two

Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад?

* Идеальный кеарк-глюонный газ

i
Идеальный адронный газ

| Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

336
О 2
Вычисления, включающие полную релятивистскую динамику кварков, не обладают пока достаточной степенью заверш╦нности, и вопрос о судьбе фазового перехода в этом случае окончательно не реш╦н. В рамках несколько упрощ╦нной постановки задачи с помощью числ. расч╦та обнаружено, что в окрестности темп-ры Т_с резко меняется зависимость плотности энергии от
темн-ры (рис. 2). При
Ри«. 2. Зависимость плотности унергии от темп-ры (численный расч╦т при нулевой плотности барионного заряда).
численные данные хорошо

340
аппроксимируются плотностью анергии идеального адронного гада с известным из опыта и используемым в вычислениях спектром масс реальных адронов, а при Т^Т_С ≈ ф-лой Стефана ≈ Болъцмана £(Т}=вТ* с коэф. с, как у идеального газа безмассовых кварков и глгоонов.
Теоретич. свидетельства в пользу существования К.-г. п, стимулируют эксперим. исследования, направленные на е╦ обнаружение. Наиб, заманчиво предложение создать необходимые условия для е╦ образования в лаборатории пут╦м соударения тяж╦лых ядер высокой энергии. Оценки, основанные на экстраполяции существующих эксперим. данных, показывают, что образующаяся в области столкновения ядер сильно взаимодействующан система будет существовать достаточно долго для достижения как термодинамич., так и хим. равновесия, а е╦ энергия и сжатие могут быть достаточными для достижения фазы И.-г. п, при использовании уже функционирующих ускорителей, переоборудованных для ускорения тяж╦лых ионов (см. Релятивистская ядерная физика).
Не реш╦нной до конца проблемой является идентификация формирования К.-г. п. Сложность е╦ связана гл. обр. с тем. что К.-г. п. образуется на большом фоне, обусловленном обычными процессами сильного взаимодействия, и существует лишь нек-рую часть полного времени эволюции адронной системы. В качестве наиб, важных сигналов, дающих информацию о формировании К.-г. п., предполагается использовать процессы образования лептонных пар, эмиссии прямых фотонов и события аномально большого числа рождений странных частиц.
Эксперим. обнаружение К.-г. и, и исследование е╦ характеристик могло бы внести ясность в наши осн. представления о поведения адронной материи как в обычных, так и в экстремальных состояниях и явиться подтверждением КХД.
Лит.: 1) Ш е л о с т В. П., Зиновьев Г. М,, М и-ранений В. А., Модели сильновзаимодействующих элементарных частиц, т. 2, М., 1976; 2) Фейнберг Е. Л., Термодинамические файрболы, «УФН», 1983, т. 139. с. У; 3) Горенштейн М, И. и др.. Точно решаемая мидель фазового перехода между адронной и кварк-глюонной материей, «ТМФ», 1982, т. 52, У« 3, С. 346; k) G о re n stein M, I., L i р s k i k \\ S, I., X i n ov j ev G, M,. Model or deconfi-riement phase transition in baryonic qimrk-gluon bag system, «Z. Pliys. Ser.ЧХ 1984, v. 22, p. 189; 5) Shuryak E. V.. Quantum chromodynamics and the theory of superdensc matter, «Phys. lleptsrt, 1980, v. 61» p. 71; 6) S a t z H., Critical behaviour in finite temperature QCD, «Phys. Re.pts», 1982, v. 88, p. 349.
В. П. Шелест,
КВАРК-ГЛЮОННЫЙ ПОДПРОЦЕСС в квантовой х р о м о д ч н а м и к е ≈ процесс взаимодействия кварков и глюоиов на малых расстояниях, определяющий сечение ж╦стких процессов с участием адро-нов. Напр., в процессе рождения в адрои-адронном соударении пары мкхшов с большой относит, энергией К.-г. п. служит аннигиляция кварка адрона .А._г и т. н. морского аптикварка адрона А₂ в пару мюонов через
виртуальный у-квант (у*): q-^-q -»- у* -*∙ ji' +JJL~ (см. Партоны, рис. 2, и). Из-за наличия инфракрасных
расходимостей К.-г. п. должны быть регуляризованы в области малых импульсов (см. Регуляризация расхо-димостей], при этом зависимость от размерного параметра регуляризации выделяется в виде сомножителя и включается в структурные функции участвующих в процессе адронов. А. в, Ефремов. КВАРКИ ≈ микроскопии, частицы со спином ⁱ/_zi элементарные составляющие всех адронов: барионов и мезонов. В пределах точности совр. эксперимента К.≈ точечные, бесструктурные образования (их размеры <10-¹⁶ см).
К нач, 80-х гг. было известно 5 типов К.: н, d, s, с, Ъ. Однако имеются серь╦зные теоретич. основания предполагать (см. Аномалии в квантовой теории поля) существование по крайней мере ещ╦ одного, шестого К.≈ i-K. Типы К. различаются значениями присущих им квантовых чисел и массами. Каждый тип кварка qi представлен тремя разновидностями gf, у к-рых квантовые числа и масса одинаковы, но есть различие в особой характеристике (отсутствующей у адронов), названной цветом и принимающей три разл. значения, а=1, 2, 3. В первом приближении каждый барион В состоит из тр╦х К., вообще говоря, разных типов, каждый мезон (М) ≈ из кварка и антикварка. Символически: В= (д/д/д*), М= (у/<т/)т прич╦м в обоих случаях реализуются суммы опридел. комбинаций цветов (см. ниже).
Гипотеза о том, что адроны построены из специфич. субъединиц≈К_м была впервые выдвинута М. Гелл-Ма-ном (М. Gcll-Mann) и независимо от него Дж, Цвейгом (G* Zweig) в 19G4 для объяснения существования групп частиц (октетов и декуплетов) с близкими свойствами (см. Элементарные частицы}, С тех пор она получила многочисл. косвенные эксперим. подтверждения (см., напр., Партоны). Назв. «К,» для элементарных составляющих адронов было введено М. Гелл-Мапом. Оно не имеет прямого смыслового значения и было заимствовано из романа Дж. Джойса «Поминки по Финнегану», герою к-роговснах часто слышались слова о таинственных тр╦х кварках. (Заметим, что в 1964 для построения всех известных тогда адронов было достаточно тр╦х типов элементарных слагающих.}
Всем К. обычно приписывают барионное число # = =Vsi с тем чтобы барионы имели В = 1. Для мезонов при этом автоматически получается В ≈ О.
Тип К. характеризуется прежде всего значениями след, внутренних квантовых чисел: изотопического спина (/) и его проекции /₃, странности (5), очарования (С) и красоты (&), определяющих т. н. аромат К. Не исключено, что в аромат могут входить и др. квантовые числа, напр, истинность (г), связанная с f-K. Электрич. заряд К. выражается через упомянутые внутренние квантовые числа и да╦тся (в единицах элементарного заряда е) обобщ╦нной ф-лой Гелл-Мана ≈ Нишид/кимы:
Удвоенное значение второго слагаемого называют гиперзарядом. Значения квантовых чисел К. и результирующий электрич. заряд, а также их символы и названия приведены в таблице.
В соответствии со сказанным выше для каждого типа К. аромат (и электрич, заряд) одинаковы для всех цве-тов, т. е. для всех значений а. Характерной особенностью К. является дробный электрич. заряд, кратный ^А/з е, не встречающийся у др. изученных элементарных частиц. Анализ имеющихся эксперим. данных согласуется с этим свойством К. Обсуждается, однако, и др. точка зрения, согласно к-рой электрич, заряды, а также барионные числа К. могут быть целочисленными. В этом случае Q и В должны были бы зависеть от цвета н лишь усредн╦нные по цветам значения Q и В для каждого К, совпадали бы со значениями, привед╦н-