two

Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад?

| Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

ощейся в образцах магнитной до-лннноп структурой, я последняя дли аптиферромаг-ветиков научена весьма слабо. В ряде случаен для уточнения модели М- а. с. используют и др., недифракционные методы, напр. М╦ссбауэра аффект, ферро-И аитиферромаингпшй реаонавс, ядерный магнитный резонанс, измерения кривых намагничивания в разных направлениях, температурные зависимости намагниченности, рентгеновские измерения, дилатометрич. измерения и измерения сод давлением.
Бгиьшую роль при изучении М. а. с. кристаллов играют теоретнч. методы, напр, феноменологнч. теория М. а. с., рассматривающая симметрию кристалла и его конкретную структуру [31. Привлечение математик, аппарата теории неприводимых представлений пространств, групп (см. Симметрия кристаллов) а использование идей теории фазовых переходов Л. Д. Ландау позволило решать задачи о перечислении типов М. а. с., возможных в данном кристалле. Ото значительно облегчает отбор пробных моделей М. а. с. длн расшифровки нейтронограмм 141. Кроме того, существенно ускорило расшифровку широкое использование для этой цели ЭВМ. Количество магиетиков, структура к-рых определена методом мага. noirrpoHO-графли, составляет ыеск. тысяч.
В большинстве магнетиков, обладающих М. а. с., Эа взаимную ориентацию атомных спинов ответственно взотропное обменное взаимодействие (см. Обменное взаимодействие в магнетизме), тогда как за привязку Ы. а. с. к осям кристалла и за ее небольшие искажения ответственны более слабые релятивистские взаимодействия, напр. Дзялошинского взаимодействие. Поэтому вадача об определении типа М. а. с. часто ставится и решается именно в таком обменном приближении, в связи с чем существует самостоят, понятие о б м е н-н о и М. а. с.
Совр. задачей теории является анализ микроскииич. взаимодействий, ответственных за гот или иной тип М. а. с. Для простых коллиппарных типов (я ≈ s ua рис.) основным является обменное взаимодействие, описываемое еамилътонианом. гейзенберговского вида Jl(StSj), где J_L ≈ обменный интеграл для ближайших атомов-соседей; при этом в зависимости от знака J_lреализуется параллельная и;ш антипараллелькая М. а. с. Такое обменное взаимодействие в зависимости от типа кристаллов может быть как прямым, так и косвенным (снорхобмен). Напр., в переходных 4/-металлах (от Се до Lu) самым сильным является косвенный обмен через алектроны проводимости, а в соединениях ≈ через немагн. атомы. В создании с л абоп укол лине арных М. а. с. (типов е и д на рис.) важную роль играет антисимметричный обмен Дяялошинского ≈ Мория Х>[-Ч,- S/] или его спин-орбитальные аналоги К(1)[^;Я/] (спин ≈ своя орбита) я >.(12)[L.Sji] (спин ≈ чужая орбита), а также механизм однононнои анизотропии (см. Магнитная анизотропия) и магн. пиполь-ди'польного взаимодействия. Для реализации винтовых М. а. с. (спирален типов ж ≈ и) определяющей может быть борьба конкурирующих обменных взаимодействий с ближайшими соседями и со следующими за ближайшими атомами: ∙/1>0 и /₂<0; при этом угол спирали <р определяется выражениями вида cos ф=≈/_г/4/!, а спираль на:), о б-м е н н о н. Существуют и обменно-релнтивистскче механизмы образования спиралей. Наконец, для полу-унорядоченпых М. а. с. (TUIIOB н ≈ м иа рис.) микро-скопнч. механизмы еще не выявлен».
В металлич. бинарных сплавах, содержащих компоненты А и В, при создании М. а. с. конкурируют три обменных интеграла: JАД, Jля и /ля- Вели J,j.5>0, /л«<0| -/ля^О- ^что характерно для т. н. сплавов со смешанным обменным взаимодействием, то в них наряду с простыми ферро- и антиферромаш. М. а. с. в иск-рой области составов (концентраций А и В) реализуются чрезвычайно сложные неколлинеарные структуры с неограниченным числом маги, подреш╦ток.
Менее разработаны представления о М. а. с. в маг-нетнках, в к-рых преобладает магнетизм коллективизированных электронов (длн них осн. понятиями, характеризующими М. а. с., являются волны зарядовой и спиновой плотности, их ВВ и векторы поляризации).
Лит..' I) Magnetic struulurus. Determined by neutron ditfrac-liou, Waraz.-Krakow, 1»"fi;2) Cox D. E., Tablo of aiitirur-romasiietic materlaja eiudied by neutron diffraction. Rei>. of Broohliaven National Laboratory. M 13S22. 1972; 3| Т у-ров Б. А., Физические снойства мэгннтоупоряпоченнык кри-ста.ч.чои, И.. 1963; 4) Изюмов Ю. А.. Нвйш Б. Е., О з I¹ и о в Р. П., Нейтронография магнии коп, М,, 1981.
В, К. Пайш.
МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с млг-нитнк.ч полем в этом вмцсстие. М. в. к в стдтич. полях равна отношению намагниченности вещества М к на-Еряж╦нности U намагничниающсго соля: у. М/П; и ≈ величина 6e:ipaaMepjran. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вьщества, паз. удельной (и_уа ≈ х/р, где р ≈ плотность лещества}, а М. в. одного моля ≈ м и-Л я р II о ii (или атомной): x=Kya'^mt где т ≈ моле-кулнрнвп масса вещества. С магнитной проницаемостью [I М. в. в статнч. полях (статич. М. в.) связана соотношениями: ц=1+4яу. (в ед. СГС), ц=1-)-к (в сд. СИ). М. в. может быть кап положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагпетики (ДМ), они намагничиваются против поля; положительной ≈ парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики (ФМ], они намагничиваются но ио.ио. fvf. в. ДМ н ПМ мала по aiic. величине (~10~^в≈1U~^J), она слабо яавлсит от Я н тп лишь а области очень сильных полей (и низких Тймп-р). Значении М. и. си. п табл.
Аточная (MOJinptmii) мнгинтияя восприми ч IIBD с ть некоторых диаивгнетккйо ц наряилгиетиков (щщ псцштэичьньгх условиях}⁴


Магпетинл	Х-10'	Магиетинц	У.- 'О"
Диамагпетики Оле менты Гелий Ht ..... Медь Оч ..... Ниш Nc' ..... Ее;н1.-\|.чи11 Bi; . . -lining /.n .....	-2.02 -5,( 1 ≈ 8.96 ≈ Я, 02 11.40	Паранпгпептки Элементы Магний Mg .... Натрий N^ .... РуОиднГт ПЬ - . . Бяг>1111 ИЦ .... Калий К .....	13,25 IB, 1 1ft. 2 2U,i 2i Дэ
Ajirull Ar .....	1 9 23	Литий Li .....	2',. С
Cci^eOpo Ay ....	2l\|5	Цсмий Cs .....	20 . 8
3»:nmi An .... Виснут Ш .... Н со ii г а н и ч е о н 11 е соединения Н;О (ЖИИКОГТЬ) ∙ СО, (газ) ..... АКС) -	-2»,iiO ≈ ав4,о -13.0 (О^С) _ 2] ≈ 1 9 . 0	Кальций Са Вольф; >aii W Стронви" Sr Титан TL Плат11>[=1 Pt . Уран U ... . ПлутонпН PII Неорганические С и г Д ]Г Н fi-	41.0 .^г'Ь 91,2 111], I) las, о 1,4,. Ч IJ21 ,U
вк:1, ....... О т> г л и и ч е с IT и е	≈ 1UO.O	ll И 11 иг, ........	43
соединении		FeS ........	1074
Метан СН, (газ)	-18, [)	MnCl, ....... EiiClj .......	11 3iO 2l>fiOO
1^н;зпл С^На . . .	≈ j'i . 8.1	CoCl, .......	121UUU
Аыплшг C,H,N . Нифталин С₁₀Н, , Спин С,Н,, . . . Дифениламин CI.HKN .....	-<i2.!li -ill. Я -Md.ua -107.1

at
< X
S
* Данные приведены дл-i С ГС системы ciiunu.ii.
М. в. достигает особенно (JojiMiriix шш'клшй в Ф\1 (от неси, цесятков до .многих тыс. единиц,), прич╦м она очень сильно и сложным образом зависит от II. Поэтому для ФМ вводят дифференциал ь и у ю М. п. x_s = dAf/d}I, к-рал характеризует ;|;»в1[г,н.мог.тъ Л/(Я1 в Ксг.цдой точке кривой намагничивания. При И ≈ U ∙/.., ФМ не равла нулю, а имеет значение у,_а, с?, паз. начал ь н о ii М. в. С увеличением Я М. в. ФМ раст╦т, достигая максимума к,,-≈и_макс иа крутом участке кривой намагничивания (в области Баркгаузепа эффекта), и затем виовь уменьшается. При очень высоких значениях Н (или ири темп-рак, не очень Слизких O4V