координатные характеристики примерно в 10 раз превосходит характеристики сцинтилляционных детекторов. Недостаток И. с.≈ малое время жизни (1010 разрядов на 1 см2 поверхности электродов) t что связано с хим. процессами в газе при разрядах.
В отличие от Гейгера сч╦тчика, в к-ром электроны лишь у нити производят ударную ионизацию, в И. с. электрич. поле однородно и ударная ионизация может начаться в любой точке рабочего объ╦ма. Это приводит к малому времени запаздывания разряда. И. с, с неоднородным электрич. полем, предложенный Грей-нахсром (Graynaher, 1939), имеет худшие характеристики, но обладает способностью при большем фоне электронов регистрирорать сильно ионизирующие частицы, напр, а-частицы. В неоднородном электрич. поле между плоскостью ≈ катодом и нитью ≈ анодом, расположенной пад катодом на расстоянии ок. 1 мм, в стационарном состоянии горит коронный разряд; ос-частицы, нопадая в меж электродное пространство, создают большую плотность ионизации, приводящую к искровому разряду. Чувствительность же к электронам практически отсутствует. Газовая среда ≈ воздух при атм. давлении. Нарастание импульса происходит за время ∙--'10~7 с.
Лит.: Фюнфер Э., Нейерт Г., Сч╦тчики излучений, пер. с леи., М., 1961; Лаптев В. Д., Пестов Ю, Н., Петровых Н. В., Плоский искровой сч╦тчик с локализованным разрядом, «Приборы и техн. эксперимента», 1975, ;╧ 6, с. 36; Р е s t о v Y u. N.. The status of spark counters with a localized discharge, «Nucl. Instr. and Meth. in Physics Research», 1988, v, 265t p. 150. Ю. Н. Пестов.
ИСПАРЕНИЕ ≈ переход вещества из жидкого или тв╦рдого состояния в газообразное (пар), обычно со свободной " поверхности. Чаще всего под И. понимают переход жидкости в пар, он обусловлен разностью хим. потенциалов жидкости и пара. И. тв╦рдых тел наз. возгонкой или сублимацией. И. является фазовым переходом первого рода.
При И. совершается работа по преодолению сил сцепления в жидкости (работа выхода) за счет киистич. энергии молекул, в результате чего жидкость охлаждается. Кол-во теплоты, к-рое нужно сообщить жидкости при изотермпч. образовании единицы массы пара, паз. теплотой парообразования. В отличие от кипения, И. происходит при любой температуре, прич╦м с повышением температуры скорость И. возрастает вследствие уменьшения работы выхода и увеличения доли молекул, обладающих неЬбходкмой кипетпч. энергией, теплота испарения уменьшается, обращаясь в нуль в критич. точке.
В замкнутой системе жидкость ≈ пар при пост, темп-ре Т со временем устанавливается равновесное давление ≈ давление насыщенного пара рц(Т)- Этому давлению соответствует равенство потоков испаряющихся и конденсирующихся (возвращающихся обратно в жидкость из пара) молекул. Производная dp,T/^71>0 определяется Клапейрона ≈ Клаузиуса уравнением:
dpH Sn-S
Л ___ 11 П\
-≈≈≈≈ у _у »
где Sn≈5Ж и Уп≈^ж ≈ скачки энтропии и объема при фазовом переходе жидкость ≈ пар. Для нахождения рн используются эмпирия, выражения, напр.
ТК/Т (гдеркт Тк ≈ критич. давление и темп-pa) кривые сближаются, но не стягиваются в одну линию. Для но-ассоциированных жидкостей набор таких кривых с хорошим приближением можно рассматривать как од-коиараметрич. семейство pu/pK~f(T/TKi А). Параметр термодинамич. подобия (критерий подобия) А можно использовать для описания и др. свойств веществ в об-дасти газожидкостпых состояний.
Для капель жидкости радиуса г равновесное давление пара рг при заданной темп-ре больше (а для пузырь-Ков пара в жидкости ≈ меньше), чем давление насыще-
Фазовая диаграмма одно-компонентной системы с одной нормально плаля-щейсн кристаллич. фазой: а ≈ тройная точка; к ≈ критичеснан точка; ак ≈ линия равновесия жидкость ≈ пар; ос, ad ≈ линии равновесия кристалл ≈ пар и кристалл ≈ жидкость соответственно.
где А, В, С, D ≈ индивидуальные для данного вещества постоянные.
На фазовой диаграмме однокомпонеитной системы (рис.) равновесная кривая рп(Т) расположена между тройной и критич. точками. В области тсмп-р Т ниже темп-ры Та тронной точки эта кривая имеет метаста-бидыюе продолжение «Ь', где стабильным фазам соответствует равновесие кристалл ≈ пар. Разные вещества имеют характерные фазовые диаграммы, широко разнес╦нные на плоскости /?, Т. В координатах l%(pK/pK)t
ния при плоской границе раздела (см. Капиллярные явления). Приближ╦нно зависимость отношения рг/рн от г описывает Кельвина уравнение: рг/Рн~схР{2о"^ж/гД Г), где о ≈ поверхностное натяжение, Рж ≈ объ╦м жидкости. Т. о., И. выше для мелких капель и крупные капли могут расти за их сч╦т (см. Атмосфера).
При интенсивном испарении жидкости плотность пара вблизи поверхности ниже, чем прп нзотермич. равновесии фаз. Для установления стационарного потока массы испаряющегося вещества /└ необходим подвод к поверхности такого стационарного потока теплоты iq, чтобы /^//M^i+ Д£пт где L ≈ теплота фазового перехода, £п ≈ превышение внутр. энергии единицы массы пара над равновесной энергией. При интенсивных потоках подводимой энергии, напр, при лазерном нагреве, когда Д<?п>£, И. мало связано с условиями фазового равновесия системы жидкость ≈ < пар и определяется газодинамич. условиями у поверхности раздела фаз. При И. сферич. частиц в поле очепь мощного лазерного излучения за сч╦т реактивной отдачи получены давления до Ю15 Па и сжатие мишени до плотностей, превышающих плотность исходной конденсированной фазы на два порядка.
И. играет важную роль в энергетике, холодильной технике, в процессах сушки, испарительного охлаждения и т. д. В системе из двух или более компонент равновесный состав пара отличается от состава жидкой фазы, что используется для разделения (очистки) веществ (метод перегонки).
Лит.: Радченко И. В., Молекулярная физика, М., 1965; Хирс Д., II а у н д Г., Испарение и конденсация, пер, с англ., М., 1966; Кириллин В. А., Сычев В. В., Шейндлкн А, Е., Техническая термодинамика, 4 изд., М,, 1983; Филиппов Л. П., Подобие сиойств веществ, М., 1978. В. П. Скрипов.
ИСПУСКАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ (лучеиспускательная способность, излучателъная способность) ≈ осн. характеристика теплового излучения, испускаемого с поверхности нагретого тела, мерой к-рой является поток энергии излучения, испускаемого за единицу времени с единицы поверхности тела. И, с. в данном направлении В (паз. также энергетич. яркостью поверхности) рассчитывается на единицу телесного угла; И. с, во всех направлениях s (паз. также светимостью) при выполнении Ламберта закона равна пВ . И, с. зависит от темн-ры поверхности Т и характеризуется при каждой тсмп-ре определ. спектральным составом испускаемого излучения. Спектральную И. с. рассчитывают на единицу интервала частот v (или длин волн
с;
ш
и соответственно обозначают В и
(или
