Ж, л. являются осн. источником информации о структуре частиц и о динамике кварк-глгаонных подпроцессов. Так, их асимптотнч. поведение с ростом переданного импульса и грубом приближении определяется числом взаимодействующих кварков (см, Кварха-виго сч╦та правила). Учет динамики взаимодействия кварков и глюонов приводит к нарушениям правил автомодсльностн и правил кларконого сч╦та, к-рые наблюдаются экспериментально. А. В. Ефремов. ЖЕСТКОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ ≈ режим возбуждения колебании, при к-р<>м автоколебании во:*-пикают лишь при нач. толчке достаточной амплитуды, в отличий от мягкого возбуждения автоколебаний, возникающих вследствие наличия малых флуктуации и самой автоколебат. системе. См. также Автоколеба-л и я.
ЖЕСТКОПЛАСТЙЧЕСКОЕ ТЕЛО ≈ абстрактная (ма-тем.) модель пластич, тела, основанная на возможности пренебречь в ряде случаев упругими деформациями
Рис. 1. Диаграммы напряжении о и деформации е растлгн-Biieivrjbix образцом из жесткопла-стического материала; а ≈ материал с проийлольным упрочнением; б ≈ идеальный жестко-пластический материал.
тела по сравнению с пластическими. Использование понятия Ж. т. приводит к идеализированным соотношениям между напряжением о и деформацией е (рис. 1), Угфугая Реальное пластич. тело мож-область Пластическая но рассматрлиать как Ж. т., область если оно находится в условиях, когда пластич. деформация не ограничена нолн-Ч1П10Й упругих деформации (напр., при образовании шейки в образце при растяжении, рис. 2). В противном случае нластпч. деформирование является стесн╦н-
пластическая область.
.
труОе под действием внутр.
давления внутр. часть, на-
ходится в пластич. состоянии, а внешняя ≈ испытывает упругие деформации, ограничивающие величину пластич. деформаций) и понятие Ж. т. физически пе'оправ-дуно.
Модель Ж. т. позволяет учесть в идеализированном виде такие свойства материалов, как пластич. течение, упрочнение, Баушингера эффект, анизотропию и т. п. Большое развитие в матсм. пластичности теории получила теория идеального (т. е. неупрочняющегося) Ж. т. (рис. 1, б).
Лит.: П р а г е р П., X о д ж Ф. Г., Теория идеально пластических ?e.i, пер. с англ., М.. ЮГШ; X и л л Р., Математическая теория .пластичности, пер. с англ., М., 1950; И в-л с и Д. Д., Теории идеальной пластичности, М., 1966,
Д. Д. Целее.
ЖЕСТКОСТЬ ≈ способность тела иди конструкции сопротивляться образованию деформаций. Если материал подчиняется Гука закону, то характеристикой Ж. являются модули упругости Е ≈ при растяжении, сжатии, изгибе и G ≈ при сдвиге.
При растяжений ≈ сжатии Ж. характеризуется коэф. ES в соотношении ъ≈F/ES между растягивающей (сжимающей) силой F и относит, удлинением е стержня с площадью поперечного сечения S. При кручении стержня круглого поперечного сечения Ж. характеризуется величиной Gfp (где J р ≈ полярный момент инерции сечения) в соотношении -О1≈ M/Gfp между крутящим моментом М и относит, углом закручивания стержня #. При изгибе бруса Ж., равная величине £7, входит в соотношение к=М/Е1 между изгибающим моментом М (моментом нормальных напряжении в поперечном сечении) и кривизной изогнутой оси бруса к
(где / ≈ осевой момент инерции поперечного сечения), а. при нагибе пластинок и оболочек под Ж. понимают величину, равную JW/12 (1≈V2)T где k≈толщина пластинки (оболочки), v ≈ козф. Пуассона,
Ж. имеет существ, значение при расч╦те конструкций на устойчивость.
ЖИДКИЕ ДИЭЛЕКТРИКИ - молекулярные жидкости с электропроводностью а<;10~ь См-м"1, и к-рых электроны связаны ковалстппыми связями- в молекулах, а между молекулами действуют ван-дер-ваальсавы силы. Ж. д, являются насыщенные (СПН2П^Й), ароматические (бензол ≈ С0Нв» толуол ≈ СйН5СН3, ксилол ≈ СЙН4(СНЯ)3, дурол ≈ Св11з(С1Та}4), хлорированные и фторированные углеводороды, нонасыщсикио парафиновые и пазолшюные масла, крешшйорганич. соединении (нолнорганоеилоксаны), сжиженные г;»:нл, дистиллированная иод;*, расплавы нек-рых халькопшидои и др.
Ближний порядок Ж. д. определяется преим. теми же структурными элементами, что и в соответствующих кристаллич. или аморфных фа:*ах (см. Дальний и ближний порядок]. В лек-рых и;; них (бензол, орто- и параднхлорбен;юл, толуол, нафталин и др.) при переходе ни тв╦рдого состояния в жидкое сохраняется форма молекул и мало изменяется их взаимное расположение. В других (н-ларафины) при нагревании плавлению предшествуют полимфорные превращения, а само плавление сопровождается сильными изменениями упаковки молекул. Инертные газы, имеющие в твердом состоянии гранецептрпрованную репгетку с координационным числом Z--12, в жидком состоянии имеют Z≈8,5. В Ж. д. при повышении те-мп-ры Г возможны структурные изменения (изменении ближнего порядка). Они могут оказывать существ, влияние на свойств а Ж. д.; напр., вязкость и электропроводность жидкой серы в интервале Т ≈433≈453 К изменяются в 10* раз, что обусловлено разрушением высокомолекулярных и появлением низкомолекулярных образований, серы Sx (x=2, 3).
В алектрич. полях Ж. д. свойственны электронная и ориснтац, поляризации (см. Диэлектрики), их диэлектрическая проницаемость (статич.) может достигать ;шачепии F-≈ 102 (для частоты ~104 Гц), ('обсти. проводимость Ж. д. имеет электронную и ионную составляющий. Она обусловлена а-втоэлектронной эмиссией с катода, илсктролнтич. диссоциацией молекул, ионизацией молекул (в результате воздействии радисмшт. загрязнении, космич. лучей и др.). П насыщенных углеводородах наивысшей хим. чистоты собственная проводимость 0~10^17 См -м-1. Загрязнения Ж. д. (включая радиоактивные) увеличивают а за сч╦т возрастания кол-ва ионов и чаряж. коллоидных частиц. По величине под-впжпости |i ионов Ж. д. близки к электролитам: для углеводородов типа CrtIIan4.2 (н=5≈9) подвижность
связана с вязкостью ц соотношением: \\.^-А ∙к\~'* (А ≈ константа вещества).
В сильных ялектрич. полях происходит ;|лектряч. пробой Ж. д., механизм к-рого (тепловой или электрон-ный) зависит от природы жидкости, ее чистоты, теми-ры, материала электродов и др. Загрязнения» как правило, снижают электрическую прочность Ж. д. Повышение темп-ры сопровождается снижением пробивного напряжения вследствие уменьшения плотности и вязкости и возрастания подвижности электронов и ионов.
Ж. д. применяются в электроизоляц. технике в качестве пропитывающих ц наливочных составов при производстве iwie-ктро- и радиотсхнпч. аппаратуры.
Лит.: А д а м ч е и С к и и И., Электрическая проводимость жидких диэлектриксш, пер. с польск,, JI., 1972; Полтавцев Ю. Г., Структура полущмшоцникоптлх: расплаиов, М,, 1У84. Ю. i1. Полтавцев.
ЖИДКИЕ КРИСТАЛЛЫ (мезофазы, мезоморфное состояние вещества, анизотропная жидкость) ≈ вещества в состоянии, промежуточном между тв╦рдым кристаллическим и изотропным жидким. Ж. к., сохраняя осн. черты жидкости, напр, текучесть, обладают характерной особенностью тв╦рдых кристаллов ≈ анизотропией
