ш
Ю
О
о.
U
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Час-
|
Масса
|
Ши-
|
Спектроскопия.
|
|
|
|
тица
|
(МэВ)
|
рина
(МэВ)
|
обозначение
|
|
|
|
Г
|
9 461
|
0,044
|
1Э5,
|
|
|
|
Г'
|
1 0 023
|
о,ол
|
2"S,
|
|
|
|
Г"
|
10 355
|
0 > 1) 1 8
|
38S,
|
|
|
|
Г'"
|
10 577
|
14
|
4*S,
|
|
|
|
-V"fH
|
10 845
|
-100
|
5'S,
|
|
|
|
у1 г г г f /
|
] 1 020
|
-ИЗО
|
6Э5,
|
|
|
|
V ГП',,
|
И 200
|
-100
|
7'Si
|
|
|
|
|
|
|
|
|
216
характеристики Г-частиц* К 1984 описано семь И.-ч. (табл.).
С совр. точки зрения И.-ч, представляют собой сложные системы, составленные из тяж╦лого fc-кварка и его антикварка 6, Г≈ (bb) (см. Кварканий). Это объясняет нейтральность и квантовые числа Г-частиц (при параллельных
спинах Ь и Ъ и орбитальном моменте L≈Q). Наличие семейства Г-частиц связано с возможностью радиальных возбуждений в
системе (fob), не меняющих суммарный спин и ч╦тность системы. Из последнего столбца табл. видно последовательное нарастание главного квантового числа в системе (bb) с увеличением массы частицы. У Г"' и частиц с более высокими радиальными возбуждениями полная ширина существенно больше, чем у Г, Г', Г". Это связано с тем, что для первых тр╦х частиц энергетически запрещ╦н распад ла пару т. п. красивых В-мозонов (тв = 5270 МэВ), содержащих 6-кварк, а
распады в адроньг, не содержащие t-кварков, сильно подавлены. Ai А. Комар. ИР ACT-УРОВЕНЬ ≈ уровень, ближайший к основному состоянию, т. е, обладающий наименьшей энергией возбуждения среди исех уровней ядра с заданной величиной Г'ммнн. Состояние, отвечающее И.-у., имеет коллективный характер. Совокупность И.-у. со всеми спинами нан. и р а с т - и о л о с о и. Состояние на ираст-колосе, к-рое оказывается энергетически ниже ближайших соседних И.-у. со стороны меньших спинов, паз. и раст-лов у ш к ой. Это состояние может распасться только пут╦м у-иереходов, но не на ближайший И.-у., а «перепрыгнув» его. Если распад должен сопровождаться большим изменением спина (>2), то он осуществляется с помощью радиац. перехода высокой мулътилолыюстп. Поскольку такие переходы всегда затруднены, то состояния, отвечающие ираст-ловушке, оказываются сравнительно долгоживущими.
.:Jum, см. при ст, Высокосгшновые состояния ядер, Коллективные йоябуждеиия, ядер.
ИРИДИЙ (Iridium), Ir,≈ хим. элемент VIII группы периодич. системы элементов, ат. номер 77, ат, масса 192,22, относится к платиновой группе благородных металлов. Природный И. состоит из изотопов с массо-иыми числами 191 (37,3%) и 193 (62,7%). Электронная конфигурация двух шгсш. оболочек 5s'2/)6dV. Энергии мослодоват. ионизации равны 9,1 и 17,0 оВ, Крксталло-хим. радиус атома Ir 0,136 им, радиус иона Jr4 + 0,005 лм. ("родство к электрону 1,97 аВ; значение электроотрицательности 1,55.
В свободном виде ≈ серебристо-белый металл, крис-таллич. реш╦тка кубич. гранецентрированная с постоянной реш╦тки я≈0,38312 им. Плоти. 22,65 кг/дм3 (одна из самых высоких среди простых веществ), tn^~ = 2447 f;C, tKun=4380≈4577 СС. Теплота плавления 26,0 кДж/модь, теплота испарения 610 кДж/моль. Коэф, теплового линейного расширения 6,5 -10~в К"1 (при трмп-рах 0≈100°С), уд. электросопротивление 5,40 мкОм-см. И. слабо парамагнитен, магн. восприимчивость 0,14-10~& (при 293 К). Модуль упругости 510 ГПа (20 °С), предел прочности при растяжении 225 МПа. Тв. по Бринеллю 1,6≈2,1 ГПа.
Химически малоактивен, устойчив на воздухе до темп-р св. 2000° С. В соединениях проявляет степени окисления -f-З и -f-4,
И. применяют для изготовления электродов и термопар (для термопар используют также сплав Ir и Rh); спец. тиглей, обладающих высокой корроз. устойчивостью; для нанесения защитных покрытий. Сплавы 1г с
Pt и Pd используют для изготовления тензодатчиков, резисторов, токоснимателей. Из сплава 1г и Os делают эталоны длины.
На ядрах 1&31г впервые (1958) был открыт М╦ссбауэра эффект. Из искусств, радионуклидов наиб, значение имеет 1921г (электронный захват и (} "-распад, 7\, =
≈ 74t08 сут), -у-излучение к-рого используют в у-дефек-тоскопии. с. С. Вер&опосо&, ЙРНШОУ ТЕОРЕМА утверждает, что совокупность неподвижных частиц, взаимодействующих между собой с силой, обратно пропорциональной квадрату расстояния (притягивающихся или отталкивающихся), не может образовывать устойчивой равновесной системы. Сформулирована С. Ирншоу (S. Earnshaw) в 1839.
Доказательство И. т. основано на том, что силы, действующие на неподвижную частицу со стороны др. неподвижных частиц, потенциальны, а соответствующий им скалярный потенциал ф не может обеспечивать рав-* поиесное состояние, отвечающее минимуму потенциальной энергии частицы. Действительно, потенциал Ф в области вне источников удовлетворяет ур-ншо Лапласа Atp≈0, и вторые производные по всем тр╦м декартовым координатам не могут иметь одинаковые знаки, так что ф но может иметь экстремумов в этой области.
Разнообразные обобщения И. т. лежат в основе принципов построения систем свободного (бесконтактного) подвеса заряж., иамагннч. и нейтральных тел. Объекты с заданными {не зависящими от внеш. полей) диполыш-мн и мулътпполъпьшн моментами также удовлетворяют запрету И. т., что не распространяется, однако, на объекты с индуцированными (навед╦нными) моментами. Напр., и простейшем случае, -когда дипольньш моменту (электрпч. ре, магн. р"1) прямо пропорциональны ниеш. полям (/>e=aejy, jw^^a^V/, здесь 73, // ≈ напряж╦нности полей, ае, ат ≈ соответствующие коэф.), то сила, действующая на них, зада╦тся потенциалами Фе~ = ≈ ссе'|_Е|2/2, Ф«^≈affl|//|*/2 (в комбинированном случае ≈ их суперпозицией). Величины |-Е|"2 и | Н -как ф-цпи координат могут иметь как точки перевалов, так и абс, минимумы (по не максимумы!), поэтому в таких полях возможно удержание тел с ае, ат<0, к к-рым, в частности, относятся диамагнетики [:»то обобщение И, т. принадлежит В. Браулбеку (W. Braunbek, 1939)], Аналогичная ситуация имеет место для высокочастотных потенциальных сил, усредн╦нных по периоду колебаний. Так, для частицы с зарядом q и массой щ высокочастотный потенциал задается выражением <72 К 2/(4"Ш2) (ш ≈ круговая частота инеш. ноля _Ьт)т что позволяет локализовать е╦ вблизи абс. минимумов \К\* вне зависимости от знака заряда q. Комбинация стэтпч. и высокочастотных полей, а также введение обратных связей, управляющих значениями удерживающих полей, позволяет значительно расптирить класс систем, па к-рые запрет И. т. не распространяется.
Л та.: Earnshaw S., On the nature of the molecular forces which rc^ulnLn the constitution of the Inmijioferous elhrr Ll8:ti;)J, D сб.: Transactions of the. Cambridgo Philosophical Society, 1842, v. 7, p. 97; Т а м м И, Е., Основы теории электрк-честиа. 9 изд., М., 1976; В г a u n b е k W., Freischwebende Korper im elfiktrischen und ma^riptischcn Fold. «Z. Phys.», lO.'i!), lid I 12, S. 75H. P. В. Линькоз, Д/. А. Миллер.
ИСКРОВАЯ КАМЕРА ≈ управляемый трековый детектор частиц, действие к-рого оснонаяо н;» возникновении искрового разряда в газе в месте прохождения заряж. частицы. Применяется в ядсрнои'физике (исследование ядерных реакций), физике элементарных частиц (эксперименты на ускорителях), астрофизике {кос-мпч, лучи) и медицине. И. к, содержит разрядный промежуток, заполненный газом. Телескоп счетчиков (напр., сщштиллнциошшх, черепковских) вне И. к. регистрирует факт прохождения частицы через объ╦м камеры и управляет (с помощью электронных устройств) подачей на электроды камеры высоковольтного короткого импульса (10≈100 не) напряжения. Электроны^ возникающие в газе камеры на пути заряж. частицы'в
