концентрации магн. ионоа возможен М.ф. п. между фазами ПМ≈СС в т. н. точке яамерзания Т,,, а также Солее сложный двойной температурный переход ПМ ФМ--СС (напр., в тро╗ных системах Ей≈иг≈S, Fc Ni Сг].
Индуцированные М. ф. л. происходят в ивгветаке (в условиях T^const и a = const) при наложении внеш. нагн. поля или давления (в последнем случае, как правило, при одноосном с/катпи|.
Внеш. магн. поле Н может вызвать перестройку осн. состояния .чагнетика ≈ индуцированный спин-{иере)арнсптац. переход. Подобные М. ф. п. происходят пп достижении определ╦нных критич. значений поля Нку т сон рос ож даются изменением магн. симметрии ≈ изменением ориентации векторного параметра упорядочения или его типа (iiaap., I ->- т о аптифер-ромагпетике).
Температурная зависимость HKf(T] изображается на плоскости (Н, Т) линией, являющейся фазовой границей и описывающей зависимость критич. теми-ры от магн. ноля. При достаточно высоких темп-рах и НФО любая магнитоупорядочепиая фаза переходит в ПМ-фазу; то же происходит при любых Т в достаточно сильных полях. П обоих случаях возникающая фаза является магнктоиасыщенной (сквазиферромаг-литпой»), т. к. обладает отличной от нуля намагня-∙юшгостъю M(H}=£fi.
В простейшем случае ферромагнетика типа Л6 под влиянием ноля Н^- происходят два М. ф. п. 2-го рода: сначала ври Н^-ф® в угловую фазу, а затем по достижении tf ^-p~D ≈ в фазу ЛП (рис. 1). Более слогй-
иая перестройка при Т≈0 происходит в двух- или многоподреш╦точных магнетикзх с разл. величинами
н1
"Ч "s
Рис. 2. МФД для антиферршиаг-нотиид типа ЛО в магнитном поле; и') слабая анизотропия, продольное ноле: 7≈АФМ-фаэа: г ≈ СФ-Фаза; з ≈ квазиФМ-
фаза; н , 2 ~~ первое и второе
критические поля; 6( слабая анизотропия, наклонное поле: В ≈ тетракритическая точка; заштрихованная горизонталь мая чполочка» соответствует области СФ-перехоппв; el сильная анизотропии, продольное поле: J ≈ АФМ-фаза; 2 ≈ кнази-
ФМ-фаза; Н," ≈ критическое поле ыетамягнитного М. ф. п.:
*Ф
С ≈ грикритичесная точка. Заштрихована метаст.эоилннзл об' лэсть между границами фаз устойчивости J a 2.
и знаками параметров обмена и анизотропии. Напр., в антиферромагнетике типа ЛО (/<(), О>0| со слабой анизотропией D*£ / | {MnF2, ортоалюминат GdA103) и продольном магн. поле Н происходят два последовательных М. ф. п. (рис. 2,а): при Я^р (~ Vz> | / ' ≈ М. ф. Е. 1-го рода АФМ≈СФ («разворот» подреш╦ток), где СФ ≈ спии-флоп, или угловая фаза; при Я^р 2~ | J\
пронсходигМ.ф. п. 2-го рода СФ≈ (казан) ФМ («схлопы-вание» подреш╦ток). При огрицат. значениях константы анизотропии более высокого порядка (напр., н K2MnF4, СоВгг-2Н20) переход АФМ- СФ мотет происходить в виде последовательности двух М. ф. п. 2-го рода через промежуточную угловую фазу, в к-рой угол вектора / с осью анизотропии плавно изменяется от нуля до л/2. В наклонном поле, т. е. при наложеаии наряду с Я" также полп Н-1-, соответствующая МФД принимает вид, изображенный на рис. 26, при этом б и критическая точка А (рис. 2,а) становится тетра критической точкой П.
В случае сильной анизотропии (D^ \J\ ≈ т. п. «изинговскии предел») в да ух под реш╦точных анти-ферромагнстиках с ферромагн. обменом внутри иод-реш╦ток (напр., в РЗМ-фосфатах RP01? где R = Dy,
ТЬ, Нп, или слоистом FeClj) при Ч ко" 1 ^ I ПРП Т≈0 происходит лишь один (т. н. метамагнитнын) М. ф. п. 1-го рода АФМ≈(кваэи) ФМ (см. Метамаг-нетик); с ростом темп-ры переход становится вс╦ более плавным и по достижении трнкрит и ческой точки С (рис. 2,в) он сменяется М. ф. п. 2-го рода. Если обмен внутри содреш╦ток антиферромагнитный |напр., в РЗМ-алижииагах (гилатаж) си структурой граната типа ПуяА15 (или Са&)0|2], то мат. подсистема становится неустойчивой н метамагн. иерелид происходит через промежуточную фсрримаг-пнтную (спин-флин) фазу с образованием миогоподрв-ш╦точ1гон магн. сверхструктуры.
Внош. магн. поле существенно влияет на характер спонтанных (прежде всего ориентациовных) М. ф. п. в магнетиках, описываемых многокомпонедтным параметром упорядочения (напр., двумя векторами »i_ и »Ире) намагаичеиностей редкоземельной (R) ч железной (Fe) подрет╦ток в РЗМ-ферритах со структурой гранатов типа. Н.яКе6О,2]. МФД для изотропных по-ликристаллич. образцов днуиподрсшбточньи ферритов-гранатов ВзГ"е50,а изображена на рис. З.а. Влияние даже слабой одноосной анизотропии в мои ок ристал л ич. образцах особенно существенно вблизи темп-ры компенсации Т└, где оба критич. поля Яир]_а~|/1 2| (/?iR^mFf) изотропного образца обращаются в куль;
Рис. 3. МФД цвухиодреш╦точного фсрримягнетина во внешнем магнитной поли (на примерв РЗМ-([1ер(>игоп Tmla R,Pe5O;I); о) изотропный случаи: 6) анизотропии типа ЛО, поперечное поле: J ≈ ФИМ-фазв; s ≈ сношенная АФМ-фаэа; з ≈ АФМ-фаэа; ПМ-фаза; Н.4-└ , ч ≈ первое и второе критические поля;
П|> ' I*
Т ≈∙ точка компенсации, *п^, *^РС HCKTOEITJ уделыюй намагниченности П- н Fe-подрешетин. Пунктиром оПскшачеиа линии, на йотируй »HR обращается и нуль [5J.
соответствующая МФД для случая Еопсрсчного поля Я-1- изображена на рис. 3,6.
Наложение внеш. давления Р [при Г ≈const и в отсутствие мат. поля {Я=0|] индуцирует М. ф. п. посредством двух механизмов; обменно-стрик-циоиного (Вина ≈ Родбелла) и обменно-кристаллического. В первом случае' при Р<0 давление Р устраняет М. ф. п. 1-го рода; при
X
L. I
693
