ш
<£
<
LQ
фазе) Г>. является медленно меняющимися рентг. источниками с /,jf«lt)yo--lU37 арг/с н анергией фотонов £<15 к:»В. Если для описания спектра рентг. вспышки принять Планка закон излучения, то радиус изучающей области составит ~10 км.
Кптериал между вспышками tr не оста╦тся постоянным, он меняется в пределах 3≈ 50и/0. У одного из Б. (МХВ 1730≈335) обнаружены дна типа вспышек (рис. 2): вспышки с интервалами ~100 с (вспышки 2-го типа) прерываются раз в 3≈4 ч обычной вспышкой (1-го типа). У вспышек 2-ги типа t# составляет нсск. секунд, ID ∙ от нес к. секунд до минут. Для трех 11. (МХВ
БАРЬЕРНАЯ ╗МКОСТЬ ≈ алектрпч. ╦мкость двойного слоя объ╦много наряда в р ≈ п-переходал и переходах металл ≈полупроводник (см. Шомтки барьер]. В р- п-переходах приграничные слои лолупроиодни-нон обеднены осн. носителями и, следовательно, заряжены: объ╦мная платность заряда в каждом слое равна концентрации N легирующей примеси. Электрич. игле объ╦мно го заряда формирует энергетич. барьер U. Внеш. напряжение У, приложенное к переходу, изменяет высоту барьера. При итом изменяется ширина
Г VV"
Слоев W (V) и их заряд Q≈е\\ N (x)dx [е ≈-
iJ "
Вспышка первого типа
Вспышки второго типа
Рис. 2. Серия вспышек «быстрого» Сич j стера МХВ 1730≈335 (среди частых вспышпк видна одни обычна л непышна
1-го типа).
1735-44, МХВ Ш7Н-0,5, МХВ 1636≈53) наблюдались как рентг., так и оптнч. всплесни излучения, близкие по продолжительности, но с запаздыванием т ^ Зс оитич. всплеска относительно рентгеновского. Наличии онтич. «эха» позволяет предположить, что Ь. ≈ тесная двойная зв╦здная система, в к-poii рентг. излучение одного компонента поглощается п иерсизлу-чается в онтич. диапазоне др, компонентом, находящимся на расстоянии Дг~ ст^Ю11 см.
Анализ данных наблюдении позволил определить орбитальные периоды, к-рые у семи источников оказались меньше 10 ч. Принято, что Г>. представляют собой тесную двойную систему из красного карлика (с .массой Л/<1 Л/Q) п нейтронной зиезды. II такой с]1Стеме
красим» карлик, заполнив в процессе эволюции полость Роша, начинает торять ьещостно. которое перетекает на нейтронную нвииду (см. Эволюция, зв╦зд ,
182
В рамках данной модели рентг. излучение Б. в спо-кошюп фазе обусловлшю выделением гравптац. энергии нещостна, аккрецируе.мгго нептронно!! аво:[дп]1. Тенлоная эволюция аккрецнруемого слоя (до сгорания тррмонде.рного топлива) определяется двумя процессами - адиабатич . сжатием вещества и его охлаждением за сч╦т лучистой или электронной теплопроводности. Если в момент загорания водорода или гелия вещество ни рождено, то развивается тепловая вспышка (см. Гелиевая вспышка], приводящая к быстрому увеличению теми-ры. что в свою очередь ускоряет процесс ;)нергош>тдедения и способствует выделению за короткое время большого кол-ва анергии, гл. обр. в виде рентг. излучения.
Существ, доводом в пользу термоядерной модели П. является наблюдат, факт, что у Б. отношение а;шерго-выдсмюнин в период между вспышками (связанного с аккрецией) к энерговыделоншо но время всплеска рентг. излучения (термоядерный взрыта топ же тиассы вещества) близко к 1UO. Такое же значение ct следует из теории.
Наряду с рентг. Б, обнаружены два г а м м а-Г>. (т. с. источники повторяющихся пенлескон у-мзлуче-нпя): 1) га.мма-С,, открыты ii 5 марта 1979 (обнаружено более 10 у-всплесков); 2) источник в гоавеядии Орла (обнаруяачгы 3 увснлеска). Теоретнч. модель гам-
ма-Ь. не разработана.
Л!'ш,. Эртма Э. В., Тгрмондррпьн- испьипки п оболочках тк'йтрг'илым ;ШР:Щ, к кн.: Итоги науки и техники, сер. Астрономия, т. lil, M., 1W«2; L n w i n W. It. О., Joss P. С., Л'-гау hurst prs and l.lu: X-r;iy sources i;f Llic1 G;ihu.'lic Inil^'f1, «Space Sci Revs'), 1981, V. 28, p. 3. Э, В,
элементарны!! заряд, N (.т) ≈ распределение примеси в слое]. Т. о.. Б. ╦. зависит от напряжения V и распределения прплюси (на :JTOM основаны ╦мкостный метод определения распределения примеси в р≈«-переходе и применение /? ≈«-переходов в качестве управляемых ╦мкостей≈варакторон). В случае симметричного р ≈ п-перехода с -V ≈const Б. ╦. определяется ф-лой
V»
где S ≈ площадь перехода, е ≈ дпэлоктрич. дае.мость полупроводника. Для Дг ≈Л'0≈ах\\
(1)
проня-
Лит. см. при Ст. ПолупрюиО-тгки. В. А. Гергель. БАУШИНГЕРА ЭФФЕКТ ≈ снижение- пределов пропорциональности, упругости п текучести .материалов в результате изменении знака нагруження, если нерво-пач. нагрузка вызвала наличие иластпч. деформации. Металл, подвергну TI,IJI слабой иластич. деформации нагрузкой одного ;шака, обнаруживает при перемене знака нагружен)! л пониженное сопротивлении нач. иластич. деформациям- 1>. ∙'∙ связывают с наличием остаточных напряжений и напо". деформир, з╦рнах металла, к-рыо. складываясь с рабочими напряжениями крн изменении знака н л грузки, вызывают понижение указанных выше характеристик образца.
В, i). назв. по и. они И. Паупшнгера (J, Bauschingor). БЕГУЩАЯ ВОЛНА -∙- полшшие движение, н])н к-ром поверхность рапных фал (фа:к>выо волновые фронты) перемещается с конечной скоростью, постоянной в случае однородных сред (см. также Волны.}, С П. в., груп~ новая скорость к-рол отлична от нуля, снязан перенос энергии, импульса пли др. характеристик^ показательных для данного процесса-
li рамках спракед-'Чиих'тн суперпозиции принципа (линейные системы) дне одинаковые* периодвч. Ь. в., рагирсстрпнлюнщесн в противоположных направлениях, образуют стоячую во.ину. При разных, амплитудах возникает частично Б. в., к-рая характеризуется или козф. бегу чести волны (К Б И), или ко;>ф. стоячести волны (КС1П, или коэф. от})аженин Г, рапным отношению амплитуд встречных волн, прич╦м
1 1 н 1 г I1
к ев =
к г. в
-i г
Для oiiTiiM. передачи энергии по линиям передач не обходимо их согласование, т. о. получение внутри ли-
")
}
