при данной темп-ре. В этом случае образование малых капель данного вещества термодинамически невыгодно из-аа большого поверхностного натяжения. А при наличии в газе К, и, на них образуются зародыши, на к-рых происходит конденсация. Это обстоятельство составляет основу принципа работы Вильсона камеры, ис-
V ∙∙/
равенства Клаузпуса следует, что \ 8Q/T не зави-
сит от формы пути и 1/Т есть интегрирующий множитель для &Q. Это означает существование такой ф-ции
Кластерные ионы
Диаграмма энергии диссоциации для ван-дер-ваальсовых молекул, кластерных ионов и молекул с химической связью. Рядом с указанной молекулой или ионом в скобках дано значение энергии: в эВ для кластерных^ ионов и молекул с химической связью; в 10 * эВ ≈ ван-дср-ваальсовых молекул.
О
∙< z
\ I
£ £
ш °\
i CJ СЧ
со c>j in м
ISs^
^ CJ Q Z
11
\
Л
о
для
молекулы
фотографирования
следа быстрой
пользуемой частицы.
К. и. играют важную роль в низкотемпературной плазме. Они смещают ионизационное равновесие в плазме. К. и. эффективно образуются в газоразрядной плазме низкого давления, в частности в газоразрядном лазере на угарном газе (СО). Многообразие их сортов наблюдается при низкой темп-ре, в частности в криогенной плазме.
Разл. К. и. присутствуют в атмосфере Земли, прич╦м с изменением высоты состав ионов существенно изменяется. Напр., в стратосфере на высоте 35≈40 км присутствуют отрицат. ноны NOjr-(HN03)ai Н50Г '(HNOB)2, ITSOr-H2S04 и др. ионы подобного вида. Наиб, полно исследован состав ионов и протекающие с их участием
процессы в D-CHOG ионосферы.
Лит : Смирнов Б. М., Комплексные ионы, М., 1983.
Б. М. Смирнов.
КЛАУЗИУСА НЕРАВЕНСТВО≈неравенство,выражающее теорему термодинамики; для кругового процесса
), (*)
где $Q __ кол-во теплоты, сообщаемое системе (или отводимое от не╦) на бесконечно малом участке цикла, Т ≈ абс. темп-pa соответствующего элемента среды. Кол-во теплоты б@, сообщаемое системе, считается положительным, отводимое от не╦ ≈ отрицательным. Необратимому (хотя бы на одном участке) циклу соответствует неравенство, циклу, состоящему только из обратимых процессов,≈ знак равенства (равенство Клау-зиуса). Величина &Q/T наз. элементарной привед╦нной теплотой, К. н. да╦т количеств, формулировку второго начала термодинамики.
К. н. установлено в 1850 Р. Клаузиусом с помощью Карно теоремы о максимальиости кпд цикла Карно, т. к. любой круговой процесс можно рассматривать как предел большого числа элементарных циклов Карно и,
следовательно, для него ДДО'/^^0' Где ^' ~~ кол~во
теплоты, сообщаемое (отводимое) в i-м элементарном цикле Карно при темп-ре Г/.
Молекуль с химической связью
состояния S, названной Клаузиусом энтропией, что dS = 6Q/T. Для необратимого процесса из (*) следует, что
это неравенство также наз. К. н. Наряду с 1-м началом термодинамики К. н. может быть положено в основу построения термодинамики.
Лит. см. при ст. Термодинамика. Д. Н. Зубарев.
КЛАУЗИУСА≈МОССОТТИ ФОРМУЛА≈приближ╦нно выражает зависимость диэлектрической проницаемости е диэлектрика от поляризуемости ее составляющих его частиц (молекул» атомов, ионов) и от их числа N в 1 см3:
£-1
Установлена в сер. 19 в. независимо Р. Клаузиусом (R. Clausius) и О. Ф- Моссотти (О. F. Mossotti). К.≈М. ф. применима для всех неполярных диэлектриков, для к-рых выполняется соотнишони 5
Л (2)
верное лить в том случае, когда положение частицы обладает симметрией не ниже кубической. Здесь Z?JOK ≈ локальное поле, действующее на каждую поляризующуюся частицу, £ср ≈ ср. макроскопил. поле, Р ≈ дипольный электрич. момент единицы объ╦ма диэлектрика, наз. поляризацией. Если в диэлектрике содержится k сортов частиц, то (1) заменяется на соотношение
(3)
Часто К.≈М. ф. записывают в виде
в-1 м _ 4я .г
; о " 3 А *
Здесь Л/ ≈ мол. масса вещества, р ≈ плотность, число Авогадро.
Приближ╦нный характер К.≈ М. ф. вытекает уже из невозможности в общем случае дать рациональное определение понятию частиц, из к-рых состоит диэлектрик.
U
>
373
