X
О
х
и
моментов всех и мсти, сил, действующих в рассматриваемом поперечном сечении на условно отсеч╦нную часть стержня; G ≈ модуль упругости при сдвиге; р ≈ расстояние от оси стержня до рассматриваемой точки поперечного сечения; 1К и WK ≈ момент инерции и момент сопротивления при К., равные для круглого сечения полярному моменту инерции 1р=л,г*/2 и полярному моменту сопротивления Wp=nr*/2. Для прямоуг. сечения /к--а/г£>3, ТУк^рЛг»2, где h и Ь ≈ большая и меньшая стороны сечения; а и р ≈ коэф., зависящие от отношения kjb. Для квадратного сечения а≈0,14, р = 2,2, при Д/telO а=р~0,33. В открытых тонкостенных сечениях (уголок, швеллер, двутавр) момент инерции при К. может приближ╦нно определяться как сумма моментов инерции составляющих их пластинок: 1К =
≈∙»! 2 (й/Ь?/3), где г| ≈ коэф.» принимаемый равным 1 для уголков, 1,12 ≈ для швеллеров и 1,2 ≈ для двутавров.
В стержнях некруглого поперечного сечения К. может быть как ппотосн╦пным (чистым), так и стесн╦нным (нзгибгшм). Нестесн╦нное К. стержня возможно ири условии, что во всех его поперечных сечениях может быть свободная депланация (искажение плоской формы поперечного сечения); при этом касат, напряжения во всех сечениях будут одинаковыми, а нормальные напряжения ≈ отсутствовать. В отличие от стержней круглого поперечного сечения, и к-рых касат. напряжения (рис, 2, а) имеют макс, значение во всех точках контура, в стержнях прямоуг. сечения макс, касат.
Л
КСЕНОН (Xenon), Хе,≈ хим. элемент VIII группы
периодич. системы элементов, инертный газ. Ат. номер 54, ат. масса 131,30. Природный К. состоит из 9 стабильных изотопов: 12*Хс (0,10%), 12ftXe (0,09%), шХе (1,91%), 129Хе (26,4%), "°Хе (4,1%), 131Хе (21,2%), 132Хе (26,9%), 134Хе (10,4%), 1S6Xo (8,9%). Электронная конфигурация внеш. оболочек 5s2pe. Энергии после-доват. ионизации: 12,130; 21,25; 32,1 эВ. Радиус атома Хе 0,218 нм. При теми-ре О СС и нормальном давлении
плотя. 5,851 кг/мя. *пл = -
*С,
C.
Плотность жидкого К. ок. 3 кг/дм3 (при гкип)> тв╦рдого ≈ 3,4 кг/дм3 (при ≈ 140 СС). Теплота плавления 2,296 к Д ж/моль, теплота исиарсния 12,6 кДж/моль. Тв╦рдый К, обладает кубич. кристаллич. реш╦ткой с постоянной л=и,Й25 нм (при ≈ 185 °С). Критич. темп-ра 16,59 °С, критич. давление 5,9 МПа, критич. плотность 1,155 кг/ма. Тройная точка: *= 161, 36К, р=81,4 кПа, плотность тв╦рдой фазы 3,540 кг/дм3, жидкой ≈ 3,076 кг/дм3. При 25 °С в 1 л воды растворяется 119 мл Хс. Химически мало активен.
К. применяют для наполнения газоразрядных ламп. Способность Хе хорошо поглощать рентг. излучение используют в медицине. В качестве радиоакт. индикатора наиб, удобен искусственный 133Хе (р-радиоак-тивен, Гу =5,245 сут). С. С. Бердопосов. КУБИК ФОТОМЕТРИЧЕСКИЙ ≈ устройство для сравнения интонсивностей двух световых потоков; представляет собой две прямоугольные стеклянные призмы.? и 2 (рис.), сложенные гипотенузньшп гранями.
∙max
а
Рис. 2. Распределение касательных напряжений и упругой ста дии работы материала стержней: а ≈ круглого сечения; б ≈
прямоугольного сеченип.
напряжения возникают в середине длинной стороны (рис. 2, 6} и определяются по ф-ле т└оКС=Мк/рАЬ2,
Стесн╦нное (нагибное) К. возможно в тех случаях, когда но условиям закрепления или яагружения стержня свободная деилакация сечений становится невозможно;!; при :>том появляются дополнит, нормальные и касательные (векториальные) напряжения.
В упругопластич. стадии касат. напряжения при К., соответствующие пределу текучести материала тт,
Рис-,. :t. Распределение касательных напряжений и упругшшастической (а) и пластической (С>) стадиях.
появляются на поверхности пала (рис. 3, а) и распространяются в сторону его оси. Считают, что в предельном состоянии пластич. деформации распространяются до оси (рис. 3, 6) и при этом не происходит упрочнения материала. Величины предельных крутящих моментов для стержня круглого сечения определяются но ф-ле ", для стержня прямоугольного сечения
44'4
На большей части своей поверхности эти грани находятся в оптическом контакте друг с другом, и лучи света 4 и 5 проходят через К. ф., не изменяя направления. На участке 3 стеклянные грани разделены прослойкой воздуха, вследствие чего лучи 4' и 5', надающие на этот участок, испытывают полное внутреннее отражение. Наблюдатель 6 видит два смежных световых поля (одно, создаваемое потоком лучей 5, второе ≈ лучами 4'} и сравнивает их яркости. К. ф. применяется в визуальных фотометрах и колориметрах.
КУБО ФОРМУЛЫ ≈ выражают линейную реакцию статистической системы на переменное внешнее возмущение. К. ф. позволяют выразить кинетические коэффициенты через равновесные временные корреляционные функции потоков. Установлены Р. Кубо (R. Kubo)
в 1957.
При выводе К. ф. предполагается, что система описывается статистич. оператором (матрицей плотности) (р), удовлетворяющим квантовому Лиувилля уравнению,
ifldp/dt^iH+Ht, р], и при t--= ≈ оо находится в состоянии статистич. равновесия, к-рому соответствует равновесный статистич. оператор р0 канонич, или большого канонич. ансамбля Гиббса. Под влиянием адиабатич. включения виеш, поля (мехапич. возмущения), к-рому соответствует возмущение Я/, ср. значение дитгамич. переменной А к моменту времени t в линейном по
П\ приближении принимает значение
532
Деформации К. играют существ, роль в раооте конструкций и, как правило, являются одной из причин потери устойчивости элементов конструкций.
Лит,: Беляев Н. М,, Сопротивление материалов, 15 и;щ., М., Ш┬; Власов В. 3., Тонкостенные упругие стержни, 2 изл., М., 1959; Тимошенко С. П., Г у-дьер Д ж., Теория упругости, пер. с англ., М., 1975,
Л. В. Каспбьлн.
А (0 = exp (ifft/il) A exp (≈ ifft/ti)
≈ оператор в представлении Гейзенберга, {. . . }0 ≈ усреднение с равновесным статистич. оператором. К. ф.
