1 i -^ ;?г'гlp^ -∙ ка- Ускорение первого гребня гравитац. волны я,=
(L>t'l-S?) ЦУГ ^"""иается, его характерный . 0,Л25е, второго «^U,OU9g, где g - ускорение сво-
размер раст╦т пропорционально пройденному пути: бодного падения.
, т Оггп/т ш г, - При н г однозначной зависимости <й=юШ выделяют
l~L-i£\l» <РИС' 2>- В '«поглощающих (и слабопог- отд/ветви └ормальны.ч иол└ _ Moi)bl. В однородных
лощающих) средах игр совпадает со скоростью норе- средах они различаются либо поляризацией (напр..
(=0
Рис. 1. Цуг на глубокой водо
"ф-^гр}' Ня-дый мпмснт ит"'-
ML'IIH ИНДНТ T1JH
П^бая; опттоьо, иэмернч их число неподвижным дят-чиком, ил ;saiHhm-crpiiiiycT шость ]*сп.гсскопг
носа : торги и, а следовательно, и со скоростью передачи 11 нфирманиII, закодированной с помощью амплитудной или фановой модуляции.
В случае произвольных волновых возмущений, не близких к гармоническим, Д. в. МОЖРТ приводить к
(=0
Рис. 2. Пример расилыпания нолноьиго пакстл. Сначала огайаютцая ннпульса иска-жагтсн и окрестностях наи-волсс круты к участков (фронтов). При больших временах импульс, продолжал передтэигатьсп ь среднем с групповой скоростью, расширяется, а форма с:го огибающей приближенно ил-втор нгт форму 1-фост ранет-
БОННиГО ClIGKTJin ИСХОДНО!'!.!
сложным явлениям. Напр, при разбегании поверхностных волн на глубокой воде от одиночного одномерного всплеска (рис. Н) число волновых гребней постоянно
Рис. 3. Схима р;ибсганин пола
на глубокой иоде от одиночного
всплеска.
∙О
увеличивается; новые гребни зарождаются парами, один па них равноускоренно удаляется от места веплкс-ка, постепенно расплываясь, другой, становясь круче, асимптотически приближается к оси симметрии всплес-
Рис. t. Распространениеивязи-
ы^нохроматического питала в
многом1>динои волноводе.
обыкновенные к необыкновенные волны Б аннзотроп-пых кристаллах или в за магниченной илааме), либо природой формирующих волну взаимодействий (напр., ленгмюровекие п ионно-эвуковые валпя в плазме). В волноводных системах, кроме того, моды рааллчаютон поперечной структурой полей. Каждой моде могут быть сопоставлены фазовые и групповые скорости, Одиночный импульсный сигнал, у а пущенный в многомодовую систему, распадается на серию итд. сигналов, распространяющихся с рам. групповыми скоростями (рис. 4).
Д. в. оС'ьнсияется инерционностью и ыелокальностыо формирующих волну взаимодействий. Практически во всех реальных системах отклик ни кратковременное сосредоточенное воздействие ряс.тлнут во времени и размыт п п ростр а истин. Соответствующие характерны!! примени инерционности т└ и масштабы нелокальности pg определяются либо микрокроци-.еами в диспергирующей среде, либо пероотраженинми Eia макро-СК01ШЧ. нооднорояностях и границах волноводной системы. В ряде случаев эффекты инерционности н НР-локалыюсти проявляются независимо; при этом различают временную и пространственную дисперсию соответственно. Однако в иик-рых системах инерционность и нелокален ость неразрывно изаимосвнаины, vi тогда характер Д. в. определяется др. физ. величинами, имеющими, следовательно, Солеи сложную размерность. Напр.. для гравитационных поверхностных волн на глубокой води параметром диспирстш явлнитсп ускорение свободного падения g(af≈gk), для капиллярных ноли ≈ отношение коэф. поверхкоеигото натн;кення с к плотности жидкости p(o>s≈iWp), длн волк Не Ьройля ≈отношение постоянной Планка А к массе частицы т (ш ≈ k*k/2in).
Существует обширный клате явлений, описание к-рых не снодитсн к изучению свойств отд. гармонич. воли, ибо последние просто могут не являться соГ>ств. дви-И!П1!ИНмн n cooTBOTCTByionivix системах. В этих случаях понятие Д. в. не допускает узптпсрсального определении, хотя всякий раз оно в той или иной стелит оказывается связанным с инерциопностыо и нелокально-стьво взаимодействий.
В линейных системах с потерями волновые возмущения также могут быть представлены как совокупность экспоненциальных нормилышх волн А ехр()и(≈ ikr), но уже с комплексными лначениями частот <о и волновых векторов ft, мнимые части к-рых определяют временные 7 и пространственные Г декременты затухания (∙у=1т и, Г=≈1т и). Д. в. приводит к селективности
ot
и
& ш
и
ч
