СО
U
ICH. признак плериоиов ≈ концентрация излучения к центру остатков. По совр. представлениям, плерионы образуются при вспышках сверхн-овых зв╦зд II типа. Данные наблюдений Сверхновой 1054 действительно хорошо согласуются С кривыми блеска сверхновых зв╦зд II типа. В процессе вспышки сверхновой звезды II типа вещество выбрасывается со скоростью 5000≈15 000 км/с и кинетич. энергией ^5*10ао эрг. В то время как система волокон К. т. расширяется со скоростью «slSOO км/с, е╦ кинетнч. энергия к=2-1049 эрг. Т.о., если в 1054 вспыхнула сверхповая II типа, то должна существовать оболочка, расширяющаяся со скоростями значительно большими 1500 км/с, однако обнаружить такую оболочку пока не удалось. Поэтому вопрос о принадлежности Сверхновой 1054 к известному типу сворхновых зв╦зд оста╦тся открытым.
При фотографировании в монохроматич, свете с большими экспозициями на северной границе К. т. было обнаружено относительно яркое образование с параллельными краями (рис. 3), к-рое не могло быть создано звездой до вспышки сверхновой и не связано с совр* активностью пульсара, поскольку продольная ось этого образования не совпадает пи с направлением на геом. центр расширяющейся туманности, ни с направлением на
случаев ≈ пе старше 2-го порядка, поскольку только для таких развиты эфф. методы решений). Независимыми переменными могут быть время и k пространственных координат (ft = l, 2, 3 в линейном, плоском, объ╦мном случае); область определения решений А+ 1-мерна: это ≈ цилиндр с образующей вдоль оси времени и А1-мерным пространственным основанием: G. В стационарном случае, когда нет зависимости от времени, решение ищется в пространственной области G.
В общем случае для получения однозначного решения необходимо задать нач, состояние системы при t= £└ (начальное условие) и режим на границе S области G (граничное условие). Общему случаю отвечает смешанная К. з. Если область G совпадает со всем А-мериым пространством, граничное условие отсутствует и К. з. сводится к /ioiuu задаче.
В стационарном случае дифференц. ур-ния обычного эллиптлч. типа (см. Математической физики уравнения] К. з. сводится к граничному условию общего вида:
S
в
дп
Рис. 3. Передержанная фотография Крабовидной туманности в запрещ╦нной линии иона кислорода OIII (север вверху).
пульсар. Параллельность ч╦тко ограниченных кра╦в образования, его размеры, сопоставимые с размерами всей туманности, и отсутствие др. подобных образований ≈ вс╦ это составляет ещ╦ одну нереш╦нную проблему К. т.
Наиб, выдающиеся результаты изучения К. т,≈ установление синхротронной природы излучения К. т. н наблюдательное подтверждение генетич. связи между вспышками сверхновых зв╦зд и образованием нейтронных зв╦зд.
Лит.: Шкловский И. С., Сверхноаые звезды,,,, 2 изд,, М., 1976; Манчестер Р., Тейлор Д ж., Пульсары, пер. с англ., М,, 1980; D a v i d s о п К., Р е в е n R. А.,
Recent developments concerning the Crab nebula, «Ann, Rov. Astron. and Astrophys.», 1985, v. 23, p, 119. В. П. Утробин.
КРАЕВАЯ ЗАДАЧА ≈ задача выделения ф-дии, удовлетворяющей заданному условию на границе нек-рой области, из класса ф-ций, определ╦нных в этой области. Обычно класс ф-ций является набором решении (общим решением) данного дифференц. ур-ния. Если речь ид╦т о системе ур-ний для неск. искомых ф-дий, К. з. формулируется для всей их совокупности.
В физ. примерах дифференц. ур-ние служит матем. выражением закона) к-рому подчиняется поведение физ. системы. Общее решение описывает все варианты поведения, а для однозначного выделения частного решения необходимо наложить дополнит, условия ≈ поставить К. з. Конкретные формулировки К. з. диктуются физ. соображениями.
Эволюция одномерной системы описывается обыкновенным дифференц. ур-ниемт независимой переменной служит время (, а областью определения решений является временной интервал (иногда полубесконечный). Однозначное решение ур-ния порядка п фиксируется п условиями; напр., можцо задать значение ф-ции я е╦ п≈1 младших производных в нач. момент £0 (нач. условия). Аналогично ставится К. з. для системы обыкновенных дифференц. ур-ний в многомерном случае. Л Oft Полевую {бесконечномерную} систему описывают диф-48*» ференц. ур-ния в частных производных (в большинстве
где и(ж) ≈ искомая ф-ция, ди/Оп ≈ е╦ производная по нормали к границе S, коэф. а, р д правая часть/ заданы на границе S. При сс=1, р=0 К. з. сводится к Дирихле задаче, при ct≈ 0, [} ≈ 1 ≈ к Неймана задаче.
В релятивистской теории нач. условия на поверхности t= (ц физически ничем не выделены и задача Кошн иногда ставится на произвольной пространстиешшподобноы поверхности t=T(3c],
Для решения К. з. развиты методы Грина функций^ разложения по собственным ф-циям, последовательных приближений, вариационный и др.
Лит, см, при ст. Математической физики уравнения,
В. П . Павлов.
КРАЕВАЯ ФОКУСИРОВКА ≈ фокусировка пучков заряж. частиц в ускорителе под действием неоднородного поля у кра╦в магнита (см. Фокусировка частиц в ускорителе}.
КРАЕВЙЕ УГЛИ ≈ углы ftx и 02, образуемые поверхностями раздела тр╦х фаз и определяемые из условия равновесия: alg+OEi2T-a28≈ 0, где а/$ ≈ поверхностное натяжение на границе раздела фаз i и k (рис. 1). В частном случае твердотельной фазы 1 с плоской поверхностью выполняется условие Неймана ≈ Юнга, справедливое в отсутствие т. н. гистерезиса К. у.:
≈ сс2а cos ^ ~
в этом случае К. у. ф нвз. также углом смачивания.
Рис. 1.
Рис. 2.
В условиях полного смачивания поверхности твердой фазы жидкостью #≈О и «1з≈«2з-[-а12. При этом если на поверхности тв╦рдой фазы образуется макроскопич» толстая пл╦нка жидкости, то она сохраняет все свойства массивной жидкости. Однако если толщина слоя I (рис. 2) сравнима с межатомными расстояниями (точнее, с радиусом действия ван-дер-ваальсовых сил взаимодействия между фазами 1 и 3), то al3 (0^«2s^rai2 и величина «i3{0≈«23"-ai2 порядка поверхностной плотности ван-дер-ваальсовой энергии. В этом случае на поверхности фазы 1 даже в условиях полного смачивания (напр., в случае жидкого гелия на стальной поверхности) могут образовываться массивные капли жидкости. Для капель малых размеров г необходимо учитывать зависимость от г поверхностного натяжения, напр. введением коэф. линейного натяжения у. на гра-
