испускания. Для движущейся диполыюй системы, обладающей конечной массой, возникает квантовый аффект отдачи, определяемый законами сохранения энергии и импульса в элементарном акте излучения одного фотона. На характер излучения движущегося диполя существенно влияет также наличие внеш. среды с показателем преломления п(ы)^=\.
Поскольку каждый фотон обладает фиксирон. угловым моментом и ч╦тностью, то, согласно закону сохранения момента и ч╦тности, имеются определ╦нные ограничения (отбора правила) на характеристики квантовых состоянии, между н-рыми ишыожны переходы с Д. II. Квантовые переходы, сопровождаемые Д. и., паз. длполышми. Они играют осн. роль в испускании света молекулами. Если эти переходы напрсщены правилами отбора, то, как и в клнссич. системе, приобретают значение др. переходы, для к-рых отличны от пуля, напр., к.-л. элементы матрицы квацрупольного или магн. ДИПОЛ1.НОГО момента.
Наряду со спонтанным Д. в. существует вынужденное испускание возбужд╦нной диполыюй системы, напр, молекулы. Оно возникает под действием ВНРШ. эл.-иагн. поля резонансной частоты, совпадающей с одной из возможных частот спонтанного Д. И. данной молекулы, вероятность вынужденного излучения пропорциональна интенсивности внеш. излучения. При попадании резонансного фотона в не равновесную среду возбужд╦нных молекул (т. н. активную cpei)y) испускаются фотоны, в свою очередь играющие роль новых резонансных фотонов. В результате в протяженной активной среде число испущенных фотонов лашшообрамно раст╦т. На этом свойстве вынужденного излучения основано действие квантовых усилителен, а так;кс квантовых генераторов ял.-магп. излучения - мазеров и лазеров. В отсутствие внеш. излучения его роль может сыграть спонтанное излучение отд. молекул среды. Соответствующий процесс вынужденного усилении спонтанного излучения наз. сверхлюминещенцией. В естсств. условиях ел реализуется, например, в космических мазерах, его используют также о с верх люминесцентных ля верах.
Пынужденнос Д. и. осциллирующих электронов широко используют в электронике для усиления и генерации микроволнового излучения (см. Гиротрлк, Мазер на, цпялошрокнол резонансе. Лазеры на свободные электронах. Ондулятор).
Спонтанное Д. п. приобретает качественно новые свойства в макроскопнч. системе, состоящей из достаточно плотно упакованных днпалышх излучателей (ьозбужд╦нньгх молекул), взаимодействующих посредством резонансного ял.- магн. поля. В такой системе но гут самопроизволыго возникать взаимно сфазированныс дппольные колебания изначально не колебавшихся молекул. В результате они начинают излучать когерентно, т. е. возникает коллективное спонтанно е Д. и. молекул, мощность к-рого существенно превышает мощность обычного спонтанного излучения такого же числа изолпров. молекул. При этом все молекулы переходят из возбужд╦нного состояния в состояние с более низкой энергией за время, значительно меньшее времени спонтанного перехода пзолпров. молекулы. Такой коллективный нестационарный KOiepeHT-ный процесс получил название сш^и-ч^лучечия Дикке, он принципиально отличается от процесса сверхлгомипесце нцн и.
С верхи ;(л учение используют для создания сверхизлу-чающлх мазеров и лазеров, генерирующих ультракороткие импульем с большой мощностью излучения в отсутствие резонатора. Сверхцзлучающн» и сверхлюмн-несцентмьш способы генерации излучения особенно важны для рентг. и УФ-диапазонов, в к-рых трудно осуществить многократное прохождение излучения черед активную среду из-за малого времени жизни возбужденных состояний частиц среды и отсутствия хороших резо-паторов.
Лит.: ЛандауЛ.Д., Л и ф ш а ц Е. М.. Теория поля, fi няд.. М., 1J73; Давыдов А. С., Ктнтоиач механика, 2 нац., М,. ШЗ; Фаин В. М., X а и и н Н. И., Кнаптивая радиофизика. М.. 19ь5; Ре:штивистская высокочастотная электроника, Г-, 197U; Андреев А. В., Емельянов В. И.. Ильинский Ю. А., Коллективное спонтанное излучение (сверх из л учение Дико), «УФШ, 1П80, т. 131. с. 8S3, Я р и в Д., Квзктоаай электроника, пер. с англ.. 2 ИЗД.. М., 1ЭЬ(1.
В, В. HainjioaCKuii, Вл. В, Кочироиский, 14. А. Мтллер. ДИПОЛЬНЫЙ МОМеНТ ≈ м у л ь т п о о л ьн ы и момент 1-го порядка (ранга), одна из шггегр. характеристик источников (возбудителей) поля (»л,-магн., акустнч. н т. п.). Напр., источниками пост, электрич. поля являются скалярный плотности электрич. ларндов; Д. м. огранич. системы яарядон, распре-дел╦киых в пространстве С плотностью р(г). наз. пек-тор ре, определяемин интегралом:
Jp(
r)rdV
(1)
(CM. Диполь электрический).
Набор из ге точечных аарядов Q,-, сосредоточенных в точках г;, характеризуется распределением
где 6 (г) ≈ дельта-функция Дирака; в этом случае интеграл (1) вырождается в ряд
п
Ре ~ 2 Qlfl- <2) i= I
Если суммарный заряд (монопольный момент) равен пулю, \ f)(r) dV=0, то Д. м. (1| или (2)
инвариантен относительно выбора начала отсч╦та (точки г=0). Если суммарный заряд отличен от нуля, то Д. м. существенно зависит от системы отсчета, в некрой избранной системе Д. м. равен нулю.
Источниками пост. магн. поля служат векторные плотности электрит токов; Д. и. (магн. моментом) произвольного распределения токов с плотностью j'(r| наз. псевдовектор р└, определяемый ннтегра.юм:
rj(r)]dV. (3)
Л
О
с
Здесь используется Гаусса система единиц (см. Дипплъ .наз и и т it ы и}. Независимость от выбора начала отсчета
соблюдается при условии \ $(r) dV^O, т. е. для любых вихревых токов, когда rliv.j≈0.
Выражения (1] н (3) пригодны и для пером, полей, однако при атом возбуждаются не чисто электрик, или маги, поля, а эл.-иагн. поле, способное, в частности, уносить энергии) от источника; соответствующее излучение чяя, днпольным (см. Диполъное излучение).
Аналогично вводится Д. м. для полей любой фна.
природы. М. А. Миллер.
ДИПбЛЬНЫЙ МОМЕНТ МОЛЕКУЛЫ ≈ характеризует электрич. свойства молекулы. Д. ы. м. и. равен: (i=Zi7,-r,, где tjj ≈ заряды составляющих молекулу частиц, п ≈ их радиусы-векторы относительно произвольно выбранного начала координат (см. Диполь* пай момент). В УТОМ случае заряды считают точечными, однако электровный заряд в молекулах, распредел╦н непрерывно, поэтому, строго говоря, суммирование нужно заменить интегрированием. Д. м. м- можно представить иначе: суммарный положит. аарйД (-t-t>) электро-вейтральной молекулы и е╦ суммарный отрицат. заряд (≈Q) мощно стянуи, в иен-рые точки (их положение определяется аналогично нахождению положения центра масс твердого тела); если расстояние между -\-Q и ≈ Q равно I (принятое направленно отрезка I от +Q к ≈(J), то |1 = У/. Д. м. м. измеряется и дебаях а обыч- ,_ . но имеет порядок I Д. Ь31
