс называется фрагментацией, а продукты распада - фрагментарными или осколочными ионами.

Метод фотонного удара по существу аналогичен методу электронного удара, но эффективность ионизации на два-три порядка ниже. Вся избыточная кинетическая энергия уносится одним выбитым электроном, и поэтому пороговые законы, то есть зависимость интенсивности ионного тока от энергии бомбардирующих частиц, отличаются для фотонного и электронного удара. Фотонный удар оказывается существенно более точным при определении таких величин, как потенциалы ионизации. Если вернуться к проблеме ионизации термически нестойких соединений, то оба метода бесперспективны. Для ионизации труднолетучих соединений в аналитической химии применяются искровая и лазерная ионизация вещества. Ионизации подвергается твердое вещество. В искровом источнике испарение и ионизация исследуемого вещества происходят за счет искрового разряда, зажигающегося между электродами при разности потенциалов между ними от 3 до 5 кВ. На одном из электродов находится сам образец. Лазерная ионизация производится путем импульсного лазерного нагрева твердого вещества, и образующийся плазменный пучок направляется в масс-анализатор. В этих условиях происходит полное разрушение химических соединений, и в масс-спектре фиксируются лишь атомные ионы и определяется элементный состав образца. Похожие результаты можно получить производя испарение и ионизацию твердого вещества ионами или нейтральными атомами с энергией в несколько киловольт. Все эти методы хороши и широко применяются для элементного анализа.

Метод поверхностной ионизации позволяет получать ионы при термической ионизации веществ на поверхности металлов. Обычно используются металлы с высоким значением работы выхода электрона, и поверхность отбирает электрон у соединения, адсорбированного на этой поверхности. Очевидно, что все эти методы не дают возможности провести ионизацию термически нестойких веществ.

Наиболее распространенный метод электронного удара сопровождается фрагментацией, что в большой степени связано с энергией возбуждения молекулярного иона, получаемой при электронном ударе. Поэтому появился интерес к мягкой ионизации, то есть к ионизации без фрагментации.

К методам мягкой ионизации относится химическая ионизация. При химической ионизации образование ионов происходит за счет ион-молекулярных газовых реакций. Метод хорош в тех случаях, когда исследуемое вещество А - газ. В ионизационную камеру вместе с А напускают газ-реагент R, причем давление R около 150 Па, давление А 1,5 " 10- 3 Па. Первоначально производится ионизация газа-реагента электронным ударом, затем протекают ион-молекулярные реакции вида

R+ + A = A+ + R

Большая часть образующихся ионов молекулярные и квазимолекулярные. Для пояснения термина "квазимолекулярные" рассмотрим пример с ди-n-пентиламином. В масс-спектре электронного удара основной ион имеет m / e, равное 100, и образуется путем отрыва группы С4Н9-, М = 57. При химической ионизации наблюдается "квазимолекулярный" ион массой 158, который образуется за счет присоединения протона к молекуле ди-n-пентиламина, М = 157. Здесь мы вновь сталкиваемся с ситуацией, когда основным этапом ионизации является получение соединения в газовой фазе.

Другим методом мягкой ионизации является полевая десорбция. Полевая десорбция - это образование ионов в сильном электростатическом поле (108 В/см) за счет квантово-механического туннельного эффекта. Полевая десорбция может происходить при низких температурах эмиттера вплоть до 4 К и не сопровождаться диссоциацией. В результате образуются в основном молекулярные и квазимолекулярные ионы. Так, например, в масс-спектре электронного удара ацетилсалициловой кислоты преобладают продукты диссоциативной ионизации с m / e, равным 140 и 120, а в масс-спектре полевой десорбции есть только два пика: молекулярный с М = 180 и квазимолекулярный с М = 181, образованный путем присоединения протона к молекуле ацетилсалициловой кислоты. Однако, несмотря на определенные успехи, этот метод не получил достаточно широкого применения в связи с его избирательностью. Далеко не все молекулы отдают поверхности электрон при низких температурах.

К началу 80-х годов в масс-спектрометрии органических молекул возникла двоякая ситуация. Для тех молекул, которые удавалось поднять в газовую фазу, масс-спектрометрия оказалась незаменимым методом исследования. В большинстве случаев удавалось определить молекулярную массу, а процесс фрагментации был напрямую связан с наличием тех или иных функциональных групп и строением углеродного каркаса. Масс-спектр давал "отпечатки пальцев" каждого органического соединения и позволял распознать его в природных соединениях. Однако все это было справедливо только тогда, когда вещество можно было перевести в газовую фазу, минуя процесс термической деструкции самого соединения. Большинство тяжелых органических молекул оказались недоступными для исследования. К началу 80-х годов стало очевидно, что наиболее серьезное ограничение масс-спектрального метода связано с получением масс-спектров нелетучих соединений. Масс-спектрометрическим методом можно определять молекулярную массу и структуру только тех сложных органических веществ, которые легко переходят в парообразное состояние, что резко сужает перечень возможных объектов исследования. Поиск путей получения в газовой фазе молекулярных или псевдомолекулярных ионов нелетучих соединений, минуя стадию парообразования, представляется наиболее интересным этапом развития масс-спектрометрии.

Главная идея найденного решения заключалась в использовании матрицы. Оказалось, что если большая нелетучая молекула изолирована от "соотечественников" и окружена инородными телами (изолирована в "матрице"), то ее можно выбить из этого окружения без разрушения. При этом выбивание должно быть осуществлено путем импульсной подачи большой энергии так, чтобы молекула была выбита из матрицы частично в виде ионов, как положительных, так и отрицательных, и частично с захватом некоторых элементов матрицы, то есть с образованием квазимолекулярных ионов. Начало было положено методом, получившим название FAB (от англ. Fast Atom Bombardment - бомбардировка быстрыми атомами). Ионизация быстрыми атомами давно хорошо известна. Обычная схема эксперимента заключалась в том, что проводилась ионизация атомов гелия электронным ударом. Положительные ионы гелия разгоняли в электростатическом поле до энергий 5-10 кВ, затем ионы поступали в камеру перезарядки, наполненную гелием, и в результате перезарядки получали атомы гелия с энергией 5-10 кВ, которые и направляли на исследуемый твердофазный образец. В результате фиксировали лишь осколки того вещества, которое находилось на поверхности. Однако при помещении исследуемого вещества в глицериновую матрицу удалось получить спектр нелетучих органических молекул. Это был принципиальный прорыв в технике ионизации термически нестойких соединений без их деструкции. Дальнейшее развитие привело к вытеснению этого метода технически более удобным методом, получившим название MALDI (от англ. Matrix Laser Desorption Ionization - матриксная лазерно-десорбционная ионизация) - лазерная десорбция в матрице. Идеальным является сочетание MALDI с времяпролетным масс-спектрометром благодаря импульсному режиму работы последнего. При этом достижимы массы до 5000 при разрешении в 5000. Использование приборов ион-циклотронного резонанса и их последней модификации, получившей название масс-спектрометрия с Фурье-преобразованием (Furier Transform Mass Spectrometry, FTMS), позволило проводить измерения в диапазоне до 30 000 а.е.м. При этом сохраняется высокое разрешения на уровне 20 000.

Серьезную конкуренцию MALDI составляет метод ионизации, получивший название "электрораспыление" (от англ. Electrospray Ionization, ESI - электрораспылительная ионизация). Этот метод ионизации часто называют электродинамическим. Ионизация происходит при взаимодействии сильного электростатического поля с поверхностью жидкости на конце капиллярной трубки. В исследуемой жидкости должны быть ионы. Поэтому обычно добавляют небольшие количества ионных солей или другие соединения, которые могут привести к образованию ионов. Так, например, добавка амальгамы натрия к раствору смеси фуллеренов в органическом растворителе позволила зарегистрировать отрицательные ионы фуллеренов С60 , С70 и С70 + 2n , где n принимает значения от 1 до 12. Техника ионизации MALDI и ESI в сочетании с наиболее мощными современными масс-анализаторами позволяет успешно определять молекулярные веса таких молекул, как t-RNA (транспортная рибонуклеиновая кислота) - диапазон масс 25 000 а.е.м., ДНК (дезоксирибонуклеиновая кислота) для последовательности в 100 нуклеотидов масса в диапазоне 31 000 а.е.м., белок альбумин - масса в районе 66 000 а.е.м. При некотором снижении разрешающей способности достижимый диапазон масс составляет несколько сот тысяч атомных единиц. Здесь уместно привести цитату из пленарной лекции на конференции в Будапеште: "ESI и MALDI позволяют получить спектры нескольких фемтомолей образца с молекулярной массой в несколько сот тысяч атомных единиц. Этот успех открывает перспективу для применения масс-спектрометрии в медицине, биологии и исследованиях окружающей среды".

Переворот происходит и в системе ввода образцов в масс-спектрометр. Эксперименты с использованием мембранных напускных систем вызывают наибольший интерес. В научный обиход вошло сокращение MIMS (от англ. Membrane Inlet Mass Spectromertic Method - масс-спектрометрические методы мембранного ввода). Этот метод применяется для прямого анализа органических соединений в водных растворах. Сигнал на масс-спектрометре пропорционален величине потока анализируемого соединения через мембрану. Для анализа газов, растворенных в воде, используются мембраны, изготовленные из тефлона, а в случае летучих органических соединений - из силиконовой резины.

В заключение отметим тенденцию, характерную для развития масс-спектрометрии за последние 20 лет, - движение в сторону больших масс. На первом этапе органическая масс-спектрометрия вытесняла неорганическую, а теперь на первое место выходят масс-спектральные исследования больших молекул. Особый интерес вызывают природные соединения, пептиды и протеины, полисахариды и полинуклеотиды. Именно в эти области применения масс-спектрометрии направляются основные капиталовложения.

ЛИТЕРАТУРА

1. Бейнон Дж. Органическая масс-спектрометрия. М.: Наука, 1968.

2. Сидоров Л.Н. Газовые кластеры и фуллерены // Соросовский Образовательный Журнал. 1998. ╧ 3. С. 65-71.

Рецензенты статьи Л.А. Асланов, Б.С. Бокштейн

* * *

Лев Николаевич Сидоров, доктор химических наук, профессор кафедры физической химии МГУ, зав. лабораторией термохимии, член редколлегии международных журналов "Rapid Commun. Mass Spectrom." и "Mass Spectrometry Reviews". Область научных интересов - фуллерены и их производные, масс-спектрометрия, ион-молекулярные равновесия и молекулы с большим сродством к электрону. Автор одной монографии и 300 статей.