ш
tfl
39Т ат. масса 88,9059. В природе представлен ста-Сильным e9Y. Электронная конфигурация дьух внеш. оболочек 4^2p6rf1552. Энергии иоследоват. ионизации соответственно равны 6,217, 12,24 и 20,52 эВ. Кри-сталлохим. радиус атома Y 0,181 им, иона Y3+ 0,097 им. Значение элсктроотрицательности 1,21,
В свободном виде ≈ серебристо-белый металл. Кри-сталлич. реш╦тка a-Y гексагональная илотноупако-ваппая с. параметрами реш╦тки а≈0,36474 нм и е=0,57306 нм; при 1480 °С переходит в (3-Y с кубич. объ╦мноцситрированноп реш╦ткой (а=0,408 нм). Плоти. a-Y 4,469 кг/дм3, *пл=1528 °С, *КИП=3322 °С. Теплота плавления 11,39 кДж/моль, теплота возгонки 404,5 кДж/моль, теплота кипения 362,4 кДж/моль. Уд. сопротивление 6,9-10~5 Ом-см; ср. коэф. линейного теплового расширения 9,3'10~8 К"1, уд. тепло╦мкость 0,31 кДж/кг-К (50 °С). Тв╦рдость но Бри-неллю 350≈400 МПа, модуль упругости 63,3 ГПа (27 '-С).
В хим. соединениях проявляет степень окисления Ч-З, по свойствам близок к лантапоидам (особенно к En≈Lu, вместе с к-рыми образует иттриевую подгруппу).
Малое сечение захвата тепловых нейтронов (1,38х X К)-28 м2} позволяет использовать И. как конструкционный материал в атомной промышленности. Из Сплавов Y с Be изготовляют отражатели и замедлители нейтронов, работающие при темп-рах св. 1000 °С. Добавление И. к алюминиевым сплавам повышает их прочность. Примесь 1% И. в стали существенно повышает е╦ устойчивость к окислению, добавка И. к ванадию улучшает его пластичность. И. входит в состав разл. люминофоров, в т. ч. кооперативных люминофоров и «красных» люминофоров для цветного ∙телевидения. Иттриевые ферриты используют в радиоэлектронике. MF. соединения И. являются лазерными материалами. Из искусств, радионуклидов И. наиб. значение имеют fl"-радиоактивные "\ (7Ч/2=64,4 ч) и S1Y (Г1/,=58,51 сут), содержащиеся в продуктах деления, а также получаемый на циклотроне 88Y (электронный захват и р+-распад, Г1/2=106,6 сут).
С. С. Бердоносов.
непин странности, к-рые согласуются с опытными данными. Это было впервые показано в 1963 Н. Ка-биббо (N. Cabibbo). Из экспсрии. данных следует, что
sin Ос -0,226(9).
(2)
КАБЙББО УГОЛ ≈ параметр теории слабого взаимодействия, характеризующий отношение вероятностей процессов без изменения и с изменением странности,
напр.: К+-мл.++'Уг. и rt + ->-a + -j-v ; A->p+e~-j-ve
£л, ∙ LA
и n-»-p-f-e~-|-ve. К. у. Ос входит в адронный .заряженный ток (т, н. ток Кабиббо):
с ≈
/ц (#) ≈U. (X) у (t-f-Yu) <* (х} COS Фс +
г* ^д.
и (х) 7^ (1 +
sn
Здесь и(х), d(x) и s(л) ≈ Дирака поля w-, d- и s-кваркон (чертой обозначено дираковскос сопряжение; х ≈ точка пространства-времени), УД и ув ≈ Дирака матрицы
(|i=0, 1, 2, 3). При этом первый член тока (1) да╦т вклад в матричные элементы процессов, в к-рых по меняется странность адронов, а второй ≈ процессов, в к-рых страпность адронов меняется на единицу и удовлетворяет правилу Дф=Д5 (Д(? и Д£ ≈ изменение странности и элоктрич. заряда адронов)*. Из выражения (!) (нри использовании 5£7(3)-симметрии) можно получить соотношения между амплитудами со-ответстлующих процессов с изменением и без изме-
При уч╦те с-кварка к заряж. току (1) необходимо добавить ток Глэшоу ≈ Илиопулоса ≈ Майани
Малая величина параметра sin $c объясняет тот факт, что распады очарованных частиц в основном сопровождаются образованием странных частиц.
Лит,: Бернстейн Д ж., Элементарный частицы и их токи, пер. с англ., М., 1970; Окунь Л. Б., Лептоны и кварки, М., 1981, С. М. Бимпъъий,
КАВИТАЦИЯ (от лат. cavitas ≈ пустота) ≈ образование в капельной жидкости разрывов сплошности с появлением полостей (т. н. кавитац. пузырьков), заполненных газом, паром или их смесью, в результате местного понижения давления. Если понижение давления происходит вследствие возникновения больших
Рис. \. Кавитационкый пузырь на торцовой поверхности вибрирующего стержня (аес яти к ратное увеличение).
местных скоростей в потоке движущейся жидкости, то К. над. гидродинамической, а если вследствие прохождении акустич. волн, то акустической (см. Кавитация акустическая).
Гидродинамич. К. возникает в тех участках потока, где давление понижается до нек-рого критич, давления ркр. Минимумы давления возникают на криволинейных тв╦рдых телах, а при наличии сильной завихренности ≈ и во внутр. областях жидкости. При этом присутствующие в жидкости пузырьки газа или пара (рис. 1), двигаясь с потоком жидкости и попадая » области давления р<ркр, приобретают способность к неогранич. росту. Поело перехода в область, "где р>ркр, рост пузырька прекращается и он начинает сокращаться. Если пузыр╦к содержит достаточно много газа, то по достижении им. мин. радиуса он восстанавливается и совершает неск. циклов затухающих колебаний, а' если мало, то пузыр╦к замыкается иолностью в 1-м периоде жизни/ Т. о., вблизи обте-
Кавигаиионная зона
Рис- 2. Кавптацпонная дона в трубке с местным сужена ем.
каемого тела создастся довольно ч╦тко ограниченная зона, заполненная, движущимися пузырьками {рис. 2). Сокращение кавитац. пузырька происходит с большой скоростью и сопровождается звуковым импульсом тем более сильным, .чем меньше газа содержит пузы-
