О
h-
о
пый рапсе интервал 10≈20 млрд. лет. Уран-ториевый метод совершенствуется как в направлении исследований ядер, удал╦нных от области стабильности, и тсо-ретич. методов прогнозирования свойств нейтроно-избыточных ядер, так и в направлении исследования астрофизич. последствий взрыва близкой сверхновой.
В ядерной К. для определения возраста вещества Галактики tc кроме изотопов U и Th используются также ядра, образующиеся в s-процессс (40К, 176Lu и др.), содержание к-рых в меньшей степени зависит от влияния вспышки сверхновой. Методы ядерной К., использующие как изотопы, образующиеся в r-процессе, так и изотопы, образующиеся в s-процессе, взаимно дополняют друг друга и дают независимые значения (<?.
Определ╦нный методами ядерной К. возраст tG примерно совпадает с возрастом самой Галактики tQ. С др. стороны, TQ^TU, т. к. время образования характерной для Галактики структуры, согласно совр. представлениям, существенно меньше Ту. Достаточно точное определение Ти методами ядер нон К. позволит в дальнейшем уменьшить имеющийся произвол в выборе параметров космологич. модели. Неопредел╦нность в функциональной связи между Ту, Q и Л будет ограничена и перенесена на параметры & и Л. Особенно остро при этом встает вопрос о существовании во Вселенной скрытой массы.
Временная шкала в ядерной К. простирается до 101Ь лет, что позволяет в принципе установить возраст как отдельных астр, объектов, так и Вселенной в целом. Макс, временные интервалы могут быть определены по относительному содержанию изотопов 113Cd, 144Nd, "RSra, ^Qs (табл. 1).
Основанная на эволюционистских концепциях К. непрерывно развивается: совершенствуются методы внеатмосферной астрономии, углубляются представления об эволюции зв╦зд, становятся точнее методы изотопного анализа вещества, определения очень малых концентраций ядер-хронометров и продуктов их распада. Раскрывающиеся возможности К., особенно в вопросе уточнения возраста Вселенной, оказывают существенное влияние на вето космологию и на развитие наших представлений об окружающем мире.
Лит.: Зельдович Я. Б,, Новиков И. Д., Строение и эволюции Вселенной, М., 1975, разд. 1; Н о в lift о в И. Д., Эволюция Вселенной, М., 1979; Ф а у л е р V., Экспериментальная и теоретическая ядерная астрофизика, поиски происхождения элементов, пер, с англ., «УФН», 1985, т, 145, с. 441; Ядернап астрофизика, пер. с англ,, М,, 1986.
Ю. С, Лютостанс-кип.
КОТТОНА ЭФФЕКТ ≈ то же, что круговой дихроизм.
КОТТОНА ≈ МУТОНА ЭФФЕКТ ≈ один из эффектов магнитооптики) заключающийся в возникновении ли-псиного двойного лучепреломления в среде» помещ╦нной во внеш. магн. поле, при распространении Света перпендикулярно нолю. В применении к кристаллич. системам К.≈ М. У. часто паз. эффектом Фогта, Впервые был обнаружен в коллоидных растворах Дж. Керром {J. Кегг, 1901), далее подробно исследован Э. Коттоном (A. Cotton) и А. Мутоном (Н. Mouton, 1907), а в кристаллах ≈ В. Фогтом (W. Voigt). К.≈ М. э. является следствием взаимодействия маги, поля с токовыми (локализованными или дслокализованными) системами (электроны в атоме, носители заряда в полупроводниках), определяющими исходные оптич. свойства вещества, и поэтому обнаруживается во всех материальных средах. Подобно др. эффектам индуцированной линейной анизотропии (пьезооитическому, эл.-оптическому), К.≈ М. э. экспериментально регистрируется по возникновению эллиптичности прошедшего через среду линейно поляризованного светового пучка с плоскостью поляризации, составляющей обычно угол ±45° с направлением приложенного поля (см. Керра эффект). Под действием магн. поля первоначально изотропная среда превращается в оптически одноосную (гиротроп-пость среды в такой геометрии магн. поля можно не учитывать) с показателями преломления обыкновен-ного и необыкновенного лучей пй и пе (см. Кристалло-
оптика). В результате ортогональные компоненты вектора напряж╦нности электрич. поля световой волны, проходящей через среду, испытывают разные фазовые сдвиги и, складываясь на выходе из среды, образуют эллиптически поляризованный свет, степень эллиптичности к-рого определяется указанной разностью фаз, Знак индуцированной разности фаз не зависит от направления приложенного магн, поля и, следовательно, зависимость навед╦нного двупреломления должна определяться лишь ч╦тными степенями напряж╦нности поля Я. В подавляющем большинстве случаев оказывается возможным ограничиться квадратичным по Я членом: Д^^п^≈п0)/Х=СШа (Д^ ≈ разность хода
лучей, выраженная в длинах волн, I ≈ длина пути света в веществе, К ≈ длина световой волны в вакууме}. Константа С паз. постоянной Коттона ≈ Мутона и зависит от природы среды, длины водны излучения и
темтт-ры.
К.≈ М. э. тесно связан с др. магнитооптич. явлениями. В частности, вместе с эффектом магн. линейного дихроизма ≈ индуцированного магн. полем различия коэффициентов поглощения для двух линейных поляризации (^k≈ke≈kn) ≈ К.≈ М. э. можно рассматривать как единый эффект магн. линейной анизотропии с уч╦том комплексности показателя преломления среды Дн = (пе≈Пц)-\-г (kg≈k0}~ Ди+i Д&. При этом ф-ции, Дл((о) п Д&(о), описывающие спектральный ход линейного двупреломления п дихроизма (ш ≈ частота излучения), связаны между собой дисперсионными соотношениями, аналогичными Крамерса ≈ Кронига соотношениям. Как известно, подобная же связь существует между магнитооптич. эффектами циркулярной анизотропии ≈ эффектом Фарадея п магнитным круговым дихроизмом.
Оба упомянутых эффекта магн. линейной анизотропии ≈ К.≈ М. э. и магн, линейный дихроизм ≈ являются фактически поляризационными аналогами поперечного Зеемана эффекта, подобно тому, как эффект Фарадея п магн. циркулярный дихроизм ≈ поляризационные аналоги продольного эффекта Зеемана. Благодаря методич. специфике поляризационных эффектов магнитооптич, анизотропии их используют для регистрации эффекта Зеемана в случае широких полос поглощения, когда магн. расщепление остич. переходов не разрешается спектрально.
Микроскопич. механизмы возникновения магн. линейной анизотропии определяются пли ориентационным выстраиванием молекул, обладающих дипольным магн. моментом, или анизотропией магн. поляризуемости (при наличии орпентацнонных степеней свободы) и. кроме того, магн. поляризацией электронных оболочек молекул.
К.≈ М. э. по величине обычно мал и поэтому не находит широкого применения. Исключение составляют магннтоупорядоченные кристаллы, в к-рых К.≈ М. э. функционально связан не с напряж╦нностью внеш. магн. поля, а с намагниченностью подреш╦ток кристалла и может достигать чрезвычайно больших значений. Так, напр., в ферромагн. кристалле EuSe величина магн. линейного дьупреломления Дгс достигает 1,5-10~2.
Значительной величина К.≈ М. э. может быть также в конденсированных парамагнетиках вблизи линий поглощения при наличии разреш╦нной картины зссманов-ского расщепления.
К.≈ М. э. используют для измерений анизотропии диамагн. восприимчивости молекул, изучения структуры примесных центров и магн. свойств электронных
оболочек.
Лит.: Волькенгатейн М. В., Молекулярная оптика, М.≈Л., 1951; Вонсовский С, В., Магнетизм, М,, 1971; Смоленский Г. А., Писарев Р. В., Синий И, Г., Двойное лучепреломление света в магните упорядоченных кристаллах, «УФН», 1975, т. 116, с. 231.
В. С. Запасс-кий.
КОШЙ ГОРИЗОНТ ≈ поверхность, являющаяся границей области причинной предсказуемости физ. явле-
