вин режима Б. в., когда КСВ=Н, Г----0. Для цепей с сосредоточенными параметрами чтот режим ео<»тпетстну-ет равенству внутр. сопротивления источника сопротивлению НаГруЗКП. М. А. Миллер. БЕЗЫЗЛУЧАТБЛЬНЫЙ КВАНТОВЫЙ ПЕРЕХОД ≈ квантовый переход, к-рый и противоположность получат, квантовому переходу не связан с процессами излучения, т. е. с испусканием или поглощенном фотонов (а также с комбикац. рассеянием света). Upn Ii. к. п. изменение энергии системы (ей отдача при переходе- из состояния с большей энергией «yV в состонние с меньшей энергией $k и получение при обратном переходе) осуществляется благодаря пепосредств. ияаплюд^йстппю данной системы с др. системами. Напр., частица в газо дю;кет отдавать энергию пли получать е╦ (возбуждаться) при столкновениях с др. частицами. В жидкости пли тв╦рдом теле частица (молекула, нон) к^аимодеистнует с ближайшим окружпппиы и ее электронная энергия возбуждения может при L». к. н. nepeif'rii в колебательную и др. виды :»нгрпп1 (т. е. расходуется на возникновение элементарных возбуждений ≈ фононов и др. квазнчастиц).
Возможн]>1 также Н. к. п. без изменения энергии си-стомы. снизанные с е╦ спонтанным распадом, напр, авто-ионизация атома при оме-эффект? или
МОЛСКЦЛ. М. Л.
БЕЗЭЛККТРОДПЫП РАЗРЯД ≈ одни и:; видов сокочастотного разряда (или импульсного разряда], в к-ром разрядный промежуток полностью изолирован от электродов, а разрядный ток мсжет быть либо током смещения (Е-разрнд), либо ипдукц. током (Н-радрнд). Если поместить колбу с разреженным газом между мластипамп конденсатора колебат. контура, то наблюдается Е-разряд с линейным током (рис., я}. Когда дао колба помещена внутрь катушки колебат. контура, то наблюдается IE-разряд с кольцевым током (рис., б).
С
Г
^п динго т*{-1;(ряди'
а ≈
СХРМА получения бел 6 ≈ КСМЬИРВОГО. PK - -С ≈ котзденсатпр кол'патг, плюш контур;); L ≈ катушка самоиндукции; Г ≈ генератор гигктрсшягнитных ко.н-ГшншЧ.
Осн. роль в Б. р. играет объ╦мная ионизация газа, а процессы на поверхностях, ограничивающих область разряда, второстепенны. Исключение составляет высокочастотный Ь. р. при оч«.'нь низких давлениях, когда длина свободного пробега электронов больше размеров разрядной колбы и параметры разряда определяются интенсивностью вторичной электронной эмиссии ИУ стенок колбы. Характеристики Б. р. изменяются при помещении его во впеш, магн. поле. Напр., в магн. поле снижается напряж╦нность моля, необходимая для зажигания Е-разряда. В сильном MEITH. поле меняется характер зажигания Н-разряда. Без магн. поля разряд, возникнув на оси разрядной колбы, расширяется к стенкам; при наличии сильного магн. поля разряд зажигается однонрсм. по всему сечению.
Б. р. используется R качестве источника ионов в ускорителях, и спектральном анализе газовых смесей ц др. Но особую важность представляет Б. р. в тороидальной камере, охватывающей виток импульсного трансформатора, поскольку получающуюся в такой колбе плазму можно с помощью магн. поля изолировать от стенок и при достаточно большой силе тока получить практически полностью ионизованную высокотемпературную плазму. Такая схема положена в основу тока-мака ≈ одного из типов магн, ловушек, используемых В исследованиях по управляемому термоядерному синтезу. В, Н. Колгснтпгов. ЪЕККЕР╗ЛЬ (Бк, Bq) ≈ единица радиоактивности СИ, соответствует одному распаду в секунду. Назв. в честь А. А. Беккерсля (A. A. Becquerel), открывшего
естеств. радиоактивность (1896). 1 Бк≈2,703МО"1 - li)"1" резерфорда.
Б╗КЛУНДА ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ≈ способ конструирования точных решении нек-рых нелинейных уравнений математической физики. Предложен в 1875 А. Беклун-дом {Л, Backlund) в связи с изучением поверхностей пост, отрнцат. кривизны. Для этих поверхностей элемент длины п подходящих координатах it, v можно записать в ипдо dnz≈du.*- 2cos со dudv^dv*, где ш подчиняется синус-Гордона уравнению
&*tu:dii(iv ≈ sin ш. (1)
Если (!)└('/. г) ≈ произвольное решение этого ур-ния, то inj (w. г), подчиняющееся ур-ниям
и>└).'(3н : 2а sin [((Ох-I со0)/2], a),,). t?(> ≈ 2а~J sin [(о>! ≈ MO)/2] *∙
при произвольном л, также оказывается решением ур-ния (1). Ур-гщя (2) являются обыкновенными дифференциальными ур-ниям и и принципиально проще ур-ння в частных производных (1). Если известны дна К. н. o)j, ы.2 с параметрами alt cu, то можно построить третье решение w3t минуя квадратуры, по ф-ле
4 о> i ≈ <on aj +аг . б)| ≈ М3
& 4 »i ≈ си 4
Если di,,- 0, 13. п. порождает важное частное решение ур-ния (1) ≈ К1ШК (англ, kink ≈ перегиб}, или единичный солптон о>≈4 arc t-g exp (аиН-а~ЧЧ-ф). Полагая
а.2 комплексно сопряж╦нными.
in, полу-
чаем др. важное решение ур-ния (1) ≈ осциллируго-щил солнтон, или бреяер (от англ, to breathe ≈ дышать}
, , k Z-7*
≈ >\\ arc te: ^≈ ≈:≈;≈гг > 2 ~ ^XP (au
Ci^n \\\-l-r\\2' Г\\
I I I л 4 "* ≈≈≈' ^--'∙ь|-'»**-М' . t*
tr| 1 I- I 2 |г ' r \\
Последоиат. применение Б. п., наминая с Wfi = 0. позволяет найти в явном виде /V-солитонные решения ур-шш (1), описывающие рассеяние кинков и бре.зерок друг на Друге.
Совершая на фоне произвольного ш,> послодоват. Б. и, и полагая а% ≈ ≈ а^-&а, можно добиться инфинитсзи-малыпнг (бесконечно малой) вариации решоеия ш2= = w(,^ ^°>- Отсюда следует, что ур-ншз (1) инвариантно относительно бесконечной группы преобра:юнанил и в силу Петер теоремы обладает бесконечным набором интегралов движения (интегрируемо).
Интерес к II. н. повысился в сиязи с развитием об' ратной задачи рассеяния метода (ОЗРМ). И. п. найдены для большинства нелинейных ур-ний, интегрируемых при помощи ОЗРМ, в т, ч. для Шр╦дпнзера уравнения нелинейного, для Инга≈Миллса ур-нип. для интегрируемых вариантов ур-ний Эйнштейна в пустоте. Для Л* ttp me af,'а ≈ Ое Фр пса ур aft не иия Б. н. имеет вид {» ≈и>^):
≈ WI).VA-*≈
H 3(^1≈1/;!?)
С точки и рения ОЗРМ Б. п. представляет собой не* ростропку решения HejiuneiiHoro ур-пия, соответствующую понилению в спектре интегрируемого /Jintoi'moro ур-ния дополнит, дискретного собств. значения и добавлению сол итопа к исходному решению нелинейного
ур-ння.
Лит.: У и 'л <∙ м Д ж., Лнш'йные и шмшш'йны^ во/ты, пер. с ;инм., М., 1П77; И 0 р а г и м о п Н- X.. Группы п' sioiiaHHii н й1ат«ыатичрской физике, М., 198Н. Л. Е, ,7((лч(
15КЛ (Г>, И) ≈ единица логарифмич. уровня я величины Р2 (моцность, интенсивность звука) относительно нач. уровня Г\\ одноим╦нной
= 1 Л. если Яй=10 Рл\ А^2 Б, если Р,= 1(Ю Pi
и
ш
т. д. При сравнении значений F2 и F} силовых величии ,|в» (звуковое давление, механкч. ускорение, элсктрич. ^OJ
")
}
