о
£L
др. оптич, деталей, зрачок глаза, границы освещенного предмета, в спектроскопах ≈ щели. Размеры и положение Д. определяют освещ╦нность и качество изображения, глубину резкости (глубину изображаемого пространства] и разрешающую способность оптич. системыт поле зрения.
Д., наиболее сильно ограничивающая световой пучок, называется апертурной или действу ю-щ е и. Изображением апертурной Д. Q$i (рис. 1) в предшествующей ей части оптич. системы Ll (в пространстве
предметов) является вход-
\ ]0: ^ " Г'Л ной зрачок Р\\Р% си-0. / стемы; изображением апер-турной Д. в послед, части системы />2 ≈ выходной
зрачок P[PZ- Вход-р " | ной зрачок P^PZ ограничивает угол раствора пучков
лучей, идущих от точки О объекта АВ\\ выходной зрачок /*iPj играет ту же роль для лучей, идущих от точки О' изображения объекта А'В'. С увеличением апертурной Д. (апертуры] раст╦т освещ╦нность изображения. В фотографич. объективах для плавного изменения освещ╦нности применяют т. н. ирисовую диафрагму, состоящую из тонких непрозрачных пластинок, образующих прибл. круглое отверстие, диаметр к-рого может меняться поворотом пластинок.
Уменьшение действующего отверстия оптич. системы (диафрагмирование} улучшает качество изображения, т. к. при этом из пучка лучей устраняются краевые лучи, на ходе к-рых в наибольшей степени сказываются аберрации. Диафрагмирование увеличивает также глубину резкости, обратно пропорциональную радиусу входного зрачка. С другой стороны, уменьшение действующего отверстия снижает из-за дифракции света на
краях Д. разрешающую способность оптич. системы. В связи с этим апертура оптич. системы должна иметь оптимальное значение. Для устранения (ослабления) дифракционных колец в изображении светящейся точки, даваемом оптич. системой, используется т. н. аподизирую-щ а я Д. (см. А подизация] ≈ спец. фильтр, создающий соответствующее
распределение амплитуд и фаз на входном зрачке системы. Другие Д., имеющиеся в оптич. системе, гл. обр. препятствуют прохождению через систему лучей от точек объекта, расположенных в стороне от гл. оси оптич. системы. Наиб, эффективная в этом отношении Д, яаз. Д. п о л я зрения. Она определяет, какая часть пространства может быть изображена оптич. системой. Из центра входного зрачка Р^Р^ Д. поля зрения LjL2 видна под наименьшим углом (рис, 2). Д. поля зрения сильнее всего ограничивает лучи, идущие от удал╦нных от оси точек объекта АВ,
Лит.: Ландсбсрг Г. С,, Оптика, 5 изд., М., 1976; Теория оптических систем, 2 изд., М., 1981.
ДИАФРАГМА в электронной и ионной оптике ≈ применяется для ограничения поперечного сечения и изменения угла раствора (апертуры) пучка заряж. частиц. Круглая Д. (обычно отверстие в проводящей пластинке), имеющая электрич. потенциал и помещ╦нная во внеш. электрич. поле, представляет собой простейшую осесимметричную электростатич. линзу (см. Электронные линзы]. Если напряж╦нности поля по разные стороны пластинки вдали от отверстия равны соответственно £\\ и £а, то фокусное расстояние такой линзы / приближ╦нно равно: /=4<р/(#1≈Е2], где ф ≈ потенциал в центре Д. В зависимости от знака / Д. играет роль собирающей или рассеивающей линзы. Комбинации Д., имеющих разл. потенциалы, также являются электростатич. линзами. См. также Электронная и ионная оптика.
в
Рис, 2.
ДИВЕРГЕНЦИЯ (от ср.-век. лат. diverge ≈ отклоняюсь, отхожу) ≈ одна из осн. операций векторного анализа, сопоставляющая векторному полю tt(r) скалярное лоле div« (используется также обозначение v<*)-Если точка г задана своими декартовыми координатами, г={я;1, яй, д-3}, и вектор а ≈ своими компонентами, a={at, az, a3}, то
да.г . до.-а , QUA
Согласно Гаусса≈Ост.роградского формуле, Д. векторного поля определяет поток этого поля через любую замкнутую поверхность и, следовательно, характеризует силу источников этого поля. Операция Д, обладает след, свойствами:
div (a-\\-b) ≈ div a-j-divu,
div (фа)=^ф div л-{-agradф,
div [ab] = brob a ≈ arot&,
div rot «b^Q.
Если div я^О, то векторное поле а паз. свободным от источников или соленоидальным. В таком случае существует свободное от источников векторное поле b (векторный потенциал поля а), такое, что a≈roti>. Оно может быть выражено через объ╦мный интеграл Ь^=
= $
элемен-
X
§
где г ≈ расстояние между том объ╦ма и точкой, в к-рой ищется значение поля ft.
М. Б. Минский.
ДИЛАТОМЕТРИЯ (от лат. dilato ≈ расширяю и греч. metreo ≈ измеряю) ≈ раздел физики и измерит, техники, изучающий зависимость изменения размеров тела от темп-ры, давления, электрич. и магн. полей, ионизирующих излучений и т. д. Дилатометрич. исследования основаны па определения теплового расширения тел и его разл. аномалий (при фазовых переходах и др.). Приборы, применяемые в Д.,≈ дилатометры ≈ имеют разл. принципы действия. В оптико-механических дилатометрах (чувствительность ^10~в≈10~7 см) изменение размеров тела приводит к повороту зеркала; линейное расширение измеряется по смещению светового зайчика, отраж╦нного от зеркала. В ╦мкостных дилатометрах (чувствительность ~10~& см) изменение размеров образца изменяет ╦мкость электрич. конденсатора, к-рый служит датчиком. Виндукционных дилатометрах (чувствительность ~1G~S см) при изменении размеров образца изменяется взаимное расположенно двух катушек индуктдвкости д, следовательно, их
взаимная индуктивность. В интерференционных дилатометрах (чувствительность ~10~9 см) исследуемый образец помещ╦н между зеркалами интерферометра; при изменении расстояния между ними ин-терференц. полосы сдвигаются. В радиорезона и с-ных дилатометрах (чувствительность ~ 10 ~12 см) датчиком служит объ╦мный резонатор, стенки к-рого изготовлены из исследуемого материала; об изменениях размера резонатора судят по изменению его резонансной частоты. Одним из наиболее чувствит. методов Д. можно считать рентгеновский структурный ана-лиз^ позволяющий судить об изменении размеров тела по изменению параметров кристаллич. структуры.
Конструкция дилатометров обычно предусматривает возможность разл. внеш. воздействий на образец. Особое внимание уделяется уч╦ту изменения размеров передающих звеньев и др. узлов дилатометра. Для жидких и газообразных тел рассматривается только объ╦мное расширение, к-рое устанавливается с помощью калиброванного капилляра, сообщающихся сосудов, измерения объ╦ма жидкости, вытекающей при нагревании из целиком заполненного жидкостью резервуара.
Лит..' А м а т у н и А. Н., Методы и приборы для определения темпсфэтурргых коэффициентов линейного расширения материалов. М., 1972; Новикова С. И., Тепловое расширение твердых тел, М., 1974. С. С. Нивилис. ДИНА (от греч. dynamis ≈ сила; дин, dyn) ≈ единица . силы в СГС системе единиц, рапная силе, к-рая массе Ol 5
")
}
