U
ш
Т
ш
X
Лит.: Жуковский Н. Е., Теоретическая механика, 2 изд., М.≈ Л., 1952; Л ой ц янс к и И Л. Г., Лурье А. И., Курс теоретической механики, т. 1 ≈ Статика я кинематика, 8 изд., М., 1982; ем. также лит. при ст. Механика. _ С. М. Торг. КИНЕМАТИЧЕСКАЯ ВЯЗКОСТЬ (коэффициент кинематической вязкости) ≈ отношение коэф. динамической вязкости к плотности вещества.
КИНЕМАТИЧЕСКИЙ ВИНТ ≈ совокупность вектора угл. скорости и параллельной ему скорости постулат, движения тв╦рдого тела. При винтовом движении тела его угловая и поступательная скорости образуют К. в.
КИНЕСКОП ≈ электронно-лучевой прибор, служащий для воспроизведения телевиз. изображений, а также цифро-буквенных и графич. данных в системах отображения информации управляемых ЭВМ (дисплеи). Различают К. для воспроизведения ч╦рно-белых и цветных изображений.
Ч╦рно-белый К. (рис» 1) состоит из вакуумного баллона Б, электронного прожектора ЭП, создающего остросфокусировапыый пучок электронов П, и люминесцентного экрана Э. Яркость свечения той или иной точки экрана в процессе отклонения пучка в двух взаимно перпендикулярных направлениях эл.-магн, отклоняющей системой ОС определяется мгновенной интенсивностью пучка, управляемой принимаемым телевиз. сигналом (или сигналом ∙3 ЭВМ).
В вещательном цветном телевидении наиб, распространены т, н. мае очные цветные К., в к-рых экран образо-
ЭП
Рис. 1, Б ≈ вакуумно-плот-ный баллон, ЭП ≈ электронный прожектор, П ≈ электронный пучок. Э ≈ люминесцентный экран, ОС ≈ отклоняющая система.
ван неразличимыми глазом узкими полосками (рис. 2) или точками (рис. 3) люминофоров красного (К), зел╦ного (3) и синего (С) цвета свечения. Три электронных прожектора, расположенных в горловине баллона, формируют три сходящихся у экрана электронных пучка, каждый из к-рых возбуждает свечение люмино-
Рие. 2. Экран из полосок люминофоров синего(С), зел╦ного (3) и красного (Ю цвета свечения, П ≈ соответствун>щ и е им электронные пучки, М ≈ щеле-теневая маска.
содержание с и и си. зел╦ной и красной составляющих изображения и воздействующими независимо на интенсивность соответственно «синего», «зел╦ного* и «красного» пучков. Электронно-оптич. система цветного К. сводит 3 пучка в одну точку в центре экрана и обеспечивает такое же схождение во всех др. точках в процессе отклонения.
Разрешающая способность К. для телевидения соответствует телевиз. стандарту (в СССР 625 строк).
фора только одного цвета. Это обеспечивается пропусканием подходящих к экрану под разл, углами пучков через цветоделит. теневую маску со щелевыми (рис. 2) или круглыми (рис. 3) отверстиями. При щелевой маске прожекторы располагаются в одной плоскости (пла-нареое расположение}, при маске с круглыми отверстиями ≈ по вершинам равностороннего треугольника (дельта-образное расположение) или в одной плоскости. Ощущение всей гаммы цветов обеспечивается сложени-ем в глазу излучений тр╦х люминофоров, возбуждаемых 352 в разл. пропорциях видеосигналами, отражающими
Рис. 3. Расположение на экране тр╦х точек люминофоров синего (С>, зел╦ного !3> и красного (К) цвета свечения относительно круглых отверстий маски М.
Требования для дисплеев примерно в 2 раза более высокие. В цветных К. разрешающая способность определяется расстоянием между отверстиями маски, к-рое в телевиз. К, с диагональю экрана 40≈67 см равно 0,5≈0,65 мм. Для знаковых и график, устройств отображения с размерами экранов 16≈60 см оно уменьшается до 0,3≈0,35 мм и даже 0,2 мм. При этом, напр.» в цветном К. с диагональю экрана 51 см достигается разрешающая способность 1100 точек на строку.
Лит. см. при ст. Электронно-лучевые приборы.
В. Л. Герце.
КИНЕТИКА в механике ≈ раздел механики,! в к-ром изучаются движение и равновесие механич. систем под действием сил. Подразделяется на динамику и статику,
КИНЕТИКА ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДОВ ≈ раздел кинетики физической, в к-ром исследуют процессы возникновения: новой фазы при фазовых превращениях. Эти процессы различны для фазовых переходов (ФП)
1-го и 2-го рода, поскольку в случае ФП 1-го рода фазы резко отличаются друг от друга, тогда как в случае ФП
2-го рода они почти совпадают.
Фазовый переход 1-го рода. Превращение одной фазы в др. при ФП 1-го рода требует перестройки системы и преодоления барьера энергетически невыгодных промежуточных состояний. Благодаря этому возможно существование метастабильного состояния старой фазы в области, где абсолютно устойчивой является новая фаза. Метастабильное состояние системы за конечное время превращается в устойчивое в результате процесса флуктуац. возникновения небольших областей новой фазы ≈ зародышей. В первой стадии процесса их число невелико, каждый зародыш раст╦т независимо от др., эту стадию наз. нуклеацией. В последующей стадии происходит рост и объединение областей новой фазы. На фазовой диаграмме (рис. 1) линия ФП (1) разделяет области давлений Р и темп-р Т> где фазы I и II стабильны. Область существования метастабильной фазы I заштрихована.
При переходе системы N частиц из метастабильного
состояния в стабильное энергетич. выигрыш составляет ФЬ'=Л''(Ц1^р-[1)) где (IT и jiji ≈ хим. потенциалы частиц н I и II фазах как ф-ции Т и Р. Линия ФП определяется условием \i{(P, T) = цц(Р, Т). Зародыш имеет такую
Рис. 1.
