Пр остра н mffiirmi модулированная фото ге но рация носителем заряда или экгитонов также позволяет записать изображения, т. к. изменении показателя преломления, обусловленное влектронами и дырками, пропорционально их концентрации.
Регистрирующие среды. Хотя любой материал может служить регистрирующей средой при достаточно высокой интенсивности записываемых световых пучков, интерес представляют вещества, обладающие высокой фот о чувствительностью в зидаипе.мом диапазоне частот, определенной реверсивностью (мя.чоит^рцнииной для преобразовании быстргшерсмонных воли или инерционной для преобразований г памятью), п о я виляющие управлять характером нреобранований с помощию вист, воздействий (электрич. п магн. полей, изменения ТРМП-ры, давления п т. п.).
б Д. г. нашли применение кристаллич. се?нетоэлек-трики с линейным ал.-оптич. аффектом (нипйат и тан-талат лития, снлснит). Характерные времена1 релаксации в них 10~а ≈ Ю2 с. С помощью ППСУГИ. улсктрич. пплн уда╦тся уменьшить тр и изменить характер преобразования пучков. В полупроводниках (кристаллах Si] запись определяется фотогеш'рапией электронно-дырочных пар (мен!уонпыо переходы, тр~10~" с). При "ы-соких уровнях но эй у жди ЕЧИН достигаются тр~5-10~" с. Динамич. голограммы выписывались в полупроводниках (CdS. CflSe, CdTe, GaAs. ll\ ZnO. SiC). Минимальное Тр~10~1г с достигнуто при влутризонных переходах.
Перспективны ралл, гамы и пари. напр. запись амплитудно-фазовых динамич. юл о грамм осу шести л с на в парах щелочных металлов в области полос резонансного поглощения.
Практические применение. На основе динамич. голографии, преобразований создаются логлч. адамситы ЭГЩ С быстродействием до 10~13 с, системы оперативной памяти (см. Запоминающие гологрйфическье устройства}, управляемые транспаранты, оптич. реле, ответвите.≥ Ц др. устройства оптдэлекгпроиики и интегральней ОП-
гпики, т.н. голографпч. лалеры (квинтовые усилители и генераторы, псполъаующие накачку на тастоте генерации), различные системы оптические корреляторов,
Служащих 71ЛЯ еолоерафическо.'п распознавания onpa-ine, iipuGopu для иеследонания быстропрременных процессов и т. д.
Лит..1 Д с II и с ю к Ю. Н., Состояние и перспснтивы голо-^рафии с ^ап}]1'т>ю в трехмерных сррдах, лВестн. АН CCCP»h 197S, в. 12, t. ЬП; его >« <?, Голография и се перспективы, «Л\, приип. спектроскопии», laai), т. 33, с. 397; Ви цепкий В. Л. и др., Динамическая самсщифракцня кгатрснтныт снеговых иуч-III.B, «УФН», liiTS, т. 120, с. 11 Я; Р у 0 а к о в Д. С., Некоторое вопросы динамической голографии, Б ни.: ПроПл^ны современной оптики и сшшттюснопии, Минск, 1Й80; В ч ч е ц it и и Н. Л., Куктярев Н. В., Дннлми'Ч'О.тгя]! гсчютрэфкя. К., 1ЭЬЗ.
В- JJ, Виигцкчй, M. f. Соскин,
ДИНАМИЧЕСКАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ ЯДЕР ≈ориентация ядерных спинов в ладанном направлении под Лейстннем ал.-магн. ВЧ-полей (см. Ориентированнее ядра).
ДИНАМИЧЕСКАЯ СИММЕТРИЯ квантовой системы ≈ симметрия полного пространства век-тиров состпяния системы, образующих одно неприводимое представление пек-рой группы или алгебры Ли, операторы к-рой объединяют в одно семейство все состояния системы н включают в себя операторы переходов между раял. состояниями. Термин «Д. с.» появился в 19lio в [1]: а квн валентны ц др. назв.≈ а л-Г С б р а, генерирующая спектр [2], Группа п а и н в а р И а н т н о с т и [31.
Вырождение уровней энергии квантовой системы, яаходнщепся в стационарном состоянии, связано С наличием у нее иск-рой симметрии (группы инвариантности), т. е. С наличием набора операторов, коммутирующих с гамильтонианом системы, к-рыв обычно образуют конечномерную Ли алгебру. Помимо вырождений, свн-занных с явной симметрией гамильтониана (напр., относительно вращешш в тр╗хмерном пространстве},
"40 Физячсскап эшшклоцедня, т. 1
существует скрытая симметрия, ооъяснягощая т. п. случайное нырождении уровней энергии системы. Примерим такой симметрии, объясняющей вырождение уровней с одинаковым главны*! квантовым числом и разл. орбитальными моментами в атоме водорода, является симметрия О (4) В импульсном пространстве (фоковская симметрия; предложена В. А. Фоком в 1935). Аналогично «случайное» вырождение уровней тр╦хмерного изотропного гармонич. осциллятора связано с наличием у него симметрии относительно унитарной группы t/(3). Операторы алгебры соответствующих групп переходят одно выбранное состояние, принадлежащее заданному уровню анергии, во все остальные состояния, принадлежащие тому же уровню энергии; при этом ортогональные состояния, принадлежащие данному уровню, образуют базис нлприводимого представления группы симметрии (группы инвариантности].
В отличие от группы инвариантности действие операторов динамич. группы (группы псин верна птности, пли динамич. алгебры Ли) на одно оыбрпнноо стационар-нор состояние квантовой системы порождает все осталь-иып стационарные состояния системы, связывая таким of>разом, все стационарные состояния системы, в т. ч. принадлежащие различным уровням, в одно семейство ≈ мультиплет. При атом группа симметрии (группа инвариантности) системы является подгруппой группы Д. с. Так, для атомов водорода группой Д. с. является конформная О (4, 2) динамич. группа, одно неприводимое вырожденное представление к-рой содержит все его связанные состояния, а дли тр╦хмерного квантового гармонич. осциллятора ≈ группа (7(3,1). Среди генераторов группы Д. с. обязательно есть HP коммутирующие с гамильтонианом, действие в-рых переводит волновые ф-ции состояний с одним уровнем энергии квантовой системы в волновые ф-ции состояний с др. энергиями (т. е. соответствует квантовым переходам между уровнями системы).
Нахождение динамич. группы симметрии физ. аада-чи, с одной стороны, эквивалентно решению Шр╦дин-гера уравнения (или Дирака уравнения, Клейна. ≈ Гордина уравнения) для данной системы, с др. стороны ≈ позволяет использовать хорошо развитый матем. аппарат теории представлений групп Ли и получить соотношения типа рекуррентных соотношений для матричных элементов операторов физ. величин, что важно при расч╦тах физ. эффектов по теории возмущений (напр., при расч╦те Штарка эффекта для атома водорода).
Группа Д. с. квантовой системы определяется неоднозначно. Так, для атома водорода наряду с конформной группой 0(4,2] Д, с. может являться также группа де Ситтера О(4,1), а для тр╦хмерного осциллятора ≈ неоднородная симплектич. группа ISp (О, Я) [для N-мсрного осциллятора ≈ ISp (2N, R)]. Выбор той ил if иной группы Д. с. квантовой системгл определяется удобством при расч╦тах.
П физике элементарных частиц; интерес к Д. с. свя-аан с попытками установить симметрию лагранжиана взаимодействия по известному из опыта спектру масс частиц.
Лит.: 1} В а г u t А. О., Dynamical symmetry group based on Dirac equation bind ils n<:ncralizaliim to elementary particles, «Phys. llcv.n. liltii. 2я.т., v. 133, M 3D, p. 839; 2) D о t h a n Y., G v l I - м в n n M,. N e'e m a n y., Series of hadron energy levels as re prcseiU.it ion ч of iion-rompacl Krovips, «Phys. Lett.», IDSJi, v, П, p, 148: 31 M u k u 11 u u N.. O' R a i f с а г t a i и li I,., S u (I н f e h я n E., Characteristic nouinvanance groups of dynamical systems, «I'hye. H«v. l.elt.n, 19H5, v. 15. p. 1041; 4) M а л н и н II. A,, M а н ь и о Б. И., Дштмичисние спммст-цни в когерентные ссстопнчп ьвзнтовых систем, M., 1STS*.
Л. И. Мачокп.
ДИНАМИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ≈ матем. объект, соот-ветств. реальным системам (физ,, хим., биол. и др.), звилюция к-рых Однозначно определяется нач. состоянием. Д. с. определяется системой ур-ний (диффсренц,, разностных, интегр, н т. д.), допускающих существование на бесконечном интервале времени единств, решения для каждого нач. условия.
X
625
