Здесь ил п рп ≈ темповые концентрации электронов и дырок [1, -i|. F.д замедляет более подвижные и ускп-ряст менее подвижные носители.
Эдс Дембера практически не может быть измерена, т. к. и фотоэдс между электродами Л и В доминирующий вклад вносит вентильная уде на .электроде А. Исключением является поперечная эдс Дембера в анизотропных кристаллах, к-рая созда╦тся электрич. полей EJJ, перпендикулярным градиенту концентрации. Она возникает, если образец вырезан под углом к кри-сталлограф![ч. осям, Ч намеряется между злрктрода-Mir С и D. ГСеличпна эдс равна Е-^l, где I ≈ длина освещенного участка, а поле Ejy пропорционально т. н. коэф. анизотропии a = /^i/DA2 ≈Оэ^Оэг, индексы 1 л 2 указывают компоненты тензоров коэф. диффузии по гл. кристаллографич. осям [4, 5).
Лит.: 1) Р ы в к н н С. М., Фотоэлектрические яллонин в полупроводниках. М., 1ИЬЗ; 2) Т а у ц Я., Фотп- и термоэлектрические лллгния в полупроводниках, пер. о чет., М., 19Д2; 3) Боич-Бруенич В. .4.. Калашников С. Г., Финика полупроводников, М., 1Н77; 4) К и н о и н И. К., Л а-зарев С. Д., Ниимй фитопышоалентричгскиИ эффект и полупроводниках. 1.ЖУТФ», 1965, т. 47, с, 7SO; !>j ж а ц 1, к о И. П. и др., Анизотропия электрических и фотоалситр тести овпйсти InrSe, «ФТТ», 196Г). т. 7, с. П77. Г, Е. Пикуе. ДЕМОДУЛЯЦИЯ≈то же, что детектирование; иногда Д. 1шз. также уменьшение глубины модуляции в результате к.-л. искажения модулиров. сигнала. ДЕПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА ≈ уменьшение степени поляризации света в результате его взаимодействия со средой. При рассеянии свита на ансамблях оптически анизотропных молекул или микрочастиц Д. с. может являться следствием того, что индуциров. диполи оказываются непараллельными действующему вектору световой волны (см. Поляризация света]. К Д. с. люминесценции растворов приводит поворот молекулы аа время жизни фотовопбужд╦нного состояния. Деполяризации люминесценции конденсиров. сред может быть также связана с эффектами переноса энергии возбужденных молекул к не возбужденным. На явлении деполяризации люминесценции в магнитном поле основал Ханле аффект, широко применяемый в спектроскопии атомов и полупроводников для исследовании магнитных свойств и динамики возбужд╦нных электронных состояний.
Часто иод Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для приведения эксперимента или функционирования оп-редел. оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или. тотнео, истинной) Д. с. без снижении яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач тшляризац. оптики процедуру истинной Д. г,, заменяют процедурой псевдополпризации. При атом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности! сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, времеинбн или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом дли практических целей становится неотличимым от непо ля рисованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., нутом вращения с разными скоростями помещ╦нных в снеговой пучок линейных фааовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляриаац. модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состана эффективными псевдодеполяризаторами могут служить снльнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. п. деполяризаторы Лио). Их использование приводит к спектральной модуляции полярнзнн. состояния гвета.
Если падающий на деполяризующую среду свет полностью полнризонан, то в качество меры Д. с. на выходе из среди обычно используют отношение интенсивности компоненты, поляризованной ортогонально неходкой поляризации, к интенсивности компоненты, совпадающей по поляризации с исходной.
Л^т>? см- при (л1. Поляризация слета. Л. С. Зо-пасский-ДЕ СЙТТЕРА ГРУППА ≈ группа движений (т. е. преобразований, сохраняющих метрику) п ростра нет ва-нременн пост, кривизны, т. н. пространства де Ситтсра (см. Де Ситгмра пространство нрс.пя), Д. С. г. представляет собой 10-ларнмстрич. группу Ли, ее используют для анализа геометрии пространства де Ситтера н построения квантовой теории полей в этом пространстве. Особая роль пространства де Ситтера связана с том, что оно описывает нетривиальное грави-тац. поле, обладающее максимально возможной (10-параметрич.) симметрией. Кроме пространства де Ситтера, 10-параметрич. группой движений обладает йишь М инковского простраистио-аремя, соответствующее пулевому гравптац. полю.
Пространство до Ситтера S ≈ 4-мсрное искривленное пространство, к-рое можно определить как псевдосферу (j1)3≈ (гв)а+(.1;*)8+(г4)а≈ (лг*)а = ра в 5-мерном псевдоев-
клидовом пространств £4,1 выражением
ds" -- (dz* dia* -
метрикой, определяемо»
Число р играет роль радиуса кривизны пространства де Ситтера. Пространство £4,1 обладает группой движений, края кроме сдвигов (трансляции) включает ксевдоорто-гональныс преобразования: они сами по себе образуют группу О(Ъ, 1), прич╦м преобразования из этой группы переводят псевдосфер!' 5 в себя и сохраняют метрику на ней, т. е. являются движениями пространства S. Группу 0(4,1) паз. Д С. г. Иногда под Д. С. г. понимают подгруппу 50(4, 1), к-рая выделяется требованием, чтобы все входящие в не╦ линейные преобразования (матрицы) обладали единичным детерминантом. Пространство де Ситтера можно отождествить с фактор-цристранством Д. С. г. по подгруппе Лоренца (см. Лоренца группа), S~ A'O(4, \)!SO (3,1). Иногда рассматривают пространство де Ситтера 2-го рода (или антидоснттеровское пространство). Его можно представить как псевдосферу S' , определяемую ур-нием
(х1)2 + (z=)2 + (г3)2 ≈ (г*)* ≈ (ж5)2 = Рг
в о-мерлои псевдоевклндовом пространстве Ея,г с метрикой, определяемой выражением ds* = (dx1)2 ≈ sa--
)- ≈ (Ac4)2≈ (<Jz6)s. Группой движении пространства S' является группа .SO (3, 2) [иди О (3, 2)] нсевдоирто-тональных преобразований пространства Еа,2' Эту группу также пая. Д. С. г.
П пределе р≈ -со любая сколь угодно малая окрестность любой точки пространства це Ситтера (1-го или 2-го рода) переходит в пространство Минковского, а Д. С. Г, на этой области переходит в Пуанкаре группу.
Д. С. г. порождается поворотами в 10 координатных плоскостях 5-мерного пространства. Формальная замена rj,-*-ij:s Для части координат делает метрику евклидовой, а Д- С. г. переходит В группу 50 (5). Каждый плсмснт ее представляется, например, в шще g= JJexpfZa^M,';), где а/у ≈ веществ, параметры, а
'*∙*,, М,, ≈ xjd/dxf ≈ xid/dx; ≈ генераторы поворотов, оора-
аующие Ли алгебру группы SO (5):
\M;J-, Mhl\ - бнМ/, ≈ uj-ьМц -
Алгебра Ли Д. С. г. получается обратной заменой b-j,-»--f-xk. Алгебры Ли групп 50(4,1), SO (3, 2) и .50(5) являются рам. вещественными формами одной н той те комплексной алгебры Ли. По этой причине конечномерные представления Д. С. г. можно получить из конечномерных представлении группы 5О (5) умноже-
и
