Вс╦ ото (жазываст сильное воздействие тга вещество в канитац. области. Поверхности тв╦рдых тел, находящихся в области К., разрушаются (кавитац. эрозия). Воздействии К. используется для разрушения и дис-пергкрованстя тв╦рдых тел, для УЗ-очистки поверхностей деталей, а - также для эмульгировашш жидкостей. Эффект капитан,, эрозии используют для оценки интенсивности К. но разрушению тонкой алюминиевой фольги, помещаемой в кавитац. область. Если жидкость насыщена газом, то газ диффундирует в пузырь-ки.-к-рнс, всплывая, уносят га;* и уменьтнают еП> содержание в жидкости (дегазация). К, оказывает вредное воздействие на работу излучателей звука в жидкости, ограничивая возможность дальнейшего повышения интенсивности излучаемого звука. Воздействием на вещество в зоне К. пользуются для возбуждения и ускорения хим. реакций, чему способствует появление диссоциированных и ионизированных компонент вещества,, для уничтожения вредных микроорганизмов, экстрагирокания ферментов из животных и растительных клеток и др. Возникновение К. в криогенных жидкостях iui центрах ионизации используется для визуализации треков частиц высоких энергий в пузырьковых камерах.
Лит.; Т> е р г м а к Л., Ультразвук и его применение в науьт и технике, пер. с нем., 2 изд., М., 1957; Физика и техника мощного ультразвука, под ред. Л. Д. Розенберга, [кн. 2] ≈ Мощные улътразвукооые поля, М., 1968; Сетте Д., Исследование аародшией кавитации, в кн.: Подводная акустика, пер. с англ., М-, 1970; Ультразвуковая технология, под ред. Б. А. Аг-раната, М., 1974; Гасенко В. Г., Соболев В, В., Поведение сферической кивитационной полости в звуковом иоле, в кн.: Волновые процессы в двухфазных системах, Новосиб., 1975; Lauterborn W., Optic cavttation, «J. Phys.», 1980, V. 41, .╧ 11, suppL., p, 273- К. А. Наугольных.
КАДМИЙ (Cadmium), Cd,≈ хим. элемент II группы перподич. системы элементов, ат. номер 48, ат. масса 112.41. Природный К. состоит из смеси 8 стабильных изотопов с массовыми числами 106, 108, 110≈114 и 116, среди к-рых наиб, распространены 114Cd (28,85%) и uaCd (24,07%), а менее всего 108Cd (0,88%). Ядра *i3Cd характеризуются высоким сечением захвата тепловых нейтронов (а≈2,5-10~24 м2; для природной Смеси изотопов а=2,4-10~м м2). Электронная конфигурация двух внешних оболочек 4s2ped105s2. Энергии последовательной ионизации 8,994 и 16,908 эВ. Кри-сталло-химический радиус атома К. 0,156 нм, радиус иона Cd2+ 0,099 нм. Значение электроотрицательности 1,46.
В свободном виде К.≈ серебристо-белый ковкий и тягучий металл, кристаллич. реш╦тка гексагональная с постоянными реш╦тками 0=0,296 нм и £=0,563 нм. Шотн. 8,65 кг/дм3, гпл=^321,1 °С, *KHn=766,5 °C, уд. тепло╦мкость cf>=2G Дж/моль-К, теплота плавления 6,23 кДж/моль, теплота испарения 99,6 кДж/моль, коэф. термич. расширения 2?9-10~бК~1 (О "С), теплопроводность 97,55 Вт/(м-К) (О СС), Уд. сопротивление 7,57-10~2 мкОм-м (20 °С)Т температурный коэф. сопротивления 4,0-10~3К~1 (0≈100°С). Модуль упругости 63,1 ГПа (5 °С), предел прочности при растяжении 63 МН/м2, предел упругости 2,9 МПа, предел теку-нести 9,8 МН/м2. Тв. по Бринеллю 160≈200 МПа, В хим. соединениях проявляет степень окисления +2 и является близким аналогом цинка. Растворимые в воде соединения К., а также его пары ядовиты.
Металлич. К, применяют в ядерных реакторах для изготовления регулирующих и аварийных стержней. Из кадмиевых пластин изготовляют отрицат. электроды в щелочных аккумуляторах. К. содержат легкоплавкие сплавы типа сплава Вуда и др. Покрытие тонкой пл╦нкой из К. (т. н. кадмировапие) повышает корроз. устойчивость стальных изделий. Некоторые соединения К. являются полупроводниковыми материалами. Из искусственных радионуклидов К. наибольшее зна-ление имеют ^'-радиоактивный llfirtCd (Г,, =44Т6 сут)
и iODCd (электронный захват, Г,, =453 сут).
С. С. Бердоносов.
КАДОМЦЕВА ≈ ПЕТВИАШВЙЛИ УРАВНЕНИЕ -^
ур-кие
д
X ≥XXXf
описывающее нелинейные волны в двумерных средах со слабой дисперсией. Обладает той же степенью универсальности, что и Коршмега ≈ де Фриса уравнение в одномерном случае (отсюда и второе наян. К.≈ II. у.≈ двумерное ур-ние Кортевега ≈ де Фриса). Получено Б. Б. Кадомцевым и В. И. Петвиашвили в 1970. Принадлежит к числу ур-ний, интегрируемых обратной задачи рассеяния методом. К.≈ П. у. представляет собой гамильтонову систему, имеющую бесконечный набор интегралов движения; входящие в этот набор интегралы
где w
С \
J
u-vdx,
f
dx dy = 0,
имеют смысл законов сохранения
импульса и энергии для среды, описываемой этим ур-нием. К.≈ П. у. связано со мн. известными ур-ния-ми: обычным и радиальным ур-иисм Кортевега ≈ де Фрпса, ур-нпем Буссинеска (стационарпым К.≈ П. у.) и др. Для К.≈ П, у. найдено неск. точных решений разд. вида» в т. ч. одномерный солитон
∙ X (X≈4Х*£ ≈
где х. хп ≈ постоянные.
Свойства К.≈ П. у. зависят от знака величины а2, к-рый определяется характером дисперсии. В среде с положит, дисперсией, когда аа>0, солитон (*) неустойчив по отношению к двумерным возмущениям. При а2<0 одномерный солитон устойчив.
Лит.: Теория солитоноз. Метод обратной задачи, М., 1980; Солитоны, под ред. Р. Буллафа.Ф. Кодри, пер. с англ., М., 19Н,'!; А б л о s и ц М., С и г у р X., Соллтоны и метод обратной задачи, пер. С англ., М., 1987. Ю. А. Данилов.
КАЗИМИРА ОПЕРАТОР ≈ полином, составленный из генераторов / представления группы Ли, коммутирующий со всеми / и, следовательно, со всеми операторами представления. К. о. входят в полный набор П коммутирующих операторов, выделяемый из всевозможных эрмитовых ф-ций генераторов, и составляют часть набора П, инвариантную относительно действия группы. Одновременные собственные значения К. о. классифицируют неприводимые представления группы.
В квантовой теории физ. величинам соответствуют эрмитовы операторы, а одновременные собств. значения операторов полного набора П наз. квантовыми числами состояния, преобразующегося но данному представлению группы. Напр., у группы вращений
Л Л ч>
50(3) имеется К. о, J2=/i-h/2-j-/3 c собств, значением /O'-j-l), где // ≈ компоненты угл. момента, а в качестве набора П можно взять I2 и /3. У группы Пуанкаре
два К. о.: Р2=Ра=РО≈PI≈Р\≈РЗ и WZ=W&, где fx.s=p'a&'v6^fi^vbt а ^уб и ^*б ≈ компоненты 4-момента и 4-импульса. Собственные значения К. о. равны соответственно те2 и т2/(/+1), где т ≈ масса, / ≈ полный момент состояния.
Лит.: Боголюбов Н. Нт, Логунов А. А., Т о-д о р о в И. Т., Основы аксиоматического подхода » квантовой теории поля, М.. 1969, гл. 2; Э л л и о т Д ж., Д о-б е р П., Симметрия в физике, пер. с англ., т. 1≈2, М,, 1983.
В. Л, Павлов.
КАЛИБРОВКА мер ≈ сложный вид поверки, заключающийся в определении погрешностей или поправок совокупности мер (напр., набора гирь) или разл. значений одной многозначной меры (напр., линейной шкалы). К. осуществляется сравнением мер между собой в разл. сочетаниях и последующим
229
