распадах или при аннигиляции гипотетич. тяж╦лых метаетабильных частиц (напр., гравитино, фотипо}^ предсказываемых нек-рыми моделями великого объединения и суиергравитации н др. Последний механизм может служить основой проверки но космология, следствиям таких предсказании этих моделей, к-рые не могут быть непосредственно проверены в совр, лабораторных условиях (напр., масс гипотетич. суперсимметричных частиц: см. Суперсимметрия}, но могут отражаться в астрофизич. данных, нацр. о распростран╦нности л╦гких элементов во Вселенной.
Jlujn.: Ч е м D е р л е н О. и пр., Наблюдение антипротонов, пер. с англ., «УФН», 1Я56, т, Гз8, с. (J85; Ф о и л м а н Р., Взаимодействие фотонов с адропами, пер. с англ., М., 1075; Окунь Л. Б.( Лептоны и кварки, М., 1081; С h е с b о t-k i n V. М., К h 1 о р о v M. Y u., S а р о z h n i k о v M. G., Antiprot.on interaction with li^ht elements as a. test of GUT cosmology, «Rev. Nuovo Cim.», 1982, v. 5, Ki 10. М. Ю. Хлопов* АНТИПРОТОН11ЫЙ ATOM ≈ см. в ст. Адроиные
атомы.
АНТИРЕЗОНАНС м а г и и т н ы и ≈ совокупность явле-вий, обусловленных обращением в нуль при опродсл. частоте oj^ (частоте А.) действительной части (и/) магн. проницаемости (и (о>) магнетпка: н, (со) ~и/ (а>) -- ц" (ш). Наиболее интересное проявление А.≈ существенное (во много раз) возрастание толщины скин-слоя 6 =
= с\\У 2лош (|и'Ч~ У (ц')аН-(ц")2) магн, металла (см, Скин-эффект), т. с. глубины проникновения н него эл.-магн. волны (о≈уд. электропроводность). В результате металл на частоте А. обладает селективной прозрачностью (эффект был предсказал в 1959 [1], обнаружен в I960 [3|). Частота А. шд ≈ уЛ, где у ≈ ги-ромагн. отношение, В ≈ магн. индукции (lf= //-|-4лЛ/; Н≈напряж╦нность магн. поля, М ≈ намагниченность единицы объема). Для наблюдения А, необходимо, чтобы различие между сод и частотой ферромагнитного (или пара-, иитиферромагситного) резонанса о)^ значительно превышало ширину линии резонанса Дсо^. Т.к.
Y# =^<й/г ^ у У^НВ, то требуется, чтобы Асо/? < 4згуЛ/. Благодаря этому условию, наиболее удобными объектами для наблюдения и исследования А, оказываются ферромагнетики при Я порядка нескольких кУ, А. служит для исследования релаксац. процессов [зависимости и/' (со) у ферромагн. металлов].
Коаф. прохождения Р (по интенсивности) эл.-магн. волны частоты ел к to^ через пластину ферромагн. металла толщиной d (см. [2]):
_ с3- 1х2 t __ ( ndz_ В
(i ≈ множитель порядка 1, зависящий от поляризации
падающей на пластину о л.-магн. полны.
Лит.; 1) Каганов М, И., Селективная прозрачность ферромагнитных ттл╦нок, «ФММ», 1059, т. 7, с. 288; 2) «» г о ж е, тоже, «Письма н ЖЭТФ», 19(39, т. 10, с. 336; *) Г Р и и р и х Б., Мещеряков В., Прохождение электромагнитной волны ч«рез ферромагнитный металл в области антирегяжанеа, там же, 1969 т 9 с 618-
АНТИС╗ГНЕТОЭЛ╗КТРИКИ ≈ термин, обозначающий обычно диэлектрики, не янляющисся сегнетоулокт-
риками, но обладающие оп-
£,Ю редел, спецификой алект-
рич. свойств. Осн. признак Л. ≈ наличие структурного фазового поре хода, сопровождающегося значит, аномалией ди-алсктрич. проницаемости (рис.). Теми-pa перехода обычно сильно зависит от электрич. поля, так что переход может осуществляться при наложении поля, а не за сч╦т изменения темп-ры кристалла. Т. к. переход в А., как правило, является переходом 1-го рода,то наблюдается скачкообразное
3
2,5
1.5
0,5
изменение поляризации Р при изменении поля Е, а в целом зависимость Р (Е} имеет вид т.н. двойной петли гистерезиса (см. Гистерезис сегнетоэлектрический),
А. являются PbZrO, NHHPG
4,
Типичными
NaNbOg, WO.,,
Лит..1 К е н ц и г В., Сегнетозлпктрики и антисогисто-элс-ктрики, пер. с анг^., М., J!*tiO; Сонин Д. С., С т р у-к о в Б. А., Введение n сргштоэ.пчп'ричпство, И,, 1970; Современная кристаллография, лод ред. Б. К. Вайнштейна, т. 4, М., 1981, С. 202≈ (15. А. П. Левакюк. АНТИСИММЕТРИЯ ≈ симметрия объектов по только по геом. координатам в пространстве, но и по добавочной дискретной негеом. переменной, к-рая может принимать лишь 2 противоположных значения: +1. В 3-мерном пространстве при наличии А. объект описывается координатами его точек xlf xz и хй и дополнит, псре-MeiiHoif ^4=±li к-рую удобно интерпретировать условно как «цвет» точки ≈ ч╦рной или белой; если белым (ч╦рным) точкам одного объекта соответствуют ч╦рные (белые) точки геометрически равного ему другого 'объекта, то объекты антисимметричны. Физ. величинами, которые можно описывать переменном ж4, являются знак заряда, направление спина и т. п. А, впервые введена Г. Хеешем (Н. Hecsch) (1929), е╗^ полная теория развита А. В. Шубникоььш (1951).
Операция изменения переменной дг4, при к-poii объект меняет знак («цвет»), но оста╦тся недодштшым, тождественным самому себе в пространстве, паз. операцией аетиотождсствлепия и обозначается 1' {1 ≈ операция обычного отождествления , так что 1'2=1). В А, имеются 4 вида равенства между геометрически рапными объектами: отождествление, зеркальное равенство, антп-отождсствление, зеркальное аитиравецеттю (рис.). Зеркальное отражение т меняет хиральность объекта,
б
210
$30
250
270 Г.°С
а б
Типы равенстйа в антисимметрии: а ≈ п, .- ≈ ", . . .≈ ..i..mMl.-ствление; п ≈ б, в ≈ г ≈ неркалыюе рапонстпо; а ≈ е, 6 ≈ ? ≈ антиотождрствление; а ≈ г, 6 ≈ б ≈ зеркальыог ялтиравонство,
превращая его из правого в левьш и наоборот; операции антиотождествления 1' соответствует изменение «цвета», а отражение с переменой «цвета» ≈ операция mir~m' ≈ меняет одновременно и хиральность и «цвет» объекта. Из любой операции симметрии g{ в тр╦хмерном пространстве можно построить «антиоисрацито»
Аналогично обычным элементам симметрии можно ввести элементы А., каждый из к-рых одноврем. с геом. преобразованием осуществляет изменение знака 4-п переменной. Группы А. содержат как операции обычной симметрии, так и операцию А. Операции обьгшон симметрии образуют подгруппу индекса 2 в любой группе A.: G' = G-j-l'C.
Существует 58 «ч╦рно-белых* точечных групп А. кристаллов d'1 и 32 «серые» (нейтральные) группы А., а также 32 «одноцветные» группы, совпадающие с обычными кристаллография, точечными группами. В физ. интерпретации группы А. являются точечными группами магнитной симметрии кристаллов.
Пространственные трижды пери один, группы А.
Ga'1 ≈Ш (т. н. шубниковскис группы) являются асимметричным расширением обычных ф╦доровских пространств, групп Сз≈Ф, описывающих атомную структуру кристаллов, Групп б'з'1 всего 1651. Из них 1421 (креме «серых») применяются, в частности, для описания расположения скинов атомов в кристаллах, обладающих магн. свойствами, А. является одним из обобщении
Ш
и
107
")
}
