(напр., перестраиваемые от 13 до 17 мкм) на вращат, уровнях параводорода накачиваются СО2-лазером (XH = =9,6 ≈ 10,6 мкм).
Перестройка частоты К. л,, как правило, осуществляется перестройкой VH, однако в К. л.т основанных на ВР света на спиновых подуровнях полупроводника в магн. поле и на ВР на поляритонах в ионном кристалле, возможна также плавная перестройка измененном Avc соответственно магн. полем и попоротом кристалла.
Энергия, мощность и интенсивность К. л, определяются энергией и мощностью накачки, а также типом К. л. и его конструкцией (рис, 3) [1]. Практически энергия К. л. ограничивается энергией накачки» т. к. лишь назначит, е╦ часть, равная Avc/vH, ид╦т на нагрев среды. Наиб, часто нелинейными средами в К. л. являются сжатые газы (водород, дейтерии, метап),
Пучки излучения
Поворотная призма
\
Активная среда
Выходи &й пучок
-х
Насыщающее входное излучение
Рис. 3. Конструкция мощного комбинационного ляяора (усилитель с насыщающим гшепшим сигналом) с растроьо-светопро-
водний системой накачки.
жидкости (жидкий азот и кислород), тв╦рдые тела как кристаллические (полупроводники, ионные кристаллы), так и аморфные (стекловолокно). Для оптим. (пространственно однородной) накачки используются растровые фокусирующие системы в сочетании со светопроводами. К. л. широко используются на практике для решения таких актуальных проблем квантовой электроники, как создание мощных перестраиваемых лазерных источников в новых участках спектрального диапазона; увеличение плотности энергии, а также интенсивности мощного лазерного излучения при одиоврем. уменьшении расходимости пучка (увеличение яркости источника). При этом возможно объединение (суммирование) энергий и мощностей н&ск, лазеров в одном пространственно-когерентном пучке (т. н. когерентное суммирование) [1, 6].
Лит.: 1} Басов Н. Г., Г р а с ю к А. 3., Зубарев И. Г., Комбинационные лазеры, «Природа», 1978, J-Л 12, с. ЛИ; 2) Г р и с ю к А. 3., Комбынациошплс лазеры, «Квантовая электроника», ГЛ4, т. 1, Ns У, с. 485; 3) Р а г у л ь-с к и и В. В., Лазеры на вынужденном рассеянии Мандель-штама-Ериллкюна, «Тр. ФИАН», 1976, т. 85, с. 3; 4) Ми г-гау J. К. и др., Hainan pulse compression of excimer lasers for application to laser fusion, <JEEE J. Quant. Electronics», 1979, v. QE15, N1 5, p. 342; 5) Fedosejevs R,, Often-berffer A. A., SuJmanosecond pulses from a KrF laser pumped SFe Brilloum amplifier, <JEEE J. Quant. Electronics», 19Й,Г>, v..QE 21t К» 10, p. 15&S; 0) Stimulated Raman and BrilLtmin scattering for laser beam control, «J, Opt. Soc. Amer. (JOSAJ, B», 1986, v. 3, .N! 10, p. i:ti>9. A. 3. Грасюк.
КОМБИНИРОВАННАЯ ИНВЕРСИЯ (СР-преобразо-вание) ≈ операция одноврем. проведения двух преобразований: зарядового сопряжения (С) ≈ замены РССХ частиц фия. системы на их античастицы (и наоборот) и пространственной инверсии, (Р} ≈ изменении знаков вссчх координат частиц (/∙ -*- ≈г). Термин предложен Л. Д. Ландау пос.чо открытия несохранепин пространств, ч╦тности в слабом взаимодействии, когда была ьысказана гипотеза (Ландау, Ли, Янг) о том. что лкюыо взаимодействия в природе инвариантны относительно операции СР. В современной литературе практически не yjпотребляется. См. СР-инвари,-антностъ.
КОМБИНИРОВАННЫЕ СИСТЕМЫ ДЕТЕКТОРОВ ≈
совокупность совмещ╦нных в единой эксперим. установке однотипных или различающихся по принципу действия, конструкции и назначению детекторов частиц, позволяющая получать детальную информацию о свойствах и взаимодействии элементарных частиц и атомных ядер. С помощью К. с. д. уда╦тся измерять сочепия взаимодействия и образования элементарных честпц, ядер и т. п. резопапсой, осуществлять поиск новых частиц и исследовать их свойства; определять времена жизни и способы (м о д ы) распада нестабильных частиц, изучать характеристики взаимодействия элементарных частиц, в т. ч. па кварк-глюоншж уровне (см. Квантовая хромо динамика), и т. п.
К, с. д. являются основной эксперим. базой каждого совр, ускорителя. Их размеры достигают десятков метров, масса ~102≈1()а т, кол-во каналов информации до Ю5, численность персонала ≈ многих десятков человек, затраты на сооружение ≈ значит, долю стоимости всего ускорит, комплекса.
Наиб, простые К. с. д,, в к-рых разные методы регистрации частиц совмещены в едином приборе, паз. гибридными детекторами. Более сложные К. с. д., позволяющие определять координаты точек траектории частиц, их число, заряд, импульс (энергию), массу и т. д., паз. спектрометрами, спектрометры, содержащие детекторы разных типов, паз. гибридными. Примером последних может служить т. н. Европейский гибридный спектрометр (CERN), к-рый наряду с электронными детекторами содержит пузырьковую камеру с коротким {порядка 0,1 с) рабочим циклом, освещаемую по сигналу электронных детекторов (триггеру).
Крупномасштабным спектрометрам, как и ускорителям, присваивают собств. имена; Аргус, Тассо (ФРГ), Бис, Гиперон (ОИЯИ), Делфп, Омега, Гелиос (CERN), Икар (ЛИЯФ), Клео, Марк II и III (США) и др.
Необходимость изучать редкие и сложные процессы при интенсивном фоне посторонних событии предъявляет ж╦сткие требования к точности измерений характеристик первичной и вторичных частиц (включая нейтральные), а также к достоверности их идентификации. Эффективность регистрации быстрых частиц (в телесном угле, близком к 4л) достигает 100%; точность измерения координат их траекторий порядка 0,1 мм; импульса (энергии) первичной частицы ≈ долей %, а вторичных порядка неск. %, достоверность идентификации первичных адронов ок. 100%, вторичных до 90% и выше, электронов и мюонов более 99,99%.
Потоки частиц, проходящих через К. с. д., достигают 10е≈107 с"1. Сложность обработки результатов измерений при большом числе каналов информации и высокой скорости регистрации событий, как правило, не позволяет анализировать их в реальном масштабе времени. Поэтому информацию записывают, напр., на магн. ленту и обрабатывают по окончании эксперимента,
Структура большинства К. с. д. сходна, хотя выбор, кол-во, размеры и расположение их элементов зависят от конкретной задачи. Наиб, типичные элементы: мшттень, где взаимодействует первичная частица; окружающий мишень т. п. вершинный детектор, к-рый фиксирует продукты взаимодействия и определяет направленно их вылета; координатные детекторы, локализующие траектории первичной и вторичных частиц; спектрометрии, детекторы, измеряющие импульсы вторичных частиц или их энергию; и д с в> т и ф н к а т о р ы вторичных адронов, электронов, мюонов.
М и ш о н ь представляет собой неподвижный образец, облучаемый пучком частиц (фиксированная мишень}, либо сами сталкивающиеся частицы встречных пучков ускорителя ≈ коллайдера. Для исследования элементарного акта на ускорителях с фиксиро-
Ш
3 X
ш О
423
