фигурациями, происходящие с одной и той же нач. кинетич. энергией, а под действием понимается опредол. интеграл по времени от удвоенной кинетич. энергии системы (подробнее см. Наименьшего действия принцип).
В. п. м. применяются для составления ур-ний движения механич, системы и изучения общих свойств этих днижений, а также при соотнстст кующем обобщении понятий в механике сплошных сред, в термодинамике, электродинамике, квантовой механике, теории относительности и др,
Лит.: Вариационные принципы механики. Сб. ст., под ред. Л. С. Ислака, М., 1У5У [переводы оригинальных работ И. Бер-нулли, Гамильтона, Гаусса, Горца, Д'Аламбера, Лаграчжа, Мо-пертюи. Остроградского, Эйлера, Якоби и мн. др.]. См. также лит. up и ст. Действие, Дипамикп, С. М. Таре. ВАРИКАП ≈ полупроводниковый диод, ╦мкость к-рого зависит от приложенного напряжения (прямого смещения, см. р≈гс-переход}. Используется как переменная ╦мкость (0,01 ≈100 гтФ) либо как элемент с нелинейной емкостью (параметрит, диод).
ВАРИКОНД [англ, varicond, от vari(able) ≈ перемен-вый и cond(onser) ≈ конденсатор] ≈ конденсатор, заполненный сегнетокерамикой, ╦мкость к-рого нелинейно зависит от приложенного напряжения (см. Сегнето-элекщрики). Емкость 10 пФ ≈ 1 мкФ, е╦ изменение ≈ в 2-20 раз.
ВАРИНЬОНА ТЕОРЕМА ≈ одна из теорем механики, устанавливающая зависимость между моментами сил данной системы и моментом их равнодействующей относительно к.-л. центра или оси. Сформулирована для сходящихся сил П. Вариньоном (P. Varignon) в 1687. В. т. гласит: если данная система сил JF,- имеет равнодействующую R, то момент равнодействующей М0(Н) относительно любого центра О (или оси z) равен сумме моментов Мц(1?() составляющих сил относительно того же центра О (или той же оси z). Математически В. т. выражается равенствами;
или
Ы,
В ф-ле (1) моменты сил относительно центра О ≈ величины векторные и сумма является геометрической (векторной); в ф-ле (2) моменты сил относительно оси 2 ≈ величины скалярные и сумма является алгебраической. Моменты относительно центра О могут также рассматриваться как величины алгебраические, когда все силы if; расположены в одной плоскости и центр О лежит в той же плоскости.
В. т. используется при решении ряда задач механики (особенно статики), сопротивления материалов, теории сооружений и др.
Лит.. см. при ст. Статика. С. М, Тарг. ВАРЙСТОР [англ, varistor, от vari(able) ≈ переменный и (resi)stor ≈ резистор] ≈ переменное сопротивление /?, величина к-рого изменяется в зависимости от приложенного напряжения. Порошкообразный SiC (или др. полупроводник) запрессовывают вместе со связующим веществом (глина, жидкое стекло, органич. лаки к др.) в форму и спекают при темп-ре 1700 °С. Уменьшение R с ростом напряжения связано с падением сопротивления контактов между з╦рнами SiC, Это происходит вследствие нелинейного роста тока через р≈n-переходы, образующиеся йа этих контактах, в результате автоэлектроиной эмиссии из острых участков з╦рен и др.
ВАТТ (Вт, W) ≈ единица мощности СИ, равная мощности, при к-рой работа в 1 Дж совершается за 1 с. Назв. в честь Дж. Уатта(Т. Watt). 1 Вт=107орг/с=0,102кгс.м/с. В. используют для выражения механич. мощности, а также мощностей, ей эквивалентных (напр., мощности электрнч, цени, теплового потока и т. д.). В╗БЕР (Вб, \\Vb} ≈ единица СИ магн. нотока, равная потоку, создаваемому однородным магн. полем при ин-
дукции 1 тесла через нормальное сочоние площадью в 1 м2. Назв. в честь В, Э. Бебера (W. E. Weber). 1 Вб равен также магн. потоку, при убывании к-рого до нуля в сцепленном с ним контуре сопротивлением 1 Ом через сечение проводника проходит кол-во электричества 1 Кл. 1 Вб≈ 1 Кл -0*1=1 В-С≈ 1 Т-м2≈ 1Q8 максвелл. ВЕДУЩЕЕ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ (управляющее магнитное поле) ≈ магн. поле в окрестности орбиты частицы в циклич. ускорителе заряженных частиц, обеспечивающее движение частицы но искривл╦нной траектории. В£ЙЛЯ УРАВНЕНИЕ ∙≈ уравнение движения для безмассовой двух компонентно и (описываемой двухкомпо-нвптным спинором) частицы со спином 1/2.
Четыр╦х компонентный спинор я|? (я), являющийся решением Дирака уравнения [х ≈ (х°, ас] ≈ пространственно-временная координата], всегда можно представить в виде:
где
(х) =
(x] ,
(x) ≈
(х) ≈ соответст-
венно правая и левая компоненты \\\> (х} (-уя ≈ Дирака матрица]. Из ур-ния Дирака следует, что ^ (х} и ty[ (х) удовлетворяют ур-ниям:
а)
(2)
= 0.
Здесь m ≈масса покоя частицы, у^ (j-i-=0, 1, 2, 3) ≈ матрицы Дирака (используется система единиц, в к-рой fi^c^ 1J. При т-≈0 ур-ния (1J и (2) «расцепляются» и для безмассовой частицы получаем;
(3)
Ур-ния (3) удобно рассмотреть в представлении, в к-ром матрица YS дпагональна (сшшориое пли киральное представление). В этом представлении
/ 0\\. ,-.. ^0 -аЛ ,_1 2 о. vo /О / 0-/J' T~U/ о J ' l"1'z'd' У "Ч/ О
где Oi ≈ Паули матрицы, /≈единичная, 0≈нулевая 2x2 матрицы. Если четыр╦хкомконентный спинор г|э записать в виде:
и ^_≈двухко\\тпононтные спиноры), то
%=/0
и для ф+ и ip_ из (3) получаем:
.-0. (5)
Чтобы понять физ. смысл ф-ций т|)+ И1|>_, рассмотрим состояния с импульсом р и энергией р*} ∙
∙ф (х) = и, (р) exp (ipoc- ≈ ip°z
_!_∙ ≈L-,
Из (4) и (5J следует, что двухкомпопептные спиноры и+ (р) и и_ (р) удовлетворяют ур-пиям:
!.,. (Р)=± "-{- (Р)-
Ш
Здесь rt ≈ p/\\p\\, on ≈ оператор спиралъпости. Т. o,f спиноры и+ (р) и ы_ (р) описывают частицу соответственно с положит, и отрицат. спиралыгостью. Аналогично можно показать, что решения ур-ни« (4) и (5) с онредел. импульсом и отрмцат. анергией описывают античастицу соответственно с отрицат. и положит. _ спиральностью. 247
")
}
