1tom - 0122.htm
208
s
Ш
цепь (рис., б) или на дополнит, обмотку ИТ. Усилитель в Б. -г. может быть выполнен в виде интегральной схемы, к- рая соединяется с ИТ.
Лит.: И ц х о к и Я. С., Овчинников Н, И., Импульсные и цифровые устройства, М., 1972; Ерофеев Ю. II. , Основы импульсной техники, М., 1979; Г о л ь д е н-б е р г Л. М., Импульсные устройства, М., 1981.
Б. X. Кривицкий,
БЛОХА ЗАКОН (закон 3/2) ≈ температурная зависимость самопроизвольной намагниченности М для ферромагнетиков в области темп-р Т<^Т^ (Тс ≈ Кюри точка), име ющая вид:
где а ≈ постоянная, характерная для данного вещества. Теоретически получен Ф. Вдохом (F. Bloch} в 1930. Уменьшение М с ростом темп-ры обусловлено нарушением идеального магн. порядка (существующего при Т≈ ОК) за сч╦т теплового движения атомов. При низких темп- pax это нарушение можно представить в виде совокупности элементарных возбуждений ≈ магнонов,
число к-рых раст╦т пропорционально Т 1г. Б. з. выполняется, если осп, вклад в изменение намагниченности вносят магноны с зависимостью энергии £ от волнового вектора k (дисперсии законом) вида: ┬(k}~╧. Это имеет место, когда kT больше характерной энергии магнитной анизотропии. Б. з. выполняется для изотропных ферромагнетиков вплоть до 7*^0,5 T£. Поправки к Б. з. при повышении темп-ры обусловлены возбуждением магнонов с большими значениями fc, обладающих неквадратичным законом дисперсии, а также
взаимодействием между магнонами.
Лит.: В о н с о в с к и Й С. В., Магнетизм, М., 1971; К р и н ч и к Г. С., Финика магнитных явлений, 2 иуд., М., 1Я8Г>; Bloch F., Tht-ory of ferromagnetism, «Z. Phys.», ШО, Bd 61, H. 3≈ 4, S. 20fi. К. И. Кугелъ. БЛОХА ЛИНИЯ (блоховская линия) ≈ слой в доменной стенке (ДС) ферро- или ферримагнетика, в к- ром происходит изменение направления намагниченности М при переходе от участка стенки (субдомена) с одной полярностью к участку с др. полярностью (напр., от левовращающей блоховскоп стенки к правовращающей; см. Блоха стенка). Термин введ╦н де Блуа и Грэмом (R. W. de Blois, С. D. Graham; 1958). Б. л, наблюдаются только в тонких магнитных пл╦нках (методы наблюдения см. в ст. Магнитная доменная структура). В одной ДС может быть несколько Б. л., такую ДС каз. стенкой с переменной полярностью.
В магн. пл╦нках с доменами, в к-рых намагниченность М ориентирована параллельно поверхности пл╦нки, образование Г>. л. может быть выгодно энергетически. В этом случае поворот М в ДС, происходящий
образованием структуры стенки. Эти причины являются основными в пл╦нках с доменами, в к-рых намагниченность перпендикулярна поверхности пл╦нки (рис., е), напр, в пл╦нках материалов с цилиндрическими магнитными доменами (ЦМД-пл╦нках). Елоховские линии наз. вертикальными (изображены на рис., б к в) или горизонтальными, если они перпендикулярны (соответственно параллельны) поверхности пл╦нки. Термины введены А, Малоз╦мовьш и Дж. Слонзуским (А. Р. Malozemoff, J. С. Slonczewsky; 1972), Возможны два типа энергетически эквивалентных Б. л., соответствующих двум противоположным направлениям вращения М ≈ по часовой стрелке и против не╦. Существуют также Б. л,, смежные участки к-рых имеют противоположные полярности. В области перехода между этими участками возникает сингулярная блоховская точка (см. Блоха точка).
Б. л, обладают конечной толщиной А и энергией 8 (рассчитывается на единицу длины линии). Для вертикальной блоховской линии в ЦМД-пл╦нке А =
t*> гдо Л≈ параметр
214
в
Схематическое изображение блоховской линии (1) в магнигоодноосных пл╦нках с осью л╦гкого намагничивания, параллельной (а и 6) и перпендикулярной Се) плоскости пл╦нки. Стрелками показана ориентация намагниченности М в домоиах (3) и срединных плоскостях блоховских стенок (2) и линий, знаками + и ≈ обозначены магнитостатичс-ские полюсы.
по часовой стрелке или против не╦, приводит к образованию на поверхности пленки (в пределах ДС) магни-тостатич, полюсов (рис., а). С ними связана дополнит, энергия, к-рая может быть уменьшена, если в одной части ДС вектор М поворачивается по часовой стрелке, а в другой ≈ против нее (рис,, 6). Переходный слой между указанными участками представляет собой Б. л. Существование Б. л. может быть связано также с предысторией магн. состояния пл╦нки или с дииамич. пре-
обменного взаимодействия, Ms- ≈ намагниченность насыщения, Я" ≈ константа одноосной магнитной анизотропии. С Б. л. связывают существование скоростей насыщения ДС, а также отклонение ЦМД от направления градиента магн. поля в процессе их движения. Лит.: X у б е р т А,, Теория доменных стеной в упорядоченных средах, пор. с нем., М., 1977; М а л о з « м о в А,, Слонэусни Дж., Доммшые стенки н материалах с цилиндрическими магнитными доменами, пер. с англ., М., 1982,
Б. Н. Филиппов*
БЛОХА СТЕНКА (блохоиская стенка, блоховская доменная граница) в широком смысле ≈ область (слой) внутри магнитоупорядоченного вещества (ферромагнетика, ферримагнетика или слабого ферромагнетика), разделяющая смежные домены. Внутри этой области происходит поворот вектора намагниченности М от его направления в одном домене к направлению в соседнем домене (см. Магнитная, доменная структура].
Поворот осуществляется при продвижении вдоль нормали к поверхности разделяющего слоя таким образом, что нормальная составляющая М оста╦тся непрерывной, т. е. на поверхности Б. с. не возникают магни-тостатлч. полюсы. Этим Б. с. существенно отличается от др. доменных степок, напр, неелевских (см. Доменная стенка). Впервые понятие о доменной стенке (в более узком смысле} вв╦л Ф. Блох (F. Bloch, 1932), он рассмотрел слой ферромагнетика между соседними доменами, в пределах к-рого вектор Л/ поворачивается на 180°, оставаясь параллельным плоскости слоя (180-
Схематическое изображение поворота вектора намагниченности Ж в 180-градусной блоховской стенке толщиной 6ь,
Плоскостьстенкипер-пендикулярпа оси ж.
градусная Б. с,, см. рис.). Определ╦нные в более широком смысле Б, с. могут быть 90-градусными (напр., в Fe), 71- и 109-градусными (напр., в Ni) и др. Для сохранения непрерывности нормальной составляющей М при переходе через Б. с. в ряде случаев [напр., 90-градусные Б. с. в Fe, параллельные плоскости типа (111)] вектор М. описывает поверхность кругового ко-нуса.
Образование Б. с. влеч╦т за собой увеличение плотности обменной энергии и энергии анизотропии. Чем уже переходный слой, тем больше обменная энергия и меньше энергия анизотропии на его создание. В результате конкуренции обменного взаимодействия и магнитной анизотропии устанавливается равновесное распределение вектора М внутри Б. с. (микроструктура Б, с.).
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A A
|
|
i5. /1
_ ≈≈ a ≈≈≈≈≈ _>∙
|
/
|
|
|
|
|
/ s
|
|
1
|
|
|
|
|
|
|
' 1 /
|
|
|
|
|
|
-'∙ill
|
. .
|
to-
Лчго
|
|
|
|
|
|
|
I
|
|
|
|
|
|
|
мЦ-LL
|
\\\\\
|
^-Щ
|
k
|
|
Ш
|
|
[-
|
|
X
-M
|
|
|
|
/
|
'
|
|
|
|
/
|
|
|
|
*
|
t
|
|
/
|
/
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
")
}
