U
i
дисперсия осей, см. Кристаллооптика). Для одноосных кристаллов разность фаз б определяется по ф-ле 6≈ (2ш//А cosa|0(tt^≈n0] sin29, где ^ ≈ ср. угол преломления, п0 и пе≈ обыкновенный и необыкновенный показатели преломления, 0 ≈ ср. угол между направлением преломл╦нных волн и оптич. осью кристалла. Для одноосных кристаллов изохромы имеют вид эллипсов и гипербол (в зависимости от ориентировки кристаллич. пластинки). В случае, когда срез пластинки перпендикулярен оптич, оси кристалла, изохромы будут кон-цснтрич. окружностями с центром в выходе оптич. оси, а изогиры имеют вид т╦много креста с тем же центром (рис. -1, а).
Для двуосных кристаллов разность фаз определяется выражением б= (2лр/Х) (nz≈пх) sin ф18ш (р2, где р ≈∙
Рис. 1. Коноснопичсская (интерференционная) фигура, наблюдаемая в сходящихся лучах для одноосного кристалла при скрещенных поляризаторе и анализаторе и срезе, перпендикулярном (а) и параллельном (б) оптической оси.
Рис. 2. Интерференционная фигура для двуосыого кристалла о срезе, перпендикулярном острой биссектрисе угла оптических осей: а ≈ в положении погасания; б ≈ в Диагональном положении.
путь в кристалле,
п
≈ наиб, и паим. показатели
преломления, фг, ф2 ≈ углы между направлением нормали и оптич. осями, В случае, когда нормаль к пластинке совпадает с острой биссектрисой угла оптич. осей (а срез перпендикулярен ей), изохромами служат разл. вида овалы Касслни, пересекаемые ч╦рным крестом с неодинаковыми балками (рис, 2, а}. Если ещ╦ и выходы осей лежат на биссектрисах углов между на-
правлениями поляризатора и анализатора (диагональное положение), изо-гирами служат две ветви гиперболы с вершиной в точках выхода оптич. осей (рис. 2, б).
К. ф, позволяют определить осность и ориентацию
442
Рис. 3. Интерференционная фигура для двух пластинок кварца (правого и левого) в срезе, перпендикулярном оптической оси.
кристалла, его знак, угол между оптич. осями 20. Для определения 2v пользуются ф-лой Маллара: sin v≈kD/n, где D ≈ расстояние между вершинами гипербол, k ≈ нормировочный коэф.т п ≈ ср. показатель
преломления.
В оптически активных кристаллах выходы оптич. осей оказываются просветл╦нными.
Характерные К. ф. (спирали Зйри) получаются, если на кварцевую пластинку (оптически активный кристалл) из правого кварца, вырезанную перпендикулярно оп-
тич. оси, положить такую же пластинку из левого кварца (рис, 3). В этом случае разности хода вблизи выхода оптич. оси обусловлены циркулярным двойным лучепреломлением и для наблюдения картин используют значительно более толстые пластинки.
К. ф. в поглощающих кристаллах обладают особенностями, напр, в двуосных поглощающих кристаллах изогира не проходит через оптич. ось.
Коноскопия применяется также при создании нек-рых кристаллооитич, устройств для обнаружения частичной поляризации (полярископ Савара), для определения направления поляризации (полярископ Уотермана},
Лит. см. при ст. Кристаллооптика. Б. И.. Гречушкиксв.
КОНСЕРВАТИВНАЯ СИСТЕМА в физике ≈ ые-ханич. система, при движении к-рой сумма е╦ кинетич. Т и потенц. л энергий оста╦тся величиной постоянной, т. е. имеет место закон сохранения механпч. энергии: 71+П = const. К. с.≈ любая механич. система, движущаяся в стационарном (не изменяющемся со временем) потенц. силовом поле при условии, что система свободна или наложенные на не╦ связи являются идеальными и не изменяющимися с течением времени. Примером К, с. может служить Солнечная система. В земных условиях, благодаря неизбежному наличию сопротивлений движению, К. с. осуществляются лишь грубо приближ╦нно. Напр., можно приближ╦нно рассматривать как К. с. колеблющийся маятник, если пренебречь трением в оси подвеса и сопротивлением воздуха.
Движение К. с., имеющей одну степень свободы, полностью определяется интегралом энергии Г-[-П = = const. Движение К. с. с большим числом степеней свободы может быть изучено с помощью Лагранжа уравнений, для к-рых в этом случае Лагранжа функция L = = Т≈П и, следовательно, легко вычисляется.
К. с. не следует смешивать с замкнутой системой, для к-рой имеет место закон сохранения кол-ва движения, т. е- замкнутая система может вообще не быть К. с., если внутр. силы не являются потенциальными. В свою очередь, К. с. может не быть замкнутой, т, е. е╦ движение может происходить в потенц. силовом поле, образованном телами, не входящими в К. с., как, напр., колебания маятника в поле тяготения Земли.
С. М. Тарг,
КОНСТАНТА ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ (константа связи) (от лат. constans ≈постоянный) в квантовой теории поля (НТП) ≈ параметр, определяющий силу (интенсивность) взаимодействия частиц или полей. В общем Биде К. в. зада╦тся как значение вершинной части (вершины) при оиредсл. значениях е╦ независимых импульсных аргументов. Выбор этих аргументов обычно является вопросом соглашения и, в конечном сч╦те, обусловлен удобством измерения соответствующих К, в. и их использования при описании физ. процессов. Изменение К. в. при переходе к др. аргументам определяется ур-ниями ренормализ анионной группы, отражающими требования неизменности измеряемых физ. величин при таком переходе.
Так, напр., К. в. /у в распаде У-»-е!'+е~, где У ≈ векторный мезон типа р, со, (рт гр, определяется из вершины y-*-V (у ≈ фотон) в точке, в к-рой квадрат 4-им-пульса фотона равен квадрату массы У-мезона, т. е, фотон является виртуальным, а векторный мезон находится на массовой поверхности: р|/ ≈тп^, (ру, т\>^
4-импульс и масса У-мезона; принята система единиц ft≈с≈1). Причина такого определения, во-первых, в том, что указанная вершина может быть непосредственно измерена, поскольку ряд физ. процессов выражается через амплитуду перехода у≈»-У в этой точке, а во-вторых, в том, что понятие «виртуальный адрон» не имеет для составной частицы ясного смысла (за исключением случаев, когда т. н. виртуальность, определяемая величиной р2≈т2 для частицы, мала по сравнению с характерной энергией связи). Поэтому большинство феноменология. К. в., используемых в адронной физике, выражается через соответствующие вершинные части
