Портал | Содержание | О нас | Авторам | Новости | Первая десятка | Дискуссионный клуб | Чат Научный форум --> Первая десятка "Русского переплета" Темы дня:

Президенту Путину о создании Института Истории Русского Народа. |Нас посетило 40 млн. человек | Чем занимались русские 4000 лет назад?

| Кому давать гранты или сколько в России молодых ученых?

порсности компонентов, структуры фронта Г., скорости хим. реакций, пределов Г. При этом используются оптич. методы (высокоскоростная киносъ╦мка, голография), микротермопары (толщина их намеряется микро-нами), манометрические и калориметрич. бомбы.
Лит.; Семенов Н, Н., Цепные реакции. Л., 1934; Франк-Каме н en кий Д. А., Диффузия и теплопередача в химической кинетике, 2 изд., М., 1967; Льюис Б., Эльбе Г., Горение, пламя и взрывы в газах, пер. с англ., 2 над., М., 19fi8; X и т р и н Л. Н,, Физика горения и взрыва, М., 1У57; ЩелкинК. И., Т р о ш и н Я, К., Газодинамика горения, ╧,, 1963; В иль ям с Ф, А,, Теория горении, пер. с англ., М., 1971; НОВОЖИЛОВЕ. Б., Цепное и теп-ловос; пламя, М., 1980; Математическая теория горения и взрыва, М., 11)80. Б. В. Новожилов. ГОРИЗОНТ СОБЫТИИ в теории ч╦рных дыр и в общей теории относительности ≈ граница области в пространстве-времени, в к-рой сигналы, распространяющиеся со скоростью света, полностью удерживаются тяготением и не могут уйти в бесконечность во внепь прост, ракстве. Г. с. возникает при гравитационном коллапсе, приводящем к образованию ч╦рной дыры, когда усиливающееся гравитац. поле переста╦т выпускать наружу даже лучи света. Г. с. является границей ч╦рной дыры. Если ч╦рная дыра не вращается, то Г. с. совпадает со сферой Шварцшильда≈сферой с радиусом, равным гравитационному радиусу r_g=2 GM/c^_t где М≈масса ч╦рной дыры, G≈гравитационная постоянная. Вращение ч╦рной дыры деформирует Г. с., оставляя его размеры по порядку величины теми же.
Лит.: М и а н ер Ч., Торн К., УилерДж., Гравитация, пер. с англ., т. 3, М., 1976; Новиков И. Д.. Фролов В. П_м Филина черных дыр, М., 1986. И. Д. Новиков. ГОРИЗОНТ ЧАСТИЦЫ в космологии ≈ граница, отделяющая область пространства, к-рую в данный момент может видеть наблюдатель («частица»), от области, принципиально для него не наблюдаемой. Существование Г. ч. связано с расширением Вселенной. Согласно космологич- модели А. А. Фридмана, расширение Вселенной началось от сингулярного состояния ок. 10≈ 20 млрд. лет назад (см. Сингулярность космологическая). За время t_Q^(i()≈20)-10^Э лет свет успевает пройти в расширяющейся Вселенной конечное расстояние, равное примерно l^ct_ai то есть (10≈20) -10^ft световых лет. Поэтому каждый наблюдатель в момент t₀ после начала расширения может видеть только область, имеющую в этот момент размеры ~1. Объекты за этой границей, являющейся горизонтом наблюдателя, принципиально не наблюдаемы в момент Z₀, т. к, свет от них не успел дойти до наблюдателя, даже если и вышел в момент начала расширения Вселенной. Очевидно, что у наблюдате-лей, находящихся в разных точках Вселенной, существует свой горизонт. С течением времени горизонт наблюдателя расширяется, по мере того как к нему успевает
дойти свет от более дал╦ких областей Вселенной.
Лит.: Зельдович Я. Б., Новиков И. Д., Строение и эволюция Вселенной, М.,1975. И. Д. Новиков.
ГОРЯЧАЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ ≈ испускание света квантовой системой (молекулой, тв╦рдым телом), находящейся в возбужд╦нном электронном состоянии, в ходе установления теплового равновесия с окружающей средой (обычная люминесценция происходит при тепловом равновесии системы с окружающей средой). Г. л. испускается при переходах с высоких электронных уровней энергии (заселяемых при возбуждении); в обычной люминесценции они играют существ, роль лишь при высоких темп-pax. Г. л. испускают молекулы (Б парах и в конденсиров. фазе) и экситоны в полупроводниках.
Г. л. молекулярных систем возникает в процессе колебат. (вращательной) релаксации в возбужд╦нном электронном состоянии (рис.). Отношение интенсивностей горячей я обычной люминесценции в условиях стационарного возбуждения ∙≈-Тр/т_э, где Тр ≈ время жиани на возбужд╦нном колебат. уровне (время колебат. релаксации), т_э ≈ время жизни возбужд╦нного электронного состояния. Интенсивная Г. л. наблюдается для ряда свободных молекул в газах, а также у нек-рых двухатомных молекул в матрицах
благородных газов, где т_р~т_э. Однако большинство молекулярных центров люминесценции в конденсиров. среде относится к т. н. быстро релаксирующим систе-
мам. Для них
≈ 10-» с, а т_э~1-*≈ 10~⁸ с, и

ч

.

l\\

"a

I

t

1

2

J

4

∙

IT[

∙

UG

X ш
Т
Г. л, обычно в 10³ ≈ 10* раз слабее обычной люминесценции. В отличие от обычной люминесценции в спектрах Г. л. проявляются колебания молекулы не только в
Схема уровней центра люминесценции и квантовых переходов в нем: 1 ≈ при поглощении им возбуждающего излучения, 2 ≈ при обычной люминесценции, 3* 4 ≈ при горячей люминесценции; S_v≈ основной электронный уровень энергии, S,≈ воз- * бужд╦нный электронный уровень, t?_0l b'i, v_t≈ колебательные уровни энергии; волнистой стрелкой показаны переходы при колебательной релаксации.
основном, но и в возбужд╦нном электронном состоянии; кроме того, спектры Г. л. зависят от длины волны возбуждающего света. Г. л. нес╦т информацию о быстро протекающих релаксационных процессах.
Г-л. экс и тонов Б полупроводниках возникает в том случае, когда кинетич. энергия экси-тонов превышает энергию, к-рой они обладают в состоянии теплового равновесия при данной темп-ре кристалла. Эти т. н. горячие экситоны рождаются в полупроводнике в актах непрямого экситонного поглощения при переходах в состояния выше дна экснтонной зоны. При умеренных интенсивностях возбуждения (т. е. при небольшой плотности экситонов) релаксация к и-нетич. энергии экситонов осуществляется в осн. пут╦м испускания продольных оптич. фононов (ЛФ-фононов), при этом экситоны релаксируют по квазиуровням с энергией S≈hv^nhvLO (где v ≈ частота возбуждающего света, VIQ ≈ частота оптич- фонона, п ≈ целое число). В процессе релаксации возможны излучательные переходы с квазиуровней, и в спектре люминесценции наблюдаются максимумы, разделенные интервалами nhVLO' Поскольку процессы LO*релаксации идут весьма быстро (т~1G"¹¹≈10~¹² с), интенсивность Г. л. обычно очень мала. Самый низкий уровень экситона, достигаемый при LO-релаксации, имеет значительно большее время жизни, т. к, дальнейшая релаксация возможна лишь с участием акустич. фононов и ид╦т значительно медленнее. Поэтому Г. л. с нижнего уровня существенно интенсивнее, чем с более высоких (горячих) уровней экситона.
Исследования Г. л. полупроводников дают важную информацию о процессах релаксации и распределении экситонов по кинетич. энергии, а также о роли экситонов разл. типа в процессах переноса энергии.
Лит.: Р е б а н е К, К., С а а р и П. М-, Горячая люминесценция и процессы релаксации, «Изв. АН СССР, сер. физ.», 1976, т. 40, с. 1778 Р. И. Персонов. ГОРЯЧЕЙ ВСЕЛ╗ННОЙ ТЕОРИЯ ≈ современная теория физ. процессов в расширяющейся Вселенной, согласно к-рой в прошлом Вселенная имела значительно большую, чем сейчас, плотность вещества и очень вы-сокую темп-ру. Первоначально Г. В. т. была предложена Г. Гамовым (G. Gamov, 1948) для объяснения распростран╦нности в природе различных хим. элементов и их изотопов. В те годы существовала заниженная оценка времени, прошедшего с начала расширения Вселенной (неск. миллиардов лет). Согласно выдвинутой Гамовым гипотезе, практически все элементы возникли в ядерных реакциях в самом начале расширения Вселенной при большой темп.ре_т а последующий синтез элементов в зв╦здах за неск. миллиардов лет не успел существенно повлиять на распростран╦нность элементов,
В работах 50-х гг. 20 в., выполненных Т- Хаяси (Т, Hayashi), Э. Ферми (Е. Fermi) и А. Туркевичем (A. Turkevich), было показано, что попытки объяснить 517
") }