1tom - 0439.htm
ГНОЙНО ≈ гипотетич. частица с пулевым электрич. зарядом и спином 1/2, возникающая как фермионный партн╦р глюопа в супорсиммстри'шых расширениях квантовой хромодинамики (см. С у пер симметрия). Аналогично глюонам Г. образуют цветовой октет. При нарушении суперсимметрии Г. приобретает конечную массу. Опыты по детектированию Г. важны для проверки гипотезы о суперсимметрии.
Лит.: Высоцкий М. И., Супорсимметричные модели элементарных частиц ≈ физика для "ускорителей ноього поколения?, «УФН», 1985, т. 146, с. 591; Н a b е г Н. Е., К а-n e G. L., The search for supprsymmetry: probing physics beyond the standard model, «Phys. Repts, sec. G», 1985, v. 117, p. 75.
В. И, Огиевецкий.
ГЛЮОНЫ (ft'; от англ, glue ≈ клей) ≈ нейтральные частицы со спином 1 и нулевой массой, обладающие спсцифич. цветовым зарядом (цветом); являются переносчиками сильного взаимодействии между кварками и «склеивают» их в адроны. Б совр. теории сильного взаимодействия ≈ квантовой хромодинамике (КХД) Г. выступают как кванты векторного поля, обеспечивающие калибровочную симметрию теории относительно цветовой группы 5£7(3), подобно фотону в квантовой электродинамике. Однако, в отличие от одного эл.-магн. поля в электродинамике, в КХД калибровочная симметрия требует существования восьми глюонных полей (и соответственно восьми Г.), различающихся цветовыми индексами и преобразующихся друг через друга при поворотах в «цветовом пространстве».
При испускании и поглощении Г, цвет кварка меняется, а остальные квантовые числа (электрич. заряд, барионное число, аромат] остаются неизменными. Наличие у Г. цветового заряда приводит к их самодействию, т. е. к возможности поглощения и испускания глюонов глзоонами. Именно это свойство обусловливает наличие в КХД асимптотической свободы, означающей убывание цветового эффективного заряда с уменьшением расстояния. Самодействие глюонного поля при-водит также к нелинейности ур-ний движения; считается, что именно эта нелинейность ответственна за явление удержания цвета, благодаря к-рому Г. и кварки не могут быть зарегистрированы как свободные частицы, а реальные адроны являются бесцветными [синглет^ ными по группе S £7(3)1 связанными состояниями кварков и глюонов. Однако это свойство кока не доказано. Экспериментально Г. косвенно можно наблюдать по образованным адропным струям ≈ узким пучкам ад-ронов (в осн. пионов), имеющим сравнительно малый поперечный относительно оси струи импульс*, особенно хорошо заметным при тр╦хструнном распаде тяж╦лых ипсилон-частиц:
"3 струн.
Г., несомненно, играют большую роль в механизме строения адронов. Это подтверждается следующим: 1) из глубоко неупругих процессов рассеяния на нуклонах вытекает, что на долю Г. приходится ок. 50%
всей энергии нуклона; примерно такую же долю энергии несут Г. в пионах; 2) в методе, осн. на феноменоло-гич. уч╦те влияния глюонного и квар-Т* Ч. кового вакуумного конденсата на параметры адронных резонапсов, первый, как правило, играет доминирующую роль.
В ж╦стких процессах Г. определяют динамику пар-тонных подпроцессов (см. Партоны]. Напр., в реакции рождения мюонных пар при соударениях нуклонов, а также в процессе прямого рождения фотона партопный подпроцесс рассеяния кварка (q) одного из адронов на глюоне другого (рис.; у* ≈ виртуальный фотон) играет определяющую роль в области больших поперечных импульсов мюопной пары н фотона. Анализ акс-перим. данных показывает, что распределение глюопов в протоне [g (х)] по долям х полного импульса имеет при-СПП ближ╦нно ВИД #(-*0~(1 ≈х}ь!х, тогда как, напр., рас-50" сределепия u(x)t d{x] валентных и- и J-кварков: и(х)~
d(x)~(l≈х)*/У~х, т, е, преобладающую роль играют «медленные», или «л╦гкие», Г., число к-рых значительно превышает число кварков.
Лит. см, при ст. Квантовая хромодинами-ка. А. В. Ефремов.
ГОД ≈ промежуток времени, близкий по продолжительности к иериоду обращения Земли вокруг Солнца. Зв╦здный Г.≈ период, в точение к-рого Солнце совершает свой видимый путь по небесной сфере относительно зв╦зд; равен 3(55,2564 сут (здесь и ниже ≈ ср. солнечные сутки). Тропический Г.≈ промежуток времени между двумя поеледоват. прохождениями Солнца через точку весеннего равноденствия; равен 365,2422 сут. Дракон и ческий Г,≈ промежуток времени между двумя прохождениями Солнца через один и тот же узел лунной орбиты (имеет значение в теории затмений); равен 346,6201 сут. К а-лендарный Г.: юлианский ≈ в среднем равен 365,2500 сут, григорианский ≈ в среднем равен 365,2425 сут (принят в нашем календаре). Л у н н ы и Г. (применяется в лунных календарях), равен продолжительности 12 лунных (синодич.) мес, в среднем ≈ 354,367 сут.
ГОДОГРАФ в механике (от греч, hodos ≈ путь» движение, направление и graph б ≈ пишу) ≈ кривая, являющаяся геом. местом концов переменного вектора (вектор-функции), значение к-рого при разных значениях аргумента отложены от нек-рого общего начала О. Если, напр., положение движущейся точки определять
е╦ радиусом-вектором г, проводимым из начала отсч╦та О, то Г. вектора г да╦т
годограф v
траекторию точки (рис., д). Определив значения вектора скорости v точки в разные моменты времени и отложив эти векторы от общего начала О^ получают Г. вектора скорости (рис., б) и т. д.
Производная от переменного вектора и (t) по аргументу t да╦т вектор, направление к-рою совпадает с направлением касательной к Г. дифференцируемого вектора в соответствующей точке. Так, направление вектора скорости точки в положении MI, равною Vi =
== (^тг)-л совпадает с направлением касательной к Г.
∙. (*ь /1
вектора Г в этой точке; направление вектора ускорения точки в положении Л/1: равного w± = ( "~77~ ) » совпадает
с направлением касательной к Г. вектора v в точке М[>
ГОЛДБЕРГЕРА ≈ ТРЙМЕНА СООТНОШЕНИЕ ≈ формула, связывающая константу л≈*-^v^-распада /'я
и пион-нуклонную константу связи £nN (#ям/4я л 14ffi):
где /TIN ≈ масса нуклона, #А=1,18 ≈ константа аксиально-векторной связи в р-распаде нуклона. Эксперим. значение Fre«93 МэВ, поэтому Г. ≈ Т. с. выполняется с точностью ~10%. Ф-ла (*) была получена М. Л. Голд-бергером (М. L. Goldberger) и С. Б. Трименом (S. В. Тге-iman) в 1958 при модельных вычислениях амплитуды я->ц,уц-распада, к-рая определяется матричным эле-ментом от аксиально-векторного адронного тока (см. Аксиальный ток] для перехода вакуум ≈ я-мсжш. Впоследствии выяснилось, что Г.≈ Т. с, является прямым следствием гипотезы аксиального тока частичного сохранения. Справедливость равенства (*} ≈ один из
ГЛ. аргументов П ПОЛЬЗУ ЭТОЙ ГИПОТезЫ. М, В,
")
}
