1tom - 0257.htm
33
d
x x
только первый нелинейный член) тождественна че- ряда через моно- и гетеропереходы (см. Инжекционный Ш
тыр╦хфотонной нелинейной спектроскопии. лазер, Гетеролазер], бомбардировкой пучком быстрых
Для примера рассмотрим стационарную когерент- электронов; оптич. возбуждением; электрич. пробоем
ную спектроскопию двухфотонного поглощения (ДФП) В электрич. поле (см. Полупроводниковый лазер]. А. с.
света. В генерац, варианте эта схема формально опи- в газах созда╦тся в большинстве случаев в электрич.
сывается восприимчивостью Хда(и4; %, <о2≈ ш8), Ра3РяДе- Возбуждение частиц возникает при элект-
где все частоты со^ . . ., «4>0', o>i и со2 (частоты волн ронном ударе. Обычно для увеличения эффективности
накачки) подбираются так, что суммарная частота накачки к рабочему газу добавляются вспимогатель-
сканируст область вблизи частоты Q перехода, разре- Ные- передающие возбуждение на верхний лазерный
шестого в ДФП, т, с. cOi+Wj « Q; со3 ≈ частота проб- Уровень рабочего газа и опустошающие его нижний
ной волны. Как правило, для реализации генерац. лазерный уровень. Этот метод позволяет использовать
схем когерентной А. л. с. необходимо выполнение в качестве А. с. разл. атомные и молекулярные смеси
условий фазового синхронизма (в данном случае /с4= в Р«3л- типы злектрич. разрядов (См. Газоразрядные
^A^+fca≈frs, где АН. . ., AU ≈ волновые векторы пло- лазеры]. Оптич. накачка (излучением с широким спект-
скнх волн с частотами ш1т . . ., о>4 соответственно). Ром) в газах является малоэффективной, т. к. ши-
Модуляц. вариант когерентной спектроскопии ДФП Рина спектральной линии газа невелика. А. с. можно
└└ пппн. я (з> / , также создать в газовой смеси, к-рая нагревается до
описывается восприимчивостью Ъ'ШК. «i, «1, высоких тем.г-р, формируется в сверхзвуковой поток
≈<оа при ah-f ш2 ** О (<», ≈ частота волны накачки, выхотгя ич г пиля Г.РЧКО ОХЛГЯЖПЯРТГЯ Гсм Га
со, - зондирующей волны). При накачке диэлектрич. и аатсм, выходя из сопла, резко охлаждается (см.j a
1 rt rJ ^ └ └»≥└ - зодинамическии. лазер]. Хим. связи молекул являются
проницаемость среды на частоте зондирующей волны энсрго╦мкими нако£└телями энергии. Поэтому для
coj равна ^ создания А. с. используют энергию, освобождающуюся
8,-у ((DI) ≈е(/- (азг)-|-24л ^Дда (Ш4; ыь Ы2» ≈ш2)Х в хим. реакциях. Примерами таких реакций могут
X£fe (w2) £*/ (<оа) (2) служить реакции фотодиссоциации, диссоциации, взрьгв-
,0, ные хим. реакции (см. Химический лазер].
(Eff - диэлектрич. проницаемость среды в отсутст- Лшп>. Справочник по лазерам. ш,р. с англ, под ред.
ВИС накачки). При Шп + СОа ~ И восприимчивость yju/ А. М. Прохорова, т, 1^2, М., 1978; Звелто О., Фиаика
m»Pivr MHHMVTO часть' гттт-OMV ппи Ft,(ti\\ \\ =*= П пони- лазеров, пер. с англ., 2 изд., М,, 1984; Карлов Н. В.,
имеет мнимую часть, поэтому при лА^ш2)^=и появ лекция по квантовой элгктроникс, М., 1983. м. Н, Андреева.
лястся добавка к мнимой части у диэлектрич. проница- АТ,.тт1¥1ПГТт птттйшг≥ А ет л
емости ££7(tui), а следовательно, и дополнит, погло- АКШВНОСТЬ ОПТИЧЕСКАЯ, см. Оптическая ак-
щение на частоте о^, индуцированное полем накачки тивность, т,пг«/ч л
на частоте ш2; это поглощение добавляется к обычному АКТИВНОСТЬ РАДИОАКТИВНОГО ИСТОЧНИКА ≈
линейному поглощению на частоте (DJ. Вещественная число радиоакт. распадов в единицу времени, Еди-
составляющая 7WM да╦т добавку к показателю про- нице At Р' »' в систеГ пИ ~ 6еккерелю (Бк) ~ со'
лоидекия среди и частоте зондирующего излучения, ответствует 1 распад, в 1 с. Внесистемная единица кюри
Для реализации модуляц. схем когерентной А. л. с. «Ки) Равна 3'7'10° Бк' *∙ Р. и., приходящаяся на
∙^ е? ^ rtj ^ ^ единицу массы источника, наз. уд. активностью. О ме-
не требуется применять спец. мер для выполнения ус- J Цизмеревия А. р. и см. в ст. Радиометрия.
ловии синхронизма: здесь они выполняются автома- АКТИВНОСТЬ СОЛНЕЧНАЯ - см. Солнечная актив-
тически. Для описанной выше схемы когерентной
%КднРимКизИИметодов ^ л. с.2 является когерентная АКТИНЙДНЫБ МАГН╗ТИКИ ≈ кристаллич. маг-
спектроскопия комбинационного рассеяния света. С по- нотики (металлы, сплавы, соединения), а также аморф-
мощыо А. л. с, уда╦тся решать задачи, недоступные ные магпетики, содержащие элемент из ряда акти-
др. методам спектроскопии поглощения или рассся- ниД°в (актиноидов): Ac, Th, Pa, U, Np, Pu и др. В
ния света, значительно увеличить информативность более узком смысле А. м.≈ вещества, содержащие
оптич. спектроскопии, повысить отношение сигнал/шум актинид и обладающие маги, упорядочением (фсрро-,
на выходе т,радиц. спектрометров, улучшить их спект- ферри- и антиферромагнетизмом). Первое магнито-
ральное, пространственное и временное разрешение, упорядоченное актинидное соединение ≈ ферромагн.
Лит..- Нрлшюйнан спектроскопия, под ред. Н. Бломбергена, тркгидрид урана ф-UHg) ≈ обнаружоно в 1952,
ш-р. с англ., М., 1979; А х м а н о о с. А., Н о р о т е е в Н. и.. Природа магнетизма актинидов и их соединений.
Методы нелинейной оптики в спектроскопии рассеяния света, МАГТТ МПМРНТ ятпмоп ятгтиттиттпн nfivrTTORTTPW чягтигп-rnw
М., 1981; Сверхкороткие световые импульсы, под ред. С. Ш а- магн. момент атомов актинидов обусловлен частичной
пир о, пер. с англ, м., 1981; Laubereau А., К a i- нозаполненностью их электронной 5/-оОолочки. Эта
serW., Vlbratlonal dynamics of liquids and solids investigated оболочка (ср. радиус 0,7 А) более протяж╦нна, чем
by picosecond light pulses, «Revs Mod. Phya.». 1978, v. 50, JM& 3, ттпгтичтто яяттолттрнкяет 4У-п?1олпчка ятпмон ПРТГКПЧР-
р. 607, См. также лит. при ст. Когерентная спектроскопия ком- частично заполненная 4/ ооолочка атомов редкозе
биначионпого рассеяния. Я. И. Коротеее. мелъных элементов (ср. радиусО,5А), но имеет меньшие
АКТИВНАЯ СРЕДА ≈ вещество, в к-ром создана ин- размеры, чем неполностью заполненная 3^-оболочка
версия насел╦пностей энергетич, уровней квантовой атома элементов группы железа (ср. радиус 0,8≈0,9 А).
системы. А. с. усиливает проходящее через не╦ резо- Т. о., актиниды занимают промежуточное положение
навсное эл.-магн. излучение при условии, если коэф. между редкоземельными элементами, магнетизм к-рых
квантового усиления превышает коэф. ттотерь энер- хороню описывается моделью локализованных 4/-
гии в А, с. (см. Квантовая электроника}. Применение электронов (см. Редкоземельные магнетики] и метал-
положит. обратной связи позволяет использовать лами группы железа, в магнетизме к-рых существ.
А. с. для создания генератора когерентного эл.-магн. роль играют эффекты, обусловленные коллективиза-
излучепия. цией 3^-электронов (см. Ферромагнетизм]. В актинид-
При этом необходимо избират. возбуждение (или ных соединениях при достижении нэк-рого критич.
создание каналов ускоренной релаксации) атомов расстояния d% между соседними атомами актинида^в
или молекул, обеспечивающее избыточное заселение кристаллич. реш╦ткее(для соединений урана d^ w 3,5 А>
одного или неск. верхних уровней энергии по срав- нептуния d^ « 3,2 А, плутония d^ & 3,4 А) происхо-
нению с нижележащим уровнем. Одним из наиб. эфф. дит Momma переход 5/-электронов из коллективизи-
методов возбуждения является т. н. метод оптич. рованного в локализованное состояние. В результате
накачки. Он особенно эффективен для возбуждения магнитоупорядоченными, как правило, являются сос-
сред, обладающих широкими полосами поглощения динения актинидов, у к-рых расстояние между сссед-
(тв╦рдых тел, жидкостей, см. Твердотельный лазер, ними атомами актинида d^^~^>d^ а в соединениях,
Жидкостные лазеры]. В полупроводниках А. с. можно где dj(^f<.d^ имеют место Паули парамагнетизм _
создавать разл. способами: инжекцией носителей за- (рис.) и сверхпроводимость. 39
")
}
